Просмотр кода страницы Нейтрон

{{не путать|нейрон|нейроном}}
{{Информация о частице
 |цвет_фона                      = 
 |имя                            = Нейтрон
 |символ                         = <math>n, n^{0}</math>
 |семья                          = [[фермион]]
 |группа                         = [[адрон]], [[барион]], [[N-барион]], [[нуклон]]
 |теоретически_обоснована        =
Эрнест Резерфорд [[1920]]
 |обнаружена                     = 27 февраля [[1932]], [[Чедвик, Джеймс|Джеймс Чедвик]]
 |названа                        = От лат. [[Корень (лингвистика)|корня]] {{lang-la2|neutral}} и обычного для частиц [[суффикс]]а {{lang-la2|on}} (он)
 |взаимодействие                 = [[Сильное взаимодействие|Сильное]], [[Слабое взаимодействие|слабое]], [[Электромагнитное взаимодействие|электромагнитное]] и [[Гравитация|гравитационное]]
 |античастица                    = [[антинейтрон]] <math>(\bar{n}, \bar{n}^{0})</math>
 |масса                          = {{nobr|{{formatnum:939.565 420 52}}(54) [[МэВ]]}}<ref name=mnc2mev/>, {{nobr|{{formatnum:1.674 927 498 04}}(95){{e|−27}} [[кг]]}}<ref name=mn/>, {{nobr|{{formatnum:1.008 664 915 95}}(49) [[а. е. м.]]}}<ref name=mnu/>
 |время_жизни                    = 880,0 ± 0,9 c<ref name="Particle data group">J. Beringer ''et al.'' (Particle Data Group), Phys. Rev. D86, 010001 (2012) and 2013 partial update for the 2014 edition. http://pdg.lbl.gov/2013/listings/rpp2013-list-n.pdf {{Wayback|url=http://pdg.lbl.gov/2013/listings/rpp2013-list-n.pdf |date=20140222032748 }}</ref>
 |электрический_заряд            = 0
 |барионное_число                = 1
 |магнитный_момент               = {{nobr|−1,913 042 73(45) [[ядерный магнетон|ядерного магнетона]]}}<ref name=munsmun/>, или {{nobr|−9,662 365 1(23)×10<sup>−27</sup> [[Джоуль|Дж]]/[[Тесла (единица измерения)|Тл]]}}<ref name=munn/>
 |внутренняя_чётность            = 1
 |спин                           = 1/2
 |изотопический_спин             = −1/2
 |странность                     = 0
 |очарование                     = 0
 |кварковый_состав               = udd
 |схема_распада                  = <math>p^+ + e^- + \bar{\nu}_e</math> (99,7%);<br><math>p^+ + e^- + \bar{\nu}_e + \gamma</math> (0,309%)
}}

'''Нейтро́н''' (от {{lang-la|neuter}} — ни тот, ни другой) — тяжёлая [[элементарная частица]], не имеющая [[электрический заряд|электрического заряда]]. Нейтрон является [[фермион]]ом и принадлежит к группе [[барион]]ов. Нейтроны и [[протон]]ы являются двумя главными компонентами [[Атомное ядро|атомных ядер]]<ref>Нейтроны содержатся во всех известных атомных ядрах, кроме ядра лёгкого изотопа водорода — [[Протий|протия]], состоящего из одного протона.</ref>; общее название для протонов и нейтронов — [[нуклон]]ы.

== Открытие ==
Открытие нейтрона (27 февраля [[1932]]) принадлежит физику [[Чедвик, Джеймс|Джеймсу Чедвику]], который объяснил результаты опытов В. Боте и Г. Беккера ([[1930]]), в которых обнаружилось, что вылетающие при распаде [[Полоний|полония]] [[Альфа-частица|α-частицы]], воздействуя на лёгкие элементы, приводят к возникновению сильно проникающего излучения. Чедвик первый предположил, что новое проникающее излучение состоит из нейтронов, и определил их массу{{sfn|Широков|1972|с=483}}<ref name="Chad1932">
{{статья |автор=Chadwick, James|заглавие=Possible Existence of a Neutron |издание=Nature  |год=1932|том=129 |страницы=312 |doi=10.1038/129312a0 |bibcode=1932Natur.129Q.312C |номер=3252 |язык=en  }}</ref>. За это открытие он получил [[Нобелевская премия по физике|Нобелевскую премию по физике]] в [[1935 год]]у.

В 1930 году [[Амбарцумян, Виктор Амазаспович|В. А. Амбарцумян]] и [[Иваненко, Дмитрий Дмитриевич|Д. Д. Иваненко]] показали, что атом не может, как считалось в то время, состоять только из протонов и [[электрон]]ов, что электроны, вылетающие из ядра при [[бета-распад]]е, рождаются в момент распада, и что кроме протонов, в ядре должны присутствовать некие нейтральные частицы<ref>{{статья|автор=Ambarzumian V., Iwanenko D.|заглавие=Les électrons inobservables et les rayons|оригинал=|ссылка=|автор издания=|издание=Compt. Rend. Acad. Sci. Paris|тип=|место=|издательство=|год=1930|выпуск=|том=190|номер=|страницы=582|issn=|doi=}}</ref><ref>{{статья|автор= |заглавие=V. A. Ambartsumian — a life in science |оригинал= |ссылка= |автор издания= |издание=Astrophysics |тип= |место= |издательство=[[Springer Science+Business Media|Springer]] |год=2008 |выпуск= |том=51 |номер= |страницы=280—293 |issn= |doi=10.1007/s10511-008-9016-6 |язык=en }}</ref>.

В [[1930 год]]у [[Боте, Вальтер|Вальтер Боте]] и его студент Герберт Беккер, работавшие в [[Германия|Германии]], обнаружили, что если высокоэнергетичные [[альфа-частицы]], испускаемые [[Полоний-210|полонием-210]], попадают на некоторые лёгкие элементы, в особенности на [[бериллий]] или [[литий]], образуется излучение с необычно большой проникающей способностью. Сначала считалось, что это — [[гамма-излучение]], но выяснилось, что оно обладает гораздо большей проникающей способностью, чем все известные гамма-лучи, и результаты [[эксперимент]]а не могут быть таким образом интерпретированы. Важный вклад сделали в [[1932 год]]у [[Жолио-Кюри, Ирен|Ирен]] и [[Жолио-Кюри, Фредерик|Фредерик Жолио-Кюри]]. Они показали, что если это неизвестное излучение попадает на [[парафин]] или любое другое соединение, богатое [[водород]]ом, образуются [[протон]]ы высоких энергий. Само по себе это ничему не противоречило, но численные результаты приводили к нестыковкам в теории. Позднее в том же 1932 году английский физик [[Чедвик, Джеймс|Джеймс Чедвик]] провёл серию экспериментов, в которых он показал, что гамма-лучевая [[гипотеза]] несостоятельна. Он предположил, что это излучение состоит из незаряженных частиц с массой, близкой к массе протона, и провёл серию экспериментов, подтвердивших эту гипотезу. Эти незаряженные частицы были названы нейтронами от латинского [[Корень (лингвистика)|корня]] {{lang-la2|neutral}} и обычного для частиц [[суффикс]]а {{lang-la2|on}} (он). В том же 1932 году [[Иваненко, Дмитрий Дмитриевич|Д. Д. Иваненко]]<ref>{{статья|автор=Iwanenko D. |заглавие=The neutron hypothesis |оригинал= |ссылка=http://web.ihep.su/owa/dbserv/hw.move?s_c=UREY+1932&m=1 |автор издания= |издание=Nature |тип= |место= |издательство= |год=1932 |выпуск=3265 |том=129 |номер=(28 May 1932) |страницы=798 |issn=0028-0836 |doi=10.1007/s10511-008-9016-6 |язык=en }}</ref> и затем [[В. Гейзенберг]] предположили, что атомное ядро состоит из протонов и нейтронов.

== Основные характеристики ==
* [[Масса]] (примерно на 0,1378 % больше, чем масса [[протон]]а; приведены рекомендованные значения [[CODATA]] 2014 года, в скобках указана [[погрешность]] величины в единицах последней значимой цифры, одно [[стандартное отклонение]]):
** {{formatnum:939.565 420 52}}(54) МэВ<ref name=mnc2mev>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnc2mev 2018 CODATA Recommended Values: neutron mass energy equivalent in MeV] {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnc2mev |date=20150701095408 }}.</ref>;
** {{formatnum:1.008 664 915 95}}(49) [[а. е. м.]]<ref name=mnu>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnu 2018 CODATA Recommended Values: neutron mass in u] {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnu |date=20111227160312 }}.</ref>;
** {{formatnum:1.674 927 498 04}}(95){{e|−27}} кг<ref name=mn>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mn 2018 CODATA Recommended Values: neutron mass] {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mn |date=20151127222903 }}.</ref>;
** {{formatnum:1838.683 661 73}}(89) массы [[электрон]]а<ref name=mnsme>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnsme 2018 CODATA Recommended Values: neutron-electron mass ratio] {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnsme |date=20120521154809 }}.</ref>.
* [[Электрический заряд]]: 0. Экспериментально измеренное значение совместимо с нулём: (−0,2 ± 0,8){{e|−21}} [[Элементарный электрический заряд|элементарного электрического заряда]]<ref name="Particle data group"/>.
* [[Спин]]: {{frac|1|2}} ([[фермион]]). Спин свободного нейтрона измеряется методом когерентного отражения от магнитных зеркал<ref name = "Bete">{{книга|автор=[[Бете, Ханс Альбрехт|Бете Г.]], Моррисон Ф.|часть=|заглавие=Элементарная теория ядра|оригинал= |ссылка=|издание=|ответственный=|место=М|издательство=ИЛ|год=1956|том=|страницы=50|страниц=|isbn=|тираж=}}</ref>.
* [[Время жизни]] в свободном состоянии: {{math|τ}} = 880,0 ± 0,9 секунды<ref name="Particle data group"/><ref>{{cite web |url=http://elementy.ru/news/432146 |title=Измерения времени жизни нейтрона, выполненные разными методами, по-прежнему расходятся. |publisher=«Элементы». Новости науки. Физика. |date=2013-12-03 |accessdate=2013-12-11 |archive-date=2013-12-17 |archive-url=https://web.archive.org/web/20131217030703/http://elementy.ru/news/432146 |deadlink=no }}</ref> ([[период полураспада]] {{math|''T''<sub>1/2</sub> {{=}} τ·ln 2}} = 610,0 ± 0,6 секунды)<!-- источник тут не нужен, время жизни и период полураспада всегда связаны коэффициентом ln2=0,6931… --><ref name="NJ052017">''Мухин К.'' [https://www.nkj.ru/archive/articles/31244/ Экзотическая ядерная физика для любознательных] {{Wayback|url=https://www.nkj.ru/archive/articles/31244/ |date=20170513111506 }} // [[Наука и жизнь]]. — 2017. — № 5. — С. 104.</ref>.
* [[Магнитный момент]]: −1,913 042 73(45) [[ядерный магнетон|ядерного магнетона]]<ref name=munsmun>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?munsmun 2018 CODATA Recommended Values: neutron magnetic moment to nuclear magneton ratio] {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?munsmun |date=20120901184242 }}.</ref>, или {{nobr|−9,662 365 1(23)×10<sup>−27</sup> [[Джоуль|Дж]]/[[Тесла (единица измерения)|Тл]]}}<ref name=munn>[http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?munsmun 2018 CODATA Recommended Values: neutron magnetic moment] {{Wayback|url=http://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?munsmun |date=20120901184242 }}.</ref>. Магнитный момент нейтрона измеряется с помощью резонансного метода молекулярных пучков<ref name = "Bete"/>.
* [[Внутренняя чётность]]: равна 1{{sfn|Широков|с=67|1972}}.

* Электрический радиус нейтрона: −0.1149 фм (отрицательный)<ref>{{Cite web |url=https://www-nds.iaea.org/relnsd/vcharthtml/VChartHTML.html |title=Livechart - Table of Nuclides - Nuclear structure and decay data<!-- Заголовок добавлен ботом --> |access-date=2021-02-15 |archive-date=2021-09-29 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210929224845/https://www-nds.iaea.org/relnsd/vcharthtml/VChartHTML.html |deadlink=no }}</ref><ref>[https://arxiv.org/abs/nucl-ex/0509018 [nucl-ex/0509018&#93; Measuring the Neutron’s Mean Square Charge Radius Using Neutron Interferometry<!-- Заголовок добавлен ботом -->]</ref>.

Несмотря на нулевой [[электрический заряд]], нейтрон не является [[истинно нейтральная частица|истинно нейтральной частицей]]. [[Античастица|Античастицей]] нейтрона является [[антинейтрон]], который не совпадает с самим нейтроном. Нейтрон аннигилирует с антинейтроном и другими антиадронами (в частности, с антипротоном).

С нейтроном связаны несколько физических величин, имеющих размерность длины:
* [[комптоновская длина волны]] нейтрона <math>\lambda_{K} = \frac {2 \pi \hbar}{m c} \approx 1{,}32 \cdot 10^{-13}</math> см;
* расстояние от центра нейтрона до максимума плотности отрицательного электрического заряда (зарядовый радиус) <math>R_E \approx 0{,}75 \cdot 10^{-13}</math> см<ref name = "Zda">{{книга|автор=[[Жданов, Георгий Борисович|Жданов Г. Б.]]|часть=Упругие рассеяния, периферические взаимодействия и резононы|заглавие=Частицы высоких энергий. Высокие энергии в космосе и лаборатории|оригинал= |ссылка=|издание=|ответственный=|место=М.|издательство=Наука|год=1965|том=|страницы=132|страниц=|isbn=|тираж=}}</ref>;
* отношение [[Электрический дипольный момент|электрического дипольного момента]] нейтрона к [[Элементарный электрический заряд|элементарному заряду]] <math>\left|\frac{d_n}{e}\right| < 2{,}9 \cdot 10^{-26}</math> см<ref name="Particle data group"/>;
* [[гравитационный радиус]] нейтрона <math>R_G = \frac{2 G m}{c^2} \approx 2{,}48 \cdot 10^{-52}</math> см.

== Строение и распад ==
[[Файл:Neutron quark structure.svg|250px|thumb|Кварковая структура нейтрона]]
Считается надёжно установленным, что нейтрон является связанным состоянием трёх [[кварк]]ов: одного «верхнего» (u) и двух «нижних» (d) кварков (кварковая структура udd). Близость значений масс протона и нейтрона обусловлена свойством приближённой [[изотопическая инвариантность|изотопической инвариантности]]: в протоне (кварковая структура uud) один [[d-кварк]] заменяется на [[u-кварк]], но поскольку массы этих кварков очень близки, такая замена слабо сказывается на массе составной частицы.

Поскольку нейтрон тяжелее протона, то он может распадаться в свободном состоянии. Единственным каналом распада, разрешённым законом сохранения энергии и законами сохранения электрического заряда, барионного и лептонного квантовых чисел, является [[бета-распад нейтрона]] на [[протон]], [[электрон]] и электронное [[антинейтрино]] (а также иногда [[гамма-квант]]<ref>Экспериментально установлено, что радиативный бета-распад (то есть распад с излучением электрона, электронного антинейтрино и дополнительно гамма-кванта) происходит в 0,309 % случаев от всех распадов нейтрона. Бета-распад нейтрона в связанное состояние, то есть с захватом излучаемого электрона на орбиту вокруг образовавшегося протона, предсказан теоретически, но пока не был обнаружен; установлено лишь, что такой процесс происходит менее чем в 3 % случаев. См. [[Бета-распад нейтрона]].</ref>). Поскольку этот распад идёт с образованием [[лептон]]ов и изменением аромата кварков, то он обязан происходить только за счёт [[слабое взаимодействие|слабого взаимодействия]]. Однако ввиду специфических свойств слабого взаимодействия скорость этой реакции аномально мала из-за крайне малого энерговыделения (разности масс начальных и конечных частиц). Именно этим объясняется тот факт, что нейтрон является настоящим долгожителем среди элементарных частиц: его [[время жизни]], приблизительно равное {{nobr|15 минутам}}, это примерно в миллиард раз больше времени жизни [[мюон]]а — следующей за нейтроном метастабильной частицы по времени жизни.

Кроме того, разница масс между протоном и нейтроном, составляющая {{nobr|1,293 332 36(46) МэВ}}<ref name=mnmmpc2mev>[https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnmmpc2mev 2018 CODATA Recommended Values: neutron-proton mass difference energy equivalent in MeV] {{Wayback|url=https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnmmpc2mev |date=20191012154006 }}.</ref> (или {{nobr|0,001 388 449 33(49) а.е.м.}}<ref name=mnmmpu>[https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnmmpu 2018 CODATA Recommended Values: neutron-proton mass difference in u] {{Wayback|url=https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnmmpu |date=20120905011653 }}.</ref>), невелика по меркам [[ядерная физика|ядерной физики]]. Вследствие этого в ядрах нейтрон может находиться в более глубокой [[потенциальная яма|потенциальной яме]], чем протон, и потому бета-распад нейтрона оказывается энергетически невыгодным. Это приводит к тому, что в ядрах нейтрон может быть стабильным. Более того, в нейтроно-дефицитных ядрах происходит бета-распад протона в нейтрон (с [[электронный захват|захватом орбитального электрона]] или [[позитронный распад|вылетом позитрона]]); этот процесс энергетически запрещён для свободного протона.

На кварковом уровне бета-распад нейтрона может быть описан как превращение одного из d-кварков в u-кварк с испусканием виртуального [[W-бозон|{{math|''W''<sup>−</sup>}}-бозона]], который немедленно распадается на электрон и электронное антинейтрино.

Изучение распада свободного нейтрона важно для уточнения свойств слабого взаимодействия, а также поиска нарушений временно́й инвариантности, нейтрон-антинейтронных осцилляций {{итп}}

Внутренняя структура нейтрона впервые была экспериментально исследована [[Хофштадтер, Роберт|Р. Хофштадтером]] путём изучения столкновений пучка электронов высоких энергий ({{nobr|2 ГэВ}}) с нейтронами, входящими в состав [[дейтрон]]а (Нобелевская премия по физике 1961 г.)<ref>{{статья|автор=Хофштадтер P.|заглавие=Структура ядер и нуклонов|издание=[[УФН]]|год=1963|том=81|выпуск=1|страницы=185—200|ссылка=http://ufn.ru/ru/articles/1963/9/e/|doi=|arxiv=|язык=ru}}</ref>. Нейтрон состоит из тяжёлой сердцевины (керна) радиусом {{nobr|≈ 0,25·10<sup>−13</sup> см}}, с высокой плотностью массы и заряда, которая имеет общий заряд {{nobr|≈ +0,35 [[элементарный электрический заряд|{{math|''e''}}]]}}, и окружающей его относительно разреженной оболочки («мезонной шубы»). На расстоянии от {{nobr|≈ 0,25·10<sup>−13</sup>}} до {{nobr|≈ 1,4·10<sup>−13</sup> см}} эта оболочка состоит в основном из виртуальных [[ро-мезон|{{math|ρ}}-]] и [[пи-мезон|{{math|π}}]]-мезонов и обладает общим зарядом {{nobr|≈ −0,50 [[элементарный электрический заряд|{{math|''e''}}]]}}. Дальше расстояния {{nobr|≈ 2,5·10<sup>−13</sup> см}} от центра простирается оболочка из виртуальных [[омега-мезон|{{math|ω}}-]] и [[пи-мезон|{{math|π}}]]-мезонов, несущих суммарный заряд около {{nobr|+0,15 [[элементарный электрический заряд|{{math|''e''}}]]}}<ref>{{книга|автор=[[Щёлкин, Кирилл Иванович|Щёлкин К. И.]]|часть=Виртуальные процессы и строение нуклона|заглавие=Физика микромира|оригинал= |ссылка=|издание=|ответственный=|место=М|издательство=Атомиздат|год=1965|том=|страницы=75|страниц=|isbn=|тираж=}}</ref><ref name = "Zda"/>.

== Иные свойства ==
[[Изоспин]]ы нейтрона и протона одинаковы ({{frac|1|2}}), но их проекции противоположны по знаку. [[Проекция изоспин]]а нейтрона по соглашению в физике элементарных частиц принимается равной −{{frac|1|2}}, в ядерной физике +{{frac|1|2}} (поскольку в большинстве ядер нейтронов больше, чем протонов, это соглашение позволяет избегать отрицательных суммарных проекций изоспина).

Нейтрон и протон вместе с <math>\Lambda, \Sigma, \Xi</math> — барионами входят в состав октета барионов со спином <math>\tfrac{1}{2}</math> и барионным зарядом <math>1</math>{{sfn|Физика микромира|с=283|1980}}.

Нейтрон — единственная из имеющих массу покоя элементарных частиц, для которой непосредственно наблюдалось гравитационное взаимодействие — искривление в поле земного тяготения траектории хорошо [[Коллимация|коллимированного]] пучка ультрахолодных нейтронов. Измеренное гравитационное ускорение нейтронов в пределах точности эксперимента совпадает с гравитационным ускорением макроскопических тел<ref>«ФИЗИКА» Большой энциклопедический словарь, Научное издательство «Большая Российская энциклопедия», М., 1998, с. 453.</ref>.

При огромном давлении внутри [[Нейтронная звезда|нейтронной звезды]] нейтроны могут деформироваться вплоть до того, что приобретают форму куба<ref>{{cite arXiv |last=Felipe J. Llanes-Estrada, Gaspar Moreno Navarro|eprint=1108.1859|class=nucl-th |title=Cubic neutrons |year=2011 |version=v1 }}</ref>.

== Направления исследований в физике нейтронов ==
Фундаментальные исследования:
* возможность существования [[тетранейтрон]]ов и иных связанных состояний из одних только нейтронов
* поиск возможных [[нейтрон-антинейтронные осцилляции|нейтрон-антинейтронных осцилляций]]
* поиск [[электрический дипольный момент|электрического дипольного момента]] нейтрона. Электрический дипольный момент нейтрона был бы точно равен нулю, если бы имела место инвариантность всех взаимодействий, в которых участвует нейтрон, относительно операции отражения времени. Слабые взаимодействия неинвариантны относительно операции отражения времени. Вследствие этого нейтрон должен был бы обладать электрическим дипольным моментом. Причина отсутствия электрического дипольного момента у нейтрона неизвестна.{{sfn|Широков|с=484|1972}}
* изучение свойств сильно нейтроно-избыточных лёгких ядер

Прикладные исследования:
* получение и хранение [[холодные нейтроны|холодных нейтронов]]
* влияние потоков нейтронов на живые ткани и организмы
* влияние сверхмощных потоков нейтронов на свойства материалов
* изучение распространения нейтронов в различных средах
* изучение различных типов структуры в [[физика твёрдого тела|физике конденсированных сред]]
* [[нейтронно-дифракционный анализ]]
* [[нейтронно-активационный анализ]]

== Примечания ==
{{Примечания}}

== Литература ==
* {{статья
| автор         = Dirk Dubbers, Michael G. Schmidt
| заглавие      = The neutron and its role in cosmology and particle physics
| ссылка        = http://rmp.aps.org/abstract/RMP/v83/i4/p1111_1
| язык          = en
| издание       = [[Rev. Mod. Phys.]]
| год           = 2011
| volume        = 83
| pages         = 1111–1171
| doi           = 10.1103/RevModPhys.83.1111
}}
* {{книга
 | автор = [[Широков, Юрий Михайлович|Широков Ю. М.]], [[Юдин, Николай Прокофьевич|Юдин Н. П.]]
 | заглавие = Ядерная физика
 | место = М.
 | издательство  = Наука
 | год = 1972
 | страниц = 670
 | isbn = 
 | ref = Широков
 }}
* {{книга
 | ответственный = Гл. ред. [[Ширков, Дмитрий Васильевич|Ширков Д. В]]
 | заглавие = Физика микромира : маленькая энциклопедия
 | место = М.
 | издательство  = [[Советская энциклопедия]]
 | год = 1980
 | страниц = 528
 | isbn = 
 | ref = Физика микромира
 }}
* {{книга
 | автор = Корсунский М.И.
 | заглавие =Нейтрон
 | место = М., Л.
 | издательство  = [[ОНТИ]]
 | год = 1935
 | страниц = 224
 | isbn = 
 | ref = 
 }}
* Ерозолимский Б. Г. Бета-распад нейтрона. УФН. 1975. Том 116. С. 145—164
* Ерозолимский Б. Г. Бета-распад нейтрона. УФН. 1977. Том 123. С. 692—693

== Ссылки ==
{{викисловарь}}
* J. Beringer ''et al.'' (Particle Data Group), Phys. Rev. D86, 010001 (2012) and 2013 partial update for the 2014 edition. [http://pdg.lbl.gov/2013/listings/rpp2013-list-n.pdf Экспериментальные свойства нейтронов (сайт Particle Data Group, англ.).]
* [http://physics.nist.gov/cuu/Constants/index.html CODATA Internationally recommended values of the Fundamental Physical Constants (2010).]

{{внешние ссылки}}
{{Частицы}}

[[Категория:Барионы]]
[[Категория:Радиоактивность]]
[[Категория:Нейтронная физика]]
[[Категория:1932 год в науке]]
[[Категория:Субатомные частицы]]
[[Категория:Нестабильные элементарные частицы]]
[[Категория:Нейтральные частицы]]
[[Категория:Нейтрон]]