Просмотр кода страницы Изотопы свинца

{{информационный список}}
'''Изото́пы свинца́''' — разновидности [[химический элемент|химического элемента]] [[Свинец|свинца]] с разным количеством [[нейтрон]]ов в [[Атомное ядро|ядре]]. Известны [[изотопы]] свинца с [[Массовое число|массовыми числами]] от 178 до 220 (количество [[протон]]ов 82, [[нейтрон]]ов от 96 до 138) и 48 [[Изомерия атомных ядер|ядерных изомеров]].

Свинец — последний элемент в периодической таблице, у которого существуют стабильные изотопы. Элементы после свинца стабильных изотопов не имеют. Ядра свинца имеют замкнутую протонную оболочку {{nobr|{{math|''Z''}} {{=}} 82}} ([[Магические числа (физика)|магическое число]]), что объясняет устойчивость изотопов этого элемента; ядро <sup>208</sup>Pb является дважды магическим ({{nobr|{{math|''Z''}} {{=}} 82, {{nobr|{{math|''N''}} {{=}} 126}}}}), это один из пяти существующих в природе дважды магических нуклидов.

== Природные изотопы свинца ==
Природный свинец состоит из 4 стабильных изотопов:<ref name="IUPAC">{{IsotComp2013}}</ref>
* <sup>204</sup>Pb ([[изотопная распространённость]] {{nobr|1,4 ± 0,6 %}})
* <sup>206</sup>Pb (изотопная распространённость {{nobr|24,1 ± 3,0 %}})
* <sup>207</sup>Pb (изотопная распространённость {{nobr|22,1 ± 5,0 %}})
* <sup>208</sup>Pb (изотопная распространённость {{nobr|52,4 ± 7,0 %}})
Большие разбросы изотопной распространённости вызваны не погрешностью измерений, а наблюдаемым разбросом в различных природных минералах ввиду разных цепочек радиогенного возникновения свинца. Изотопы <sup>206</sup>Pb, <sup>207</sup>Pb, <sup>208</sup>Pb являются радиогенными, то есть образуются в результате [[Радиоактивные ряды|радиоактивного распада]] соответственно <sup>238</sup>U, <sup>235</sup>U и <sup>232</sup>Th. Поэтому многие минералы имеют иной изотопный состав свинца вследствие накопления продуктов распада урана и тория. Изотопный состав, который приведён выше, характерен преимущественно для [[галенит]]ов, в которых урана и [[Торий|тория]] практически нет, и пород, преимущественно осадочных, в которых количество урана находится в [[Кларковое число|кларковых]] пределах. В [[радиоактивность|радиоактивных]] минералах этот состав существенно отличается и зависит от вида [[радиоактивные элементы|радиоактивного элемента]], слагающего [[минерал]]. В урановых минералах, таких как [[уранинит]] UO<sub>2</sub>, [[настуран]] UO<sub>2</sub> ([[урановая смолка]]), [[урановые черни]], в которых существенно преобладает [[Уран (элемент)|уран]], радиогенный изотоп <sup>206</sup>Pb<sub>рад</sub> существенно преобладает над другими изотопами свинца, и его концентрации могут достигать 90 %. Например, в урановой смолке (Сан-Сильвер, [[Франция]]) концентрация <sup>206</sup>Pb равна 92,9 %, в урановой смолке из Шинколобве (Киншаса) — 94,25 %<ref name=voi70>{{книга|автор=Войткевич Г. В., Мирошников А. Е., Поваренных А. С., Прохоров В. Г.|часть=|заглавие=Краткий справочник по геохимии|оригинал= |ссылка=|издание=|ответственный=|место=М.|издательство=Недра|год=1970|том=|страницы=|страниц=|isbn=|тираж=}}</ref>. В [[Торий|ториевых]] минералах, например, в [[торит (минерал)|торите]] ThSiO<sub>4</sub>, существенно преобладает радиогенный изотоп <sup>208</sup>Pb<sub>рад</sub>. Так, в [[монацит]]е из [[Казахстан]]а концентрация <sup>208</sup>Pb равна 94,02 %, в монаците из пегматита Бекета ([[Зимбабве]]) — 88,8 %<ref name=voi70/>. Имеется комплекс минералов, например, [[монацит]] (Ce, La, Nd)[PO<sub>4</sub>], [[циркон]] ZrSiO<sub>4</sub> и др., в которых в переменных соотношениях находятся уран и торий и соответственно в разных соотношениях присутствуют все или большинство изотопов свинца. Следует отметить, что в цирконах содержание нерадиогенного свинца крайне мало, что делает их удобным объектом для [[уран-торий-свинцовый метод|уран-торий-свинцового метода]] датирования ([[цирконометрия]]).

Помимо стабильных изотопов, в природе в следовых количествах наблюдаются другие радиоактивные изотопы свинца, входящие в состав [[Радиоактивные ряды|радиоактивных рядов]] урана-238 (<sup>214</sup>Pb и <sup>210</sup>Pb), урана-235 (<sup>211</sup>Pb) и тория-232 (<sup>212</sup>Pb). Эти изотопы имеют устаревшие, но ещё иногда встречающиеся [[Список изотопов с собственными названиями|исторические названия и обозначения]]: <sup>210</sup>Pb — радий D (RaD), <sup>214</sup>Pb — радий B (RaB), <sup>211</sup>Pb — актиний B (AcB), <sup>212</sup>Pb — торий B (ThB). Их природное содержание крайне мало, в равновесии оно соответствует содержанию родительского изотопа ряда, умноженному на отношение периодов полураспада дочернего изотопа и родоначальника ряда. Например, для свинца-212 из ряда тория это отношение равно {{nobr|(10,64 часа)/(1,405·10<sup>10</sup> лет) ≈ 9·10<sup>−14</sup>}}; иными словами, на 11 триллионов атомов тория-232 в природном равновесии приходится лишь один атом свинца-212.

== Радиоизотопы ==
Самыми долгоживущими радиоактивными изотопами свинца являются <sup>205</sup>Pb (период полураспада — 17,3 млн лет), <sup>202</sup>Pb (период полураспада — 52 500 лет) и <sup>210</sup>Pb (период полураспада — 22,2 года). Период полураспада остальных радиоизотопов не превышает 3 суток.

== Применение ==

=== Свинец-212 ===
'''<sup>212</sup>Pb'''<ref>{{Cite web |url=http://www.findpatent.ru/patent/243/2430440.html |title=Способ получения радионуклида висмут-212 |access-date=2018-07-20 |archive-date=2018-07-20 |archive-url=https://web.archive.org/web/20180720225506/http://www.findpatent.ru/patent/243/2430440.html |url-status=live }}</ref> является перспективным изотопом для {{нп3|Targeted alpha-particle therapy|терапии рака альфа-частицами}}. Период полураспада 10 часов, конечный изотоп <sup>208</sup>Pb. Цепочка распада создает альфа- и бета-излучение. Изотоп вводится в состав фармацевтического препарата, который селективно поглощается поражёнными клетками. Альфа-частицы имеют очень небольшую длину свободного пробега в тканях, соизмеримую с размером клетки. Таким образом, разрушительное воздействие ионизирующего излучения концентрируется в поражённых тканях, а высокая разрушительная способность альфа-излучения эффективно убивает поражённые клетки<ref>{{Статья|ссылка=https://pubmed.ncbi.nlm.nih.gov/35057083|автор=Kokov K.V., Egorova B.V., German M.N., Klabukov I.D., Krasheninnikov M.E. et al.|заглавие=212Pb: Production Approaches and Targeted Therapy Applications|год=2022|издание=Pharmaceutics|том=14|выпуск=1|страницы=189|issn=1999-4923|doi=10.3390/pharmaceutics14010189|archivedate=2022-06-24|archiveurl=https://web.archive.org/web/20220624181250/https://pubmed.ncbi.nlm.nih.gov/35057083/}}</ref>.

<sup>212</sup>Pb входит в цепочку распада [[Изотопы урана|<sup>232</sup>U]], искусственного изотопа, получаемого путём облучения природного тория [[Изотопы тория|<sup>232</sup>Th]] нейтронами в реакторе. Для медицинских целей создают мобильные генераторы <sup>212</sup>Pb, из которых наработанный свинец вымывается химическим способом.

=== Свинец-208 ===
'''<sup>208</sup>Pb''' обладает низким [[Ядерное эффективное сечение|сечением]] [[Нейтронный захват|захвата нейтронов]], что делает этот изотоп пригодным в качестве теплоносителя для ядерных реакторов с жидкометаллическим теплоносителем.

== Таблица изотопов свинца ==
{| class="wikitable" style="font-size:95%"
! rowspan="2" | Символ <br> [[нуклид]]а
! rowspan="2" | Историческое название
! [[Зарядовое число|{{math|''Z''}}]] ([[протон|p]])
! {{math|''N''}} ([[нейтрон|n]])
! Масса изотопа<ref name="AME2016">Данные приведены по {{AME2016|1}}</ref> <br> ([[Атомная единица массы|а. е. м.]])
! rowspan="2" | [[Период полураспада|Период <br> полураспада]]<ref name="Nubase2016">Данные приведены по {{Справочник:Nubase2016}}</ref><br>({{math|''T''<sub>1/2</sub>}})
! rowspan="2" |Канал распада
! rowspan="2" |Продукт распада
! rowspan="2" | [[Спин]] и [[Чётность (физика)|чётность]]<br> ядра<ref name="Nubase2016"/>
! rowspan="2" | [[Изотопная распространённость|Распространённость <br> изотопа в природе]]
! rowspan="2" | Диапазон изменения изотопной распространённости в природе
|-
! colspan="3" | Энергия возбуждения
|-
| <sup>178</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 96
| 178,003830(26)
| 0,23(15) мс
| [[Альфа-распад|α]]
| <sup>174</sup>Hg
| 0+
|
|
|-
| <sup>179</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 97
| 179,00215(21)#
| 3,9(1,1) мс
| α
| <sup>175</sup>Hg
| (9/2−)
|
|
|-
| <sup>180</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 98
| 179,997918(22)
| 4,5(11) мс
| α
| <sup>176</sup>Hg
| 0+
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>181</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 99
| rowspan=2|180,99662(10)
| rowspan=2|45(20) мс
| α (98 %)
| <sup>177</sup>Hg
| rowspan=2|(9/2−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| [[Бета-распад|β<sup>+</sup>]] (2 %)
| <sup>181</sup>Tl
|-
| rowspan=2|<sup>182</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 100
| rowspan=2|181,992672(15)
| rowspan=2|60(40) мс<br>[55(+40−35) мс]
| α (98 %)
| <sup>178</sup>Hg
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (2 %)
| <sup>182</sup>Tl
|-
| rowspan=2|<sup>183</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 101
| rowspan=2|182,99187(3)
| rowspan=2|535(30) мс
| α (94 %)
| <sup>179</sup>Hg
| rowspan=2|(3/2−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (6 %)
| <sup>183</sup>Tl
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>183m</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 94(8) кэВ
| rowspan=2|415(20) мс
| α
| <sup>179</sup>Hg
| rowspan=2|(13/2+)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (редко)
| <sup>183</sup>Tl
|-
| rowspan=2|<sup>184</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 102
| rowspan=2|183,988142(15)
| rowspan=2|490(25) мс
| α
| <sup>180</sup>Hg
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (редко)
| <sup>184</sup>Tl
|-
| rowspan=2|<sup>185</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 103
| rowspan=2|184,987610(17)
| rowspan=2|6,3(4) с
| α
| <sup>181</sup>Hg
| rowspan=2|3/2−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (редко)
| <sup>185</sup>Tl
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>185m</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 60(40)# кэВ
| rowspan=2|4,07(15) с
| α
| <sup>181</sup>Hg
| rowspan=2|13/2+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (редко)
| <sup>185</sup>Tl
|-
| rowspan=2|<sup>186</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 104
| rowspan=2|185,984239(12)
| rowspan=2|4,82(3) с
| α (56 %)
| <sup>182</sup>Hg
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (44 %)
| <sup>186</sup>Tl
|-
| rowspan=2|<sup>187</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 105
| rowspan=2|186,983918(9)
| rowspan=2|15,2(3) с
| β<sup>+</sup>
| <sup>187</sup>Tl
| rowspan=2|(3/2−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α
| <sup>183</sup>Hg
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>187m</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 11(11) кэВ
| rowspan=2|18,3(3) с
| β<sup>+</sup> (98 %)
| <sup>187</sup>Tl
| rowspan=2|(13/2+)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (2 %)
| <sup>183</sup>Hg
|-
| rowspan=2|<sup>188</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 106
| rowspan=2|187,980874(11)
| rowspan=2|25,5(1) с
| β<sup>+</sup> (91,5 %)
| <sup>188</sup>Tl
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (8,5 %)
| <sup>184</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>188m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2578,2(7) кэВ
| 830(210) нс
|
|
| (8−)
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>188m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2800(50) кэВ
| 797(21) нс
|
|
|
|
|
|-
| <sup>189</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 107
| 188,98081(4)
| 51(3) с
| β<sup>+</sup>
| <sup>189</sup>Tl
| (3/2−)
|
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>189m1</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 40(30)# кэВ
| rowspan=2|50,5(2,1) с
| β<sup>+</sup> (99,6 %)
| <sup>189</sup>Tl
| rowspan=2|13/2+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (0,4 %)
| <sup>185</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>189m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2475(30)# кэВ
| 26(5) мкс
|
|
| (10)+
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>190</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 108
| rowspan=2|189,978082(13)
| rowspan=2|71(1) с
| β<sup>+</sup> (99,1 %)
| <sup>190</sup>Tl
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (0,9 %)
| <sup>186</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>190m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2614,8(8) кэВ
| 150 нс
|
|
| (10)+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>190m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2618(20) кэВ
| 25 мкс
|
|
| (12+)
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>190m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2658,2(8) кэВ
| 7,2(6) мкс
|
|
| (11)−
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>191</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 109
| rowspan=2|190,97827(4)
| rowspan=2|1,33(8) мин
| β<sup>+</sup> (99,987 %)
| <sup>191</sup>Tl
| rowspan=2|(3/2−)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (0,013 %)
| <sup>187</sup>Hg
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>191m</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 20(50) кэВ
| rowspan=2|2,18(8) мин
| β<sup>+</sup> (99,98 %)
| <sup>191</sup>Tl
| rowspan=2|13/2(+)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (0,02 %)
| <sup>187</sup>Hg
|-
| rowspan=2|<sup>192</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 110
| rowspan=2|191,975785(14)
| rowspan=2|3,5(1) мин
| β<sup>+</sup> (99,99 %)
| <sup>192</sup>Tl
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (0,0061 %)
| <sup>188</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>192m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2581,1(1) кэВ
| 164(7) нс
|
|
| (10)+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>192m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2625,1(11) кэВ
| 1,1(5) мкс
|
|
| (12+)
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>192m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2743,5(4) кэВ
| 756(21) нс
|
|
| (11)−
|
|
|-
| <sup>193</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 111
| 192,97617(5)
| 5# мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>193</sup>Tl
| (3/2−)
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>193m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 130(80)# кэВ
| 5,8(2) мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>193</sup>Tl
| 13/2(+)
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>193m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2612,5(5)+X кэВ
| 135(+25−15) нс
|
|
| (33/2+)
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>194</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 112
| rowspan=2|193,974012(19)
| rowspan=2|12,0(5) мин
| β<sup>+</sup> (100 %)
| <sup>194</sup>Tl
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (7,3⋅10<sup>−6</sup>%)
| <sup>190</sup>Hg
|-
| <sup>195</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 113
| 194,974542(25)
| ~15 мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>195</sup>Tl
| 3/2#-
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>195m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 202,9(7) кэВ
| 15,0(12) мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>195</sup>Tl
| 13/2+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>195m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1759,0(7) кэВ
| 10,0(7) мкс
|
|
| 21/2−
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>196</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 114
| rowspan=2|195,972774(15)
| rowspan=2|37(3) мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>196</sup>Tl
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (3⋅10<sup>−5</sup>%)
| <sup>192</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>196m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1049,20(9) кэВ
| <100 нс
|
|
| 2+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>196m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1738,27(12) кэВ
| <1 мкс
|
|
| 4+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>196m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1797,51(14) кэВ
| 140(14) нс
|
|
| 5−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>196m4</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2693,5(5) кэВ
| 270(4) нс
|
|
| (12+)
|
|
|-
| <sup>197</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 115
| 196,973431(6)
| 8,1(17) мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>197</sup>Tl
| 3/2−
|
|
|-
| rowspan=3 style="text-indent:1em" | <sup>197m1</sup>Pb
| rowspan="3" |
| rowspan=3 colspan="3" style="text-indent:2em" | 319,31(11) кэВ
| rowspan=3|42,9(9) мин
| β<sup>+</sup> (81 %)
| <sup>197</sup>Tl
| rowspan=3|13/2+
| rowspan=3|
| rowspan=3|
|-
| ИП (19 %)
| <sup>197</sup>Pb
|-
| α (3⋅10<sup>−4</sup>%)
| <sup>193</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>197m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1914,10(25) кэВ
| 1,15(20) мкс
|
|
| 21/2−
|
|
|-
| <sup>198</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 116
| 197,972034(16)
| 2,4(1) ч
| β<sup>+</sup>
| <sup>198</sup>Tl
| 0+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>198m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2141,4(4) кэВ
| 4,19(10) мкс
|
|
| (7)−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>198m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2231,4(5) кэВ
| 137(10) нс
|
|
| (9)−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>198m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2820,5(7) кэВ
| 212(4) нс
|
|
| (12)+
|
|
|-
| <sup>199</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 117
| 198,972917(28)
| 90(10) мин
| β<sup>+</sup>
| <sup>199</sup>Tl
| 3/2−
|
|
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>199m1</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 429,5(27) кэВ
| rowspan=2|12,2(3) мин
| ИП (93 %)
| <sup>199</sup>Pb
| rowspan=2|(13/2+)
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (7 %)
| <sup>199</sup>Tl
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>199m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2563,8(27) кэВ
| 10,1(2) мкс
|
|
| (29/2−)
|
|
|-
| <sup>200</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 118
| 199,971827(12)
| 21,5(4) ч
| β<sup>+</sup>
| <sup>200</sup>Tl
| 0+
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>201</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 119
| rowspan=2|200,972885(24)
| rowspan=2|9,33(3) ч
| ЭЗ (99 %)
| rowspan=2| <sup>201</sup>Tl
| rowspan=2|5/2−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| β<sup>+</sup> (1 %)
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>201m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 629,14(17) кэВ
| 61(2) с
|
|
| 13/2+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>201m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2718,5+X кэВ
| 508(5) нс
|
|
| (29/2−)
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>202</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 120
| rowspan=2|201,972159(9)
| rowspan=2|5,25(28)⋅10<sup>4</sup> лет
| [[Электронный захват|ЭЗ]] (99 %)
| <sup>202</sup>Tl
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| α (1 %)
| '''<sup>198</sup>Hg'''
|-
| rowspan=2 style="text-indent:1em" | <sup>202m1</sup>Pb
| rowspan="2" |
| rowspan=2 colspan="3" style="text-indent:2em" | 2169,83(7) кэВ
| rowspan=2|3,53(1) ч
| [[изомерный переход|ИП]] (90,5 %)
| <sup>202</sup>Pb
| rowspan=2|9−
| rowspan=2|
| rowspan=2|
|-
| ЭЗ (9,5 %)
| <sup>202</sup>Tl
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>202m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 4142,9(11) кэВ
| 110(5) нс
|
|
| (16+)
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>202m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 5345,9(13) кэВ
| 107(5) нс
|
|
| (19−)
|
|
|-
| <sup>203</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 121
| 202,973391(7)
| 51,873(9) ч
| ЭЗ
| '''<sup>203</sup>Tl'''
| 5/2−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>203m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 825,20(9) кэВ
| 6,21(8) с
| ИП
| <sup>203</sup>Pb
| 13/2+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>203m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2949,47(22) кэВ
| 480(7) мс
|
|
| 29/2−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>203m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2923,4+X кэВ
| 122(4) нс
|
|
| (25/2−)
|
|
|-
| <sup>204</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 122
| 203,9730436(13){{#tag:ref|Измерения массы свинца-208, опубликованные в 2022 году, улучшают точность массы свинца-204: {{math|''M''}}<sub>Pb204</sub> = 203,973 042 09(18) а.е.м.{{#tag:ref||name=kro22}}|group=прим.}}
| colspan="3" style="text-align:center;"|'''стабилен''' (>1,4{{e|17}} лет)<ref name="Nubase2020">{{Nubase2020}}</ref><ref group=прим.>Теоретически может претерпевать [[альфа-распад]] в <sup>200</sup>Hg.</ref>
| 0+
| 0,014(1)
| 0,0104-0,0165
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>204m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1274,00(4) кэВ
| 265(10) нс
|
|
| 4+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>204m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2185,79(5) кэВ
| 67,2(3) мин
|
|
| 9−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>204m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2264,33(4) кэВ
| 0,45(+10−3) мкс
|
|
| 7−
|
|
|-
| <sup>205</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 123
| 204,9744818(13){{#tag:ref|Измерения массы свинца-208, опубликованные в 2022 году, улучшают точность массы свинца-205: {{math|''M''}}<sub>Pb205</sub> = 204,974 480 26(13) а.е.м.{{#tag:ref||name=kro22}}|group=прим.}}
| 1,73(7)⋅10<sup>7</sup> лет<ref>{{cite web|url=https://www.nndc.bnl.gov/nudat2/|title=NuDat 2.8|publisher=National Nuclear Data Center|accessdate=2020-12-07|lang=en|archive-date=2020-11-27|archive-url=https://web.archive.org/web/20201127013128/https://www.nndc.bnl.gov/nudat2/|url-status=live}}</ref>
| ЭЗ
| '''<sup>205</sup>Tl'''
| 5/2−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>205m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2,329(7) кэВ
| 24,2(4) мкс
|
|
| 1/2−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>205m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1013,839(13) кэВ
| 5,55(2) мс
|
|
| 13/2+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>205m3</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 3195,7(5) кэВ
| 217(5) нс
|
|
| 25/2−
|
|
|-
| <sup>206</sup>Pb
| Радий G
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 124
| 205,9744653(13){{#tag:ref|Измерения массы свинца-208, опубликованные в 2022 году, улучшают точность массы свинца-206: {{math|''M''}}<sub>Pb206</sub> = 205,974 463 79(12) а.е.м.{{#tag:ref||name=kro22}}|group=прим.}}
| colspan="3" style="text-align:center;"|'''стабилен''' (>2,5{{e|21}} лет)<ref name="Nubase2020" /><ref group=прим.>Теоретически может претерпевать [[альфа-распад]] в <sup>202</sup>Hg.</ref>
| 0+
| 0,241(1)
| 0,2084-0,2748
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>206m1</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 2200,14(4) кэВ
| 125(2) мкс
|
|
| 7−
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>206m2</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 4027,3(7) кэВ
| 202(3) нс
|
|
| 12+
|
|
|-
| <sup>207</sup>Pb
| Актиний D
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 125
| 206,9758969(13){{#tag:ref|Измерения массы свинца-208, опубликованные в 2022 году, улучшают точность массы свинца-207: {{math|''M''}}<sub>Pb207</sub> = 206,975 895 39(6) а.е.м.{{#tag:ref||name=kro22}}|group=прим.}}
| colspan="3" style="text-align:center;"|'''стабилен''' (>1,9{{e|21}} лет)<ref name="Nubase2020" /><ref group=прим.>Теоретически может претерпевать [[альфа-распад]] в <sup>203</sup>Hg.</ref>
| 1/2−
| 0,221(1)
| 0,1762-0,2365
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>207m</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1633,368(5) кэВ
| 806(6) мс
| ИП
| '''<sup>207</sup>Pb'''
| 13/2+
|
|
|-
| <sup>208</sup>Pb
| Торий D
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 126
| 207,9766521(13){{#tag:ref|Измерения массы свинца-208, опубликованные в 2022 году, улучшают точность на два порядка: {{math|''M''}}<sub>Pb208</sub> = 207,976 650 571(14) а.е.м.{{#tag:ref|{{cite arXiv|author=Kromer K.|display-authors=etal|eprint=2210.11602|title=High-precision mass measurement of doubly magic <sup>208</sup>Pb}}|name=kro22}}|group=прим.}}
| colspan="3" style="text-align:center;"|'''стабилен''' (>2,6{{e|21}} лет)<ref name="Nubase2020" /><ref group=прим.>Теоретически может претерпевать [[альфа-распад]] в <sup>204</sup>Hg.</ref>
| 0+
| 0,524(1)
| 0,5128-0,5621
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>208m</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 4895(2) кэВ
| 500(10) нс
|
|
| 10+
|
|
|-
| <sup>209</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 127
| 208,9810901(19)
| 3,253(14) ч
| β<sup>−</sup>
| '''''<sup>209</sup>Bi'''''
| 9/2+
|
|
|-
| rowspan=2|<sup>210</sup>Pb
| rowspan="2" | Радий D <br> Радио-свинец
| rowspan=2 style="text-align:right" | 82
| rowspan=2 style="text-align:right" | 128
| rowspan=2|209,9841885(16){{#tag:ref|Измерения массы свинца-208, опубликованные в 2022 году, улучшают точность массы свинца-210: {{math|''M''}}<sub>Pb210</sub> = 209,984 187 0(10) а.е.м.{{#tag:ref||name=kro22}}|group=прим.}}
| rowspan=2|22,20(22) года
| β<sup>−</sup> (100 %)
| <sup>210</sup>Bi
| rowspan=2|0+
| rowspan=2|следовые количества<ref group=прим. name=U238>Промежуточный продукт распада [[уран-238|урана-238]]</ref>
| rowspan=2|
|-
| α (1,9⋅10<sup>−6</sup>%)
| <sup>206</sup>Hg
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>210m</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1278(5) кэВ
| 201(17) нс
|
|
| 8+
|
|
|-
| <sup>211</sup>Pb
| Актиний B
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 129
| 210,9887370(29)
| 36,1(2) мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>211</sup>Bi
| 9/2+
| следовые количества<ref group=прим.>Промежуточный продукт распада [[уран-235|урана-235]]</ref>
|
|-
| <sup>212</sup>Pb
| Торий B
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 130
| 211,9918975(24)
| 10,64(1) ч
| β<sup>−</sup>
| <sup>212</sup>Bi
| 0+
| следовые количества<ref group=прим.>Промежуточный продукт распада [[торий-232|тория-232]]</ref>
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>212m</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1335(10) кэВ
| 6,0(0,8) мкс
| ИП
| <sup>212</sup>Pb
| (8+)
|
|
|-
| <sup>213</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 131
| 212,996581(8)
| 10,2(3) мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>213</sup>Bi
| (9/2+)
|
|
|-
| <sup>214</sup>Pb
| Радий B
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 132
| 213,9998054(26)
| 26,8(9) мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>214</sup>Bi
| 0+
| следовые количества<ref group=прим. name=U238 />
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>214m</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1420(20) кэВ
| 6,2(0,3) мкс
| ИП
| <sup>212</sup>Pb
| 8+#
|
|
|-
| <sup>215</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 133
| 215,004660(60)
| 2,34(0,19) мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>215</sup>Bi
| 9/2+#
|
|
|-
| <sup>216</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 134
| 216,008030(210)#
| 1,65(0,2) мин
| β<sup>−</sup>
| <sup>216</sup>Bi
| 0+
|
|
|-
| style="text-indent:1em" | <sup>216m</sup>Pb
|
| colspan="3" style="text-indent:2em" | 1514(20) кэВ
| 400(40) нс
| ИП
| <sup>216</sup>Pb
| 8+#
|
|
|-
| <sup>217</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 135
| 217,013140(320)#
| 20(5) с
| β<sup>−</sup>
| <sup>217</sup>Bi
| 9/2+#
|
|
|-
| <sup>218</sup>Pb
|
| style="text-align:right" | 82
| style="text-align:right" | 136
| 218,016590(320)#
| 15(7) с
| β<sup>−</sup>
| <sup>218</sup>Bi
| 0+
|
|}
{{примечания |group=прим.}}

=== Пояснения к таблице ===
* Распространённость изотопов приведена для большинства природных образцов. Для других источников значения могут сильно отличаться.

* Индексами 'm', 'n', 'p' (рядом с символом) обозначены возбужденные изомерные состояния нуклида.

* Символами, выделенными '''жирным шрифтом''', обозначены стабильные продукты распада. Символами, выделенными '''''жирным курсивом''''', обозначены радиоактивные продукты распада, имеющие периоды полураспада, сравнимые с возрастом Земли или превосходящие его и вследствие этого присутствующие в природной смеси.

* Значения, помеченные решёткой (#), получены не из одних лишь экспериментальных данных, а (хотя бы частично) оценены из систематических [[тренд]]ов у соседних нуклидов (с такими же соотношениями {{math|''Z''}} и {{math|''N''}}). Неуверенно определённые значения спина и/или чётности заключены в скобки.

* [[Погрешность]] приводится в виде числа в скобках, выраженного в единицах последней значащей цифры, означает одно [[стандартное отклонение]] (за исключением [[изотопная распространённость|распространённости]] и стандартной атомной массы изотопа по данным [[ИЮПАК]], для которых используется более сложное определение погрешности). Примеры: 29770,6(5) означает 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) означает 21,48 ± 0,15; −2200,2(18) означает −2200,2 ± 1,8.

== Примечания ==
{{примечания}}


{{Список изотопов|таллия|висмута}}

[[Категория:Изотопы]]
[[Категория:Свинец]]