Просмотр кода страницы Конденсат (квантовая теория поля)

В [[квантовая теория поля|квантовой теории поля]] '''конденса́т''' или '''ва́куумное ожида́емое значе́ние''' [[оператор (физика)|оператора]] — это его среднее ожидаемое значение (см. [[математическое ожидание]]) в [[вакуум]]е. Конденсат оператора O обычно обозначается <math>\langle O\rangle.</math> Один из самых известных примеров конденсата оператора, приводящего к физическому эффекту — [[эффект Казимира]].

Концепция конденсата важна для работы с [[Функция корреляции|функциями корреляции]] в квантовой теории поля. Она также важна для объяснения такого механизма, как [[спонтанное нарушение симметрии]].

Примеры:
* [[Поле Хиггса]] имеет конденсат 246 [[ГэВ]]<ref>{{cite doi|10.1016/j.physletb.2008.07.018|noedit}}</ref> ([[электрослабая шкала]]). Ненулевое значение конденсата позволяет работать [[механизм Хиггса|механизму Хиггса]].
* [[Киральный конденсат]] в [[квантовая хромодинамика|квантовой хромодинамике]] придаёт большую [[эффективная масса|эффективную массу]] [[кварк]]ам и проводит различие между [[Термодинамическая фаза|фазами]] [[кварковая материя|кварковой материи]].
* [[Глюонный конденсат]] в квантовой хромодинамике может быть частично ответственен за массы [[адрон]]ов.

Наблюдаемая [[лоренц-инвариантность]] пространства-времени позволяет формирование только таких конденсатов, которые являются [[скаляры Лоренца|скалярами Лоренца]] и имеют [[исчезающий заряд]]. Следовательно, [[фермион]]ные конденсаты должны иметь вид <math>\langle\overline\psi\psi\rangle,</math> где <math>\psi</math> − [[фермионное поле]]. Аналогично [[тензор]]ное поле <math>G_{\mu\nu}</math> может иметь только скалярный конденсат, такой как <math>\langle G_{\mu\nu}G^{\mu\nu}\rangle.</math>

== См. также ==
* [[Аксиомы Уайтмена]] и [[функция Уайтмана]]
* [[Энергия вакуума]] и [[темная энергия]]
* [[Спонтанное нарушение симметрии]]

== Примечания ==
{{примечания}}

[[Категория:Квантовая теория поля]]