Tensor de espín
En matemáticas, física matemática y física teórica, el tensor de espín es una cantidad utilizada para describir el movimiento de rotación de las partículas en el espacio-tiempo.[1] Tiene aplicación en la relatividad general y en la teoría de la relatividad especial, así como en mecánica cuántica, mecánica cuántica relativista y en la teoría cuántica de campos.[2]
El grupo euclídeo SE(d) de isometrías directas es generado por traslaciones y rotaciones. Su álgebra de Lie[3] se denota como .
Este artículo utiliza coordenadas cartesianas y notación tensorial indexada.
Antecedentes de las corrientes de Noether
El teorema de Noether para traslaciones en el espacio se asimila con el impulso, mientras que la corriente para incrementos en el tiempo se identifica con la energía. Estas dos afirmaciones se combinan en una sola en el espacio-tiempo:[4] las traslaciones en el espacio-tiempo, es decir, un desplazamiento entre dos eventos, son generadas por el cuadri-momento P. La conservación del cuadri-impulso viene dada por la ecuación de continuidad:
donde es el tensor de energía-impulso y ∂ son las derivadas parciales que componen el cuadrigradiente (en coordenadas no cartesianas, debe reemplazarse por una derivada covariante). Integrando sobre el espacio:
se obtiene el vector del cuadrimomento en el instante t.
La corriente de Noether para una rotación alrededor del punto y viene dada por un tensor de tercer orden, denominado . Por las relaciones del álgebra de Lie
donde el subíndice 0 indica el origen (a diferencia del momento, el momento angular depende del origen). La integral:
permite obtener el tensor de momento angular en el instante t.[5]
Definición
El tensor de espín se define en un punto x como el valor de la corriente de Noether en x de una rotación alrededor de x,[6]
La ecuación de continuidad
implica que:
y por lo tanto, el tensor de energía-impulso no es simétrico.
La cantidad S es la densidad de espín del momento angular (el giro en este caso no es solo de una partícula puntual, sino también para un sólido con extensión), y M es la densidad del momento angular orbital. El momento angular total es siempre la suma de las contribuciones del espín y de las órbitas de giro.
La relación:
da la densidad del par, que muestra la tasa de conversión entre el momento angular orbital y el espín.[7]
Ejemplos
Ejemplos con una densidad de espín distinta de cero son los fluidos moleculares, los campos electromagnéticos y los fluidos en régimen turbulento. En el caso de los fluidos moleculares, las moléculas individuales pueden estar girando; el campo electromagnético puede tener polarización circular; y para fluidos en régimen turbulento, se puede hacer una distinción arbitraria entre fenómenos de longitud de onda larga y fenómenos de longitud de onda corta. Una longitud de onda larga en un fenómeno vorticial se puede convertir mediante el análisis del desarrollo de la turbulencia en vórtices cada vez más pequeños, que transportan el momento angular a longitudes de onda cada vez más pequeñas, y al mismo tiempo se reduce la vorticidad, lo que puede aproximarse teniendo en cuenta la viscosidad en los remolinos.[8]
Véase también
- Tensor de tensión-energía de Belinfante-Rosenfeld
- Grupo de Poincaré
- Grupo de Lorentz
- Momento angular relativista
- Ecuaciones de Mathisson–Papapetrou–Dixon
- Seudovector de Pauli-Lubanski
Referencias
- ↑ Spin In Gravity - Is It Possible To Give An Experimental Basis To Torsion?. World Scientific. 1998. pp. 54 de 272. ISBN 9789814544924. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ E.S. Fradkin, Mark Ya. Palchik (2013). Conformal Quantum Field Theory in D-dimensions. Springer Science & Business Media. pp. 9 de 466. ISBN 9789401587570. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ Quantum Theory and Symmetries with Lie Theory and Its Applications in Physics Volume 2: QTS-X/LT-XII, Varna, Bulgaria, June 2017. Springer. 2018. pp. 360 de 440. ISBN 9789811321795. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ Discoveries at the Frontiers of Science: From Nuclear Astrophysics to Relativistic Heavy Ion Collisions. Springer Nature. 2020. pp. 158 de 374. ISBN 9783030342340. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ Proceedings of the XXIV DAE-BRNS High Energy Physics Symposium, Jatni, India. Springer Nature. 2022. pp. 344 de 947. ISBN 9789811923548. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ Rajeev Kumar Jaiman, Vaibhav Joshi (2021). Computational Mechanics of Fluid-Structure Interaction: Computational Methods for Coupled Fluid-Structure Analysis. Springer Nature. pp. 23 de 329. ISBN 9789811653551. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ Advanced Electromagnetism: Foundations: Theory And Applications. World Scientific. 1995. pp. 97 de 808. ISBN 9789814501088. Consultado el 5 de julio de 2024.
- ↑ William J. Layton, Leo G. Rebholz (2012). Approximate Deconvolution Models of Turbulence: Analysis, Phenomenology and Numerical Analysis. Springer Science & Business Media. pp. 55 de 184. ISBN 9783642244087. Consultado el 5 de julio de 2024.
Bibliografía
- A. K. Raychaudhuri; S. Banerji; A. Banerjee (2003). General Relativity, Astrophysics, and Cosmology. Astronomy and astrophysics library. Springer. pp. 66-67. ISBN 978-038-740-628-2.
- J.A. Wheeler; C. Misner; K.S. Thorne (1973). Gravitation. W.H. Freeman & Co. pp. 156–159, §5.11. ISBN 978-0-7167-0344-0.
- L. M. Butcher; A. Lasenby; M. Hobson (2012). «Localizing the Angular Momentum of Linear Gravity». Phys. Rev. D 86 (8): 084012. Bibcode:2012PhRvD..86h4012B. S2CID 119220791. arXiv:1210.0831. doi:10.1103/PhysRevD.86.084012.
- T. Banks (2008). «Modern Quantum Field Theory: A Concise Introduction». Cambridge University Press. ISBN 978-113-947-389-7.
- S. Kopeikin, M.Efroimsky, G. Kaplan (2011). «Relativistic Celestial Mechanics of the Solar System». John Wiley & Sons. ISBN 978-352-763-457-6.
- W. F. Maher; J. D. Zund (1968). «A spinor approach to the Lanczos spin tensor». Il Nuovo Cimento A. 10 (Springer) 57 (4): 638-648. Bibcode:1968NCimA..57..638M. S2CID 124665829. doi:10.1007/BF02751371.
Enlaces externos
- von Jan Steinhoff. «Canonical Formulation of Spin in General Relativity (Dissertation)». Consultado el 27 de octubre de 2013.