Diferencia entre revisiones de «Teorema de Larmor»

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El teorema de Larmor, creado por Joseph Larmor, dice que «siempre que se tenga una partícula cargada en una órbita limitada en una región finita del espacio en la que actúa un campo de fuerzas centrales, la adición de un pequeño campo magnético produce un movimiento adicional de precesión superpuesto al movimiento no perturbado de la partícula cargada ( ${\vec {B}}=0$ )».

Demostración

Se demuestra el teorema de Larmor considerando la descripción del movimiento de una partícula cargada en un campo central y otro magnético con respecto a un sistema de coordenadas que gire con la velocidad angular constante. La transformación de la descripción de la velocidad y de la aceleración a un sistema rotativo nos lleva a

$\mathbf {v} =\mathbf {v'} +{\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {r}$

$\mathbf {a} =\mathbf {a'} +2{\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {v'} +{\boldsymbol {\omega }}\times ({\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {r} )$

donde v' y a' son, respectivamente, la velocidad y la aceleración de la partícula con respecto al sistema de coordenadas giratorio (cantidades vectoriales) y la x hace referencia al producto cruz o vectorial; haciendo algunas manipulaciones algebraicas se llega a:

$m\mathbf {a'} =f(\mathbf {r} )e\mathbf {r} -{\frac {e^{2}}{4m}}(\mathbf {B} \times \mathbf {r} )\times \mathbf {B}$

Con campos magnéticos pequeños, en los que el término cuadrático en $\mathbf {B}$ es despreciable, la ecuación de movimiento aproximada se encuentra así:

$m\mathbf {a} =f(\mathbf {r} )e\mathbf {r}$

Por ello, en una primera aproximación, el movimiento de una partícula en presencia de un campo magnético se observará que es la misma órbita que sin existir el campo magnético, pero con una precesión adicional de velocidad angular -wLk.

Nota: wL es la frecuencia angular de Larmor. er es el vector unitario que representa la dirección de un radio usado en las coordenadas cilíndricas, esféricas, etc. "e" es la carga de la partícula. k es el vector unitario en la dirección de Z.

Referencias

Bibliografía

Hauser, Walter (1966). Introducción a los Principio de Mecánica. Hispano Americana.

Datos: Q10380298

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+El '''teorema de Larmor''', creado por [[Joseph Larmor]], dice que «siempre que se tenga una [[partícula cargada]] en una [[órbita]] limitada en una región finita del espacio en la que actúa un campo de fuerzas centrales, la adición de un pequeño [[campo magnético]] produce un movimiento adicional de precesión superpuesto al movimiento no perturbado de la partícula cargada (<math>\vec B=0</math>)».
-El '''Teorema de Larmor''', creado por [[Joseph Larmor]], dice que:
-''Siempre que tengamos una partícula cargada en una órbita limitada en una región finita del espacio en que actúa un campo de fuerzas centrales, la adición de un pequeño campo magnético produce un movimiento adicional de precesión superpuesto al movimiento no perturbado de la partícula cargada ('''B'''=0).''
 == Demostración ==
 Se demuestra el teorema de Larmor considerando la descripción del movimiento de una partícula cargada en un [[campo central]] y otro [[campo magnético|magnético]] con respecto a un sistema de coordenadas que gire con la [[velocidad angular]] constante. La transformación de la descripción de la velocidad y de la aceleración a un sistema rotativo nos lleva a
-{{ecuación|
-:<math>\bold{v} = \bold{v'}+  \boldsymbol{\omega} \times \bold{r}</math>
-:<math>\bold{a} = \bold{a'}+ 2\boldsymbol{\omega} \times \bold{v'} + \boldsymbol{\omega} \times (\boldsymbol{\omega} \times \bold{r})</math>
-||left}}
-donde '''v'''' y '''a'''' son, respectivamente, la velocidad y la aceleración e la partícula con respecto al sistema de coordenadas giratorio (cantidades vectoriales) y la x hace referencia al producto cruz o vectorial; haciendo algunas manipulaciones algebraicas llegamos a
-{{ecuación|
-<math>m\bold{a'} =f(\bold{r})e\bold{r}
--\frac{e^2}{4m} (\bold{B} \times \bold{r}) \times \bold{B}</math>
-||left}}
-Con campos magnéticos pequeños, en los que el término B^2 es despreciable, encontramos asi la ecuación de movimiento aproximada:
-{{ecuación|
-<math>m\bold{a} = f(\bold{r})e\bold{r}</math>
-||left}}
-Por consiguiente, en una primera aproximación, el movimiento de una partícula en presencia de un campo magnético se observará que es la misma orbita que sin existir el campo magnético, pero con una precesión adicional de velocidad angular -wL''k''.
+{{ecuación| <math>\mathbf{v} = \mathbf{v'}+  \boldsymbol{\omega} \times \mathbf{r}</math> }}
-Nota: wL es la frecuencia angular de Larmor. '''er''' es el vector unitario que representa la dirección de un radio usado en las coordenadas cilíndricas, esféricas, etc. "e" es la carga de la particula. '''k''' es el vector unitario en la dirección de Z.
+{{ecuación| <math>\mathbf{a} = \mathbf{a'}+ 2\boldsymbol{\omega} \times \mathbf{v'} + \boldsymbol{\omega} \times (\boldsymbol{\omega} \times \mathbf{r})</math>}}
+donde '''v'''' y '''a'''' son, respectivamente, la velocidad y la aceleración de la partícula con respecto al sistema de coordenadas giratorio (cantidades vectoriales) y la x hace referencia al producto cruz o vectorial; haciendo algunas manipulaciones algebraicas se llega a:
+{{ecuación| <math>m\mathbf{a'} =f(\mathbf{r})e\mathbf{r} -\frac{e^2}{4m} (\mathbf{B} \times \mathbf{r}) \times \mathbf{B}</math> }}
+Con campos magnéticos pequeños, en los que el término cuadrático en <math>\mathbf{B}</math> es despreciable, la ecuación de movimiento aproximada se encuentra así:
+{{ecuación| <math>m\mathbf{a} = f(\mathbf{r})e\mathbf{r}</math>}}
+Por ello, en una primera aproximación, el movimiento de una partícula en presencia de un campo magnético se observará que es la misma órbita que sin existir el campo magnético, pero con una precesión adicional de velocidad angular -wL''k''.
+Nota: wL es la frecuencia angular de Larmor. '''er''' es el vector unitario que representa la dirección de un radio usado en las coordenadas cilíndricas, esféricas, etc. "e" es la carga de la partícula. '''k''' es el vector unitario en la dirección de Z.
 ==Referencias==
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 }}
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