Просмотр кода страницы Портал:Физика/Хорошая статья

<includeonly>{{ #switch: {{#expr: {{ #time: s }} mod 51 +1}}
|#default =</includeonly>
<noinclude>
{| style="width:100%; font-size:95%; background:transparent;"
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 1 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 01.06.10 -->
[[Файл:Nuclear fission.svg|right|110px|Деление ядра урана-235]]
'''[[Деление ядра]]''' — процесс расщепления [[Атомное ядро|атомного ядра]] на два (реже три) ядра с близкими массами, называемых осколками деления. В результате деления могут возникать и другие продукты реакции: лёгкие ядра (в основном [[Альфа-частица|альфа-частицы]]), [[нейтрон]]ы и [[гамма-квант]]ы. Деление бывает спонтанным (самопроизвольным) и вынужденным (в результате взаимодействия с другими частицами, прежде всего, с нейтронами). Деление тяжёлых ядер — [[экзотермическая реакция|экзотермический процесс]], в результате которого высвобождается большое количество энергии в виде кинетической энергии продуктов реакции, а также излучения. Деление ядер служит источником энергии в [[Ядерный реактор|ядерных реакторах]] и [[Ядерное оружие|ядерном оружии]].

''([[Деление ядра|далее…]])''

<!--Конец 1-й статьи-->
<includeonly>
|2=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 2 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 23.05.07 -->
[[Файл:Laser.jpg|right|110px|Лазер (лаборатория [[NASA]]).]]
'''[[Лазер]]''' ({{lang-en|laser}}, [[акроним]] от {{lang-en|light amplification by stimulated emission of radiation}} — усиление [[свет]]а посредством [[вынужденное излучение|вынужденного излучения]]), '''оптический квантовый генератор''' — устройство, преобразующее [[энергия|энергию]] накачки ([[свет]]овую, [[электричество|электрическую]], [[количество теплоты|тепловую]], [[химия|химическую]] и др.) в энергию [[когерентность|когерентного]], [[монохроматическое излучение|монохроматического]], [[Поляризация электромагнитных волн|поляризованного]] и узконаправленного потока излучения.

''([[Лазер|далее…]])''

<!--Конец 2-й статьи-->

<includeonly>
|3 =
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 3 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 25.05.09 -->
[[Файл:Calabi-Yau.png|right|110px|Проекция 6-мерного пространства Калаби — Яу.]]
'''[[Теория струн]]''' — направление [[математическая физика|математической физики]], изучающее динамику и взаимодействия не точечных [[элементарная частица|частиц]], а одномерных протяжённых объектов, так называемых [[Квантовая струна (физика)|квантовых струн]]. Теория струн сочетает в себе идеи [[квантовая механика|квантовой механики]] и [[теория относительности|теории относительности]], поэтому на её основе, возможно, будет построена будущая [[квантовая гравитация|теория квантовой гравитации]]. Теория струн основана на гипотезе, что все элементарные частицы и их [[фундаментальные взаимодействия]] возникают в результате колебаний и взаимодействий ультрамикроскопических [[Квантовая струна|квантовых струн]] на масштабах порядка [[планковская длина|планковской длины]] 10<sup>−35</sup> м. Данный подход, с одной стороны, позволяет избежать таких трудностей [[квантовая теория поля|квантовой теории поля]], как [[перенормировка (метод)|перенормировка]], а с другой стороны, приводит к более глубокому взгляду на структуру [[Материя (физика)|материи]] и [[пространство-время|пространства-времени]].

''([[Теория струн|далее…]])''


<!--Конец 3-й статьи-->
<includeonly>
|4=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 4 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 08.02.07 -->
[[Файл:Niels Bohr Albert Einstein2 by Ehrenfest.jpg|right|110px|Альберт Эйнштейн и Нильс Бор]]
'''[[Парадокс Эйнштейна — Подольского — Розена]]''' (ЭПР-парадокс) — попытка указания на неполноту [[квантовая механика|квантовой механики]] с помощью [[мысленный эксперимент|мысленного эксперимента]], заключающегося в измерении параметров микрообъекта косвенным образом, не оказывая на этот объект непосредственного воздействия. Целью такого косвенного измерения является попытка извлечь больше информации о состоянии микрообъекта, чем даёт квантовомеханическое описание его состояния.

Изначально споры вокруг парадокса носили скорее философский характер, связанный с тем, что следует считать элементами физической реальности — считать ли физической реальностью лишь результаты опытов и может ли Вселенная быть разложена на отдельно существующие «элементы реальности», так что каждый из этих элементов имеет своё математическое описание.

''([[Парадокс Эйнштейна — Подольского — Розена|далее…]])''

<!--Конец 4-й статьи-->
<includeonly>
|5 =
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 5 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 07.05.08 -->
[[Файл:Optical cell rotator.png|right|150px|Оптический ротатор клетки]]
'''[[Оптический пинцет]]''' ({{lang-en|Optical tweezers}}), иногда «лазерный пинцет» или «оптическая ловушка» — [[научный прибор]], который позволяет манипулировать [[микроскопический объект|микроскопическими объектами]] с помощью [[лазер]]ного света (обычно испускаемого [[лазерный диод|лазерным диодом]]). Он позволяет прикладывать к [[диэлектрики|диэлектрическим]] объектам силы от [[Ньютон (единица измерения)|фемтоньютон]]ов до [[Ньютон (единица измерения)|наноньютон]]ов и измерять [[расстояние|расстояния]] от нескольких [[нанометр]]ов до [[микрон]]ов. В последние годы оптические пинцеты начали использовать в [[биофизика|биофизике]] для изучения структуры и принципа работы [[белок|белков]].

''([[Оптический пинцет|далее…]])''

<!--Конец 5-й статьи-->
<includeonly>
|6=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 6 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 16.02.11 -->
[[Файл:E equals m plus c square at Taipei101.jpg|right|110px|Знаменитая формула на небоскрёбе [[Тайбэй 101]] во время одного из мероприятий Всемирного года физики (2005)]]
'''[[Эквивалентность массы и энергии]]''' — [[Физика|физическая]] [[концепция]], согласно которой [[масса]] тела является мерой [[Энергия|энергии]], заключённой в нём. Энергия тела равна массе тела, умноженной на [[размерный множитель]] квадрата [[Скорость света|скорости света в вакууме]]:
: <math>\ E = mc^2</math>,
где ''E'' — энергия тела, ''m'' — его масса, ''c'' — скорость света в вакууме, равная {{s|299 792 458 [[метр в секунду|м/с]]}}.

''([[Эквивалентность массы и энергии|далее…]])''

<!--Конец 6-й статьи-->
<includeonly>
|7=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 7 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 28.01.12 -->
[[Файл:Adiabatic ru.svg|right|150px|Адиабатический процесс]]
'''[[Адиабатический процесс|Адиабати́ческий]]''', или '''адиаба́тный проце́сс''' (от {{lang-grc|ἀδιάβατος}} — «непроходимый») — [[Тепловой процесс|термодинамический процесс]] в макроскопической системе, при котором система не получает и не отдаёт [[Количество теплоты|тепловой энергии]]. Серьёзное исследование адиабатических процессов началось в XVIII веке.

Адиабатический процесс является частным случаем [[политропный процесс|политропного процесса]]. Адиабатические процессы [[обратимый процесс|обратимы]], только тогда, когда в каждый момент времени система остаётся [[квазистатический процесс|равновесной]] (например, изменение состояния происходит достаточно медленно) и изменения энтропии не происходит. Некоторые авторы (в частности, [[Ландау, Лев Давидович|Л. Д. Ландау]]) называли адиабатическими только [[Квазистатический процесс|квазистатические]] адиабатические процессы.

''([[Адиабатический процесс|далее…]])''

<!--Конец 7-й статьи-->
<includeonly>
|8=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 8 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 31.05.12 -->
[[Файл:M87 jet.jpg|right|150px|Изображение, полученное с помощью телескопа «Хаббл»: Активная галактика M87. В ядре галактики, предположительно, находится чёрная дыра.]]
'''[[Чёрная дыра|Чёрная дыра́]]''' — область в [[пространство-время|пространстве-времени]], [[гравитация|гравитационное притяжение]] которой настолько велико, что покинуть её не могут даже объекты, движущиеся со [[скорость света|скоростью света]] (в том числе и [[Фотон|кванты]] самого [[свет]]а).

Граница этой области называется [[горизонт событий|горизонтом событий]], а её характерный размер — ''[[гравитационный радиус|гравитационным радиусом]]''. В простейшем случае сферически симметричной чёрной дыры он равен [[радиус Шварцшильда|радиусу Шварцшильда]].

Точный изобретатель термина неизвестен, но само обозначение было популяризовано [[Уилер, Джон Арчибальд|Джоном Арчибальдом Уилером]] и впервые публично употреблено в популярной лекции «Наша Вселенная: известное и неизвестное» ({{lang-en|Our Universe: the Known and Unknown}}) [[29 декабря]] [[1967 год в науке|1967 года]]. Ранее подобные [[астрофизика|астрофизические]] объекты называли «сколлапсировавшие звёзды» или «[[коллапсар]]ы» (от {{lang-en|collapsed stars}}), а также «застывшие звёзды» ({{lang-en|frozen stars}}).

''([[Чёрная дыра|далее…]])''

<!--Конец 8-й статьи-->
<includeonly>

|9=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 9 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 06.02.11 -->
[[Файл:Sirius A & B X-ray.jpg|right|150px|Снимок Сириуса в мягком рентгеновском диапазоне. Яркий компонент — белый карлик Сириус Б, тусклый — Сириус А]]
'''[[Белый карлик|Белые карлики]]''' — проэволюционировавшие [[Звезда|звёзды]] с [[Масса|массой]], не превышающей [[предел Чандрасекара]] (максимальная масса, при которой звезда может существовать как белый карлик), лишённые собственных источников термоядерной энергии. Белые карлики представляют собой компактные звёзды с массами, сравнимыми или большими, чем масса [[Солнце|Солнца]], но с радиусами в 100 раз меньшими и, соответственно, болометрическими светимостями в ~10 000 раз меньше солнечной. Средняя плотность вещества белых карликов в пределах их [[Фотосфера|фотосфер]] 10<sup>5</sup>—10<sup>9</sup> г/см³, что почти в миллион раз выше плотности звёзд [[Главная последовательность|главной последовательности]]. По распространённости белые карлики составляют, по разным оценкам, 3—10 % [[Звёздное население|звёздного населения]] [[Млечный Путь|нашей Галактики]]. Неопределённость оценки обусловлена трудностью наблюдения удалённых белых карликов из-за их малой светимости.

''([[Белый карлик|далее…]])''

<!--Конец 9-й статьи-->
<includeonly>

|10=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 10 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 31.08.11 -->
[[Файл:Erbius femto laser.jpg|right|150px|Цельноволоконный фемтосекундный эрбиевый лазер]]
'''[[Волоконный лазер]]''' — [[лазер]], [[Лазер#Активная среда|активная среда]] и, возможно, [[резонатор]] которого являются элементами [[Оптическое волокно|оптического волокна]]. При полностью волоконной реализации такой лазер называется цельноволоконным, при комбинированном использовании волоконных и других элементов в конструкции лазера он называется волоконно-дискретным или гибридным. Волоконные лазеры применяются в промышленности для резки металлов и маркировки продукции, сварке и микрообработке металлов, [[Волоконно-оптическая линия передачи|линиях волоконно-оптической связи]]. Их основными преимуществами являются высокое оптическое качество излучения, небольшие габариты и возможность встраивания в волоконные линии.

Существует большое разнообразие конструкций волоконных лазеров, обусловленное спецификой их применения. Для их изготовления широко применяются как резонаторы типа [[Резонатор Фабри — Перо|Фабри — Перо]], так и [[Кольцевой резонатор|кольцевые резонаторы]]. Специальными методиками можно создать однополяризационные лазеры, лазеры сверхкоротких импульсов и другие. Во всех волоконных лазерах применяются специальные типы [[Оптическое волокно|оптических волокон]], в которые встроены один или несколько [[волновод]]ов для осуществления оптической [[накачка лазера|накачки]].

''([[Волоконный лазер|далее…]])''

<!--Конец 10-й статьи-->
<includeonly>

|11=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 11 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 09.11.13 -->
[[Файл:Streichholz.jpg|right|150px|Горение спички]]
'''[[Горение]]''' — сложный физико-химический процесс превращения исходных веществ в продукты сгорания в ходе [[Экзотермические реакции|экзотермических реакций]], сопровождающийся интенсивным выделением [[Теплота|тепла]]. Химическая энергия, запасённая в компонентах исходной смеси, может выделяться также в виде [[Тепловое излучение|теплового излучения]] и света. Светящаяся зона называется фронтом пламени или просто [[Пламя|пламенем]].

Химические реакции горения, как правило, идут по разветвлённо-цепному механизму с прогрессивным самоускорением за счёт выделяющегося в реакции тепла. Особенности горения, отличающие его от других физико-химических процессов с участием [[Окислительно-восстановительные реакции|окислительно-восстановительных реакций]], — это большой [[Тепловой эффект химической реакции|тепловой эффект реакции]] и большая [[энергия активации]], приводящая к сильной зависимости скорости реакции от температуры. Вследствие этого горючая смесь, способная храниться при комнатной температуре неограниченно долго, может воспламениться или [[Взрыв|взорваться]] при достижении критической температуры воспламенения ([[самовоспламенение]]) или при инициировании внешним источником энергии (вынужденное воспламенение, или зажигание). Если продукты, образующиеся при сгорании исходной смеси в небольшом объёме за короткий промежуток времени, совершают значительную механическую работу и приводят к ударным и тепловым воздействиям на окружающие объекты, то это явление называют взрывом. Процессы горения и взрыва составляют основу для создания [[Огнестрельное оружие|огнестрельного оружия]], [[Взрывчатые вещества|взрывчатых веществ]], [[Боевые припасы|боеприпасов]] и различных видов обычных вооружений. Особым видом горения является [[детонация]].

''([[Горение|далее…]])''

<!--Конец 11-й статьи-->
<includeonly>

|12=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 12 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана 21.10.15 -->
[[Файл:NS binary merger simulation 330.tif|right|150px|Кадр визуализации моделирования слияния двух нейтронных звёзд с образованием чёрной дыры]]
'''[[Численная относительность]]''' ({{lang-en|numerical relativity}}) — область [[Общая теория относительности|общей теории относительности]], которая разрабатывает и использует [[Вычислительные методы|численные методы]] и алгоритмы для [[Компьютерное моделирование|компьютерного моделирования]] физических процессов в сильных гравитационных полях, когда необходимо численно решать [[уравнения Эйнштейна]]. Основные [[Физическая система|физические системы]], для описания которых необходима численная относительность, относятся к [[релятивистская астрофизика|релятивистской астрофизике]] и включают в себя [[гравитационный коллапс]], [[Нейтронная звезда|нейтронные звёзды]], [[Чёрная дыра|чёрные дыры]], [[Гравитационная волна|гравитационные волны]] и другие объекты и явления, для адекватного описания которых необходимо обращаться к полной общей теории относительности без обычных приближений слабых полей и малых скоростей (как в [[постньютоновское разложение|постньютоновских разложениях]] и [[теория возмущений|теории возмущений]] на фоне точных решений уравнений [[Эйнштейн, Альберт|Эйнштейна]]).

Моделирование в этой области требует специальных численных методов из-за сложности и нелинейности уравнений Эйнштейна (например, [[Гиперболические уравнения|гиперболичность]] и [[Корректно поставленная задача|корректность постановки]] [[Задача Коши|задачи Коши]] их временно́й эволюции зависит от представления уравнений, а также начальных и граничных условий, а также — для большинства трёхмерных задач — большой вычислительной мощности, доступной лишь современным [[Суперкомпьютер|суперкомпьютерам]]. На данный момент в численной относительности актуальны исследования в области моделирования релятивистских [[Тесная двойная система|тесных двойных звёзд]] и связанных с ними гравитационных волн, а также многие другие математические и астрофизические проблемы.

''([[Численная относительность|далее…]])''

<!--Конец 12-й статьи-->
<includeonly>

|13=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 13 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 20.11.15 -->
[[Файл:Goniometer IMG 4841.jpg|right|150px|Гониометр Арну Каранжо, конец XVIII века]]
'''[[Гониометр]]''' — класс [[Измерительный прибор|измерительных приборов]] для высокоточного измерения [[Угол|углов]]. Объекты измерения и способы измерения могут быть самыми различными, от [[Конечности|конечностей]] человека до [[Световой поток|световых потоков]]. Исторически первые гониометры были вариациями [[транспортир]]а с одной или несколькими передвижными частями. Позднее и в применении к отдельным областям науки речь идёт о разных приборах, объединённых одним названием и сутью измерения (угол между чем-либо). Само название происходит из сложения {{lang-grc|γωνία}} ([[угол]]) и {{lang-grc2|μετρέω}} (измеряю).

''([[Гониометр|далее…]])''

<!--Конец 13-й статьи-->
<includeonly>

|14=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 14 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 22.04.15 -->
[[Файл:Detonation 2539079 9492800-int1.svg|right|150px|Структура одномерной детонационной волны в газе (B) и конденсированных средах (C).]]
'''[[Детонация]]''' (от {{lang-fr|détoner}} — «взрываться» и {{lang-la|detonare}} — «греметь») — это режим горения, в котором по веществу распространяется [[ударная волна]], инициирующая химические реакции [[горение|горения]], в свою очередь, поддерживающие движение ударной волны за счёт выделяющегося в [[Экзотермические реакции|экзотермических реакциях]] тепла. Комплекс, состоящий из [[ударная волна|ударной волны]] и зоны [[Экзотермическая реакция|экзотермических]] химических реакций за ней, распространяется по веществу со сверхзвуковой скоростью и называется ''детонационной волной''. Фронт детонационной волны — это поверхность гидродинамического [[нормальный разрыв|нормального разрыва]].

''([[Детонация|далее…]])''

<!--Конец 14-й статьи-->
<includeonly>

|15=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 15 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 11.05.15 -->
[[Файл:Pressure exerted by collisions.svg|right|150px|Давление, как процесс передачи импульса молекул газа стенкам сосуда]]
'''[[Идеальный газ]]''' — [[математическая модель]] [[газ]]а, в которой в рамках [[Молекулярно-кинетическая теория|молекулярно-кинетической теории]] предполагается, что: [[потенциальная энергия|потенциальной энергией]] взаимодействия частиц, составляющих газ, можно пренебречь по сравнению с их [[кинетическая энергия|кинетической энергией]]; суммарный объём частиц газа пренебрежимо мал; между частицами нет дальнодействующих сил притяжения или отталкивания, соударения частиц между собой и со стенками сосуда [[Абсолютно упругий удар|абсолютно упруги]]; время взаимодействия между частицами пренебрежимо мало по сравнению со средним временем между столкновениями. Модель широко применяется для решения задач термодинамики газов и [[Аэрогазодинамика|аэрогазодинамики]].

''([[Идеальный газ|далее…]])''

<!--Конец 15-й статьи-->
<includeonly>

|16=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 16 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 24.03.15 -->
[[Файл:Deep Space 1 ion engine.jpg|right|150px|Ионный двигатель NSTAR американской АМС Deep Space 1]]
'''[[Ионный двигатель]]''' — тип [[Электрический ракетный двигатель|электрического ракетного двигателя]], принцип работы которого основан на создании реактивной тяги на базе [[ион]]изированного [[газ]]а, разогнанного до высоких скоростей в [[электрическое поле|электрическом поле]]. Технические характеристики ионного двигателя: потребляемая мощность 1—7 [[кВт]], скорость истечения ионов 20—50 км/с, тяга 20—250 мН, КПД 60—80 %, время непрерывной работы более трёх лет. Рабочим телом, как правило, является ионизированный [[Благородные газы|инертный газ]] ([[аргон]], [[ксенон]] и т. п.), но иногда и [[ртуть]]. Достоинством этого типа двигателей является малый расход топлива и продолжительное время функционирования (максимальный срок непрерывной работы самых современных образцов ионных двигателей составляет более трёх лет). Недостатком ионного двигателя является ничтожная по сравнению с [[химический ракетный двигатель|химическими двигателями]] [[Реактивная тяга|тяга]]. Сфера применения: управление ориентацией и положением на орбите [[Искусственный спутник Земли|искусственных спутников Земли]] (некоторые спутники оснащены десятками маломощных ионных двигателей) и использование в качестве главного тягового двигателя небольших автоматических [[Космический аппарат|космических станций]].

''([[Ионный двигатель|далее…]])''

<!--Конец 16-й статьи-->
<includeonly>

|17=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 17 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 09.07.14 -->
[[Файл:Moment of inertia examples.gif|right|150px|Осевые моменты инерции некоторых тел]]
'''[[Момент инерции]]''' — [[скаляр]]ная (в общем случае — [[тензор]]ная) [[физическая величина]], мера инертности во [[Вращательное движение|вращательном движении]] вокруг оси, подобно тому, как масса тела является мерой его инертности в поступательном движении. Характеризуется распределением масс в теле: момент инерции равен сумме произведений элементарных масс на квадрат их расстояний до базового множества (точки, прямой или плоскости). Единица измерения в [[СИ|Международной системе единиц (СИ)]]: [[Килограмм|кг]]·[[Метр|м]]². Обозначение: {{math|''I''}} или {{math|''J''}}.

''([[Момент инерции|далее…]])''

<!--Конец 17-й статьи-->
<includeonly>

|18=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 18 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 27.02.16 -->
'''[[Параметризованный постньютоновский формализм]]''' ('''ППН формализм''') — это версия [[постньютоновский формализм|постньютоновского формализма]], применимая не только к [[общая теория относительности|общей теории относительности]], но и к другим [[альтернативные теории гравитации|метрическим теориям гравитации]], когда движения тел удовлетворяют [[принцип эквивалентности Эйнштейна|принципу эквивалентности Эйнштейна]]. В таком подходе явно выписываются все возможные зависимости [[гравитационное поле|гравитационного поля]] от распределения материи вплоть до соответствующего порядка обратного квадрата [[скорость света|скорости света]] <math>c^{-2}</math> (точнее, скорости гравитации, при этом обычно ограничиваются первым порядком) и составляется наиболее общее выражение для решения уравнений гравитационного поля и движения материи. Различные теории гравитации при этом предсказывают различные значения коэффициентов — так называемых ППН параметров — в общих выражениях. Это приводит к потенциально наблюдаемым эффектам, экспериментальные ограничения на величину которых приводят к ограничениям на ППН параметры, и соответственно — к ограничениям на теории гравитации, их предсказывающие. Можно сказать, что ППН параметры описывают различия между ньютоновой и описываемой теорией гравитации. ППН формализм применим когда гравитационные поля слабы, а скорости движения формирующих их тел малы по сравнению со скоростью света (точнее, скоростью гравитации) — каноническими примерами применения являются движение [[Солнечная система|Солнечной системы]] и систем [[двойной пульсар|двойных пульсаров]].

''([[Параметризованный постньютоновский формализм|далее…]])''

<!--Конец 18-й статьи-->
<includeonly>

|19=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 19 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 26.06.15 -->
[[Файл:Jefferson Laboratory.jpg|right|150px|Джефферсоновская лаборатория Гарвардского университета]]
'''[[Эксперимент Паунда и Ребки]]''' — проверка замедления хода [[Время|времени]] в [[Гравитация|поле тяготения]] (экспериментальное подтверждение существования [[Гравитационное красное смещение | гравитационного красного смещения]]), предложенная в [[1959 год в науке|1959]] и осуществлённая в 1959—[[1960 год в науке|1960 годах]] сотрудником [[Гарвардский университет|Гарвардского университета]] [[:en:Robert Pound|Робертом Паундом]] и его аспирантом [[:en:Glen Rebka|Гленом Ребкой]] в лабораторном контролируемом эксперименте. Полученное значение в пределах ошибок эксперимента (10 %) блестяще подтвердило [[Принцип эквивалентности сил гравитации и инерции|принцип эквивалентности]] и основанную на нём [[Общая теория относительности|общую теорию относительности]] [[Эйнштейн, Альберт|Эйнштейна]]. Позже (в 1964 году) в подобном эксперименте Паунд и Снайдер получили совпадение измеренного и теоретического значений с точностью около 1 %. В 1980 году точность проверки релятивистских предсказаний гравитационного красного смещения была улучшена до 0,007 % в экспериментах [[Gravity Probe A]] с водородным [[мазер|мазером]] в космосе.

''([[Эксперимент Паунда и Ребки|далее…]])''

<!--Конец 19-й статьи-->
<includeonly>

|20=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 20 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 23.02.17 -->
'''[[GW151226]]''' — [[Гравитационные волны|гравитационно-волновой]] всплеск, обнаруженный гравитационно-волновой обсерваторией [[LIGO]] 25 декабря [[2015 год]]а по местному времени (в [[UTC]] событие произошло 26 декабря 2015 года). 15 июня 2016 года обсерватории LIGO и [[Virgo]] сообщили, что они верифицировали сигнал. Также было объявлено, что это второй в мире выявленный сигнал гравитационных волн после [[GW150914]]. Анализ показал, что гравитационная волна появилась в результате слияния двух чёрных дыр общей массой 22 [[Солнечная масса|солнечных масс]] на расстоянии около 1,4 млрд [[Световой год|световых лет]] от Земли. Слияние произошло за одну секунду, и за это время энергия, унесённая гравитационными волнами, составила примерно одну массу Солнца. Всплеск GW151226 впервые дал наблюдательные данные по вращению чёрных дыр. Событие позволило более строго проверить теорию относительности и впервые предоставило информацию для оценки распределения чёрных дыр на основе непосредственного наблюдения.

''([[GW151226|далее…]])''

<!--Конец 20-й статьи-->
<includeonly>

|21=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 21 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 26.11.18 -->
'''[[Соотношение Майера]]''' ('''уравнение Майера''') — это уравнение, связывающее [[теплоёмкость]] [[идеальный газ|идеального газа]] при постоянном [[давление|давлении]] с его теплоёмкостью при постоянном объёме. Для газа, взятого в количестве одного [[Моль (единица измерения)|моля]], соотношение Майера имеет вид:
: <center><math>C_{P,m} - C_{V,m} = R,</math></center>
где <math>R</math> — [[универсальная газовая постоянная]], <math>C_{P,m}</math> — молярная теплоёмкость при постоянном давлении, <math>C_{V,m}</math> — молярная теплоёмкость при постоянном объёме. Это соотношение впервые было обосновано в 1842 году немецким исследователем [[Майер, Юлиус Роберт|Юлиусом Робертом Майером]], а более подробно и доказательно — в его научной публикации 1845 года «Органическое движение в его связи с обменом веществ» ({{Lang-de|Die organische Bewegung im Zusammenhang mit dem Stoffwechsel}}).

''([[Соотношение Майера|далее…]])''

<!--Конец 21-й статьи-->
<includeonly>

|22=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 22 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 26.11.18 -->
'''[[Соотношения Бриджмена (термодинамика)|Соотношения Бриджмена]]''' представляют собой базовый набор уравнений для [[Термодинамика|термодинамических]] производных. Носят имя американского физика [[Бриджмен, Перси Уильямс|Перси Уильямса Бриджмена]]. Соотношения связывают [[термодинамические величины]]: [[Температура|температуру]], ''Т'', [[давление]], ''Р'',  объем, ''V'', [[Энтропия|энтропию]], ''S'' и четыре наиболее распространенных [[термодинамические потенциалы|термодинамических потенциала]]. Для простой системы, в которой число частиц постоянно, уравнения Бриджмена выражают все термодинамические производные (то есть первые и вторые производные термодинамических потенциалов), через ''P'', ''T'', ''V'', ''S'', а также через три термодинамические характеристики среды.

''([[Соотношения Бриджмена (термодинамика)|далее…]])''

<!--Конец 22-й статьи-->
<includeonly>

|23=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 23 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 22.12.18 -->
[[Файл:Maxwell Equations in Thermodynamics.tif|right|150px|Соотношения Максвелла (1871)]]
'''[[Соотношения Максвелла (термодинамика)|Соотношения Максвелла]]''' (термодинамические уравнения Максвелла) — тождественные соотношения между производными [[Термодинамические величины|термодинамических величин]]. Являются следствием математического тождества — равенства смешанных производных термодинамического потенциала. Соотношения используются при выполнении математических выкладок с целью преобразования термодинамических формул. Они существенно расширяют аппарат термодинамики, так как позволяют выразить трудноизмеримые или вообще не допускающие прямое измерение термодинамические величины (как, например, [[энтропия]] или [[химический потенциал]]) через экспериментально измеримые. Введены в [[Термодинамика|термодинамику]] в [[1871 год в науке|1871 году]] [[Максвелл, Джеймс Клерк|Джеймсом Клерком Максвеллом]] и носят его имя.

''([[Соотношения Максвелла (термодинамика)|далее…]])''

<!--Конец 23-й статьи-->
<includeonly>

|24=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 24 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 06.01.19 -->
[[Файл:DanielBernoulli.png|right|150px|Рисунок из «Гидродинамики» Д. Бернулли]]
'''[[Закон Бернулли]]''' (также ''уравнение Бернулли'', ''теорема Бернулли'' или ''интеграл Бернулли'') является результатом интегрирования [[дифференциальное уравнение|уравнений]] [[гидродинамика|гидродинамики]] вдоль [[линия тока|линии тока]] для [[Стационарность#Физика|стационарного]] потока [[идеальная жидкость|идеальной жидкости]] (то есть без [[вязкость|вязкости]] и [[теплопроводность|теплопроводности]]). Закон утверждает, что, если вдоль линии тока [[давление]] возрастает, то скорость течения убывает, и наоборот. Было получено в [[1738 год в науке|1738 году]] [[Даниил Бернулли|Даниилом Бернулли]], с именем которого обычно связывают ''интеграл Бернулли''. В современном виде интеграл был опубликован [[Иоганн Бернулли|Иоганном Бернулли]] около 1742 года.

''([[Закон Бернулли|далее…]])''

<!--Конец 24-й статьи-->
<includeonly>

|25=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 25 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 06.05.20 -->
[[Файл:Snowflake macro photography 1.jpg|right|150px|Макрофотография снежинки]]
'''[[Снежинка]]''' — отдельный [[Снег|снежный]] или [[лёд|ледяной]] [[кристалл]], выпадающий из облаков в виде [[атмосферные осадки|атмосферных осадков]] с размерами от долей до нескольких миллиметров. Их формирование в атмосфере связано с процессами конденсации и кристаллизации из воздуха водяного пара. В течение столетий снежинки вызывали как любопытство обывателей, так и академический интерес научного сообщества благодаря своим эстетическим качествам, сложным геометрическим формам и свойствам симметрии.

''([[Снежинка|далее…]])''

<!--Конец 25-й статьи-->
<includeonly>

|26=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 26 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 02.02.21 -->
[[Файл:Wiens_law.svg|right|150px|Излучение абсолютно чёрных тел различной температуры по закону Планка]]
'''[[Формула Планка]]''' ('''закон Планка''') — формула, описывающая [[Спектральная плотность излучения|спектральную плотность излучения]], которое создаётся [[Абсолютно чёрное тело|абсолютно чёрным телом]] определённой [[Температура|температуры]]. Формула была открыта [[Планк, Макс|Максом Планком]] в 1900 году и названа по его фамилии. Её открытие сопровождалось появлением гипотезы о том, что энергия может принимать только [[Дискретность|дискретные]] значения. Эта гипотеза некоторое время после открытия не считалась значимой, но, как принято считать, дала рождение [[Квантовая физика|квантовой физике]].

''([[Формула Планка|далее…]])''

<!--Конец 26-й статьи-->
<includeonly>

|27=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 27 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 24.03.21 -->
[[Файл:Gravitational-frequency-shift-h-black.svg|right|150px|Гравитационное красное и синее смещение]]
'''[[Красное смещение|Кра́сное смеще́ние]]''' в [[Астрофизика|астрофизике]] — явление, при котором длина волны [[Электромагнитное излучение|электромагнитного излучения]] для наблюдателя увеличивается относительно длины волны излучения, испущенного источником. Также красным смещением называется [[безразмерная величина]], которая характеризует изменение длины волны при данном явлении. Красное смещение может быть вызвано тремя причинами: оно может быть доплеровским, гравитационным и космологическим, но несмотря на разную природу, во всех трёх случаях красное смещение внешне проявляется одинаковым образом. Обратное явление — уменьшение наблюдаемой длины волны, имеющее ту же природу, — называется '''синим смещением'''. Наблюдение красных смещений широко используется в [[Астрономия|астрономии]], так как позволяет получать информацию о движении небесных тел и других их свойствах. Особенно важны красные смещения для [[Космология|космологии]].

''([[Красное смещение|далее…]])''

<!--Конец 27-й статьи-->
<includeonly>

|28=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 28 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 09.04.21 -->
[[Файл:Strain-displacement-2D.svg|right|150px|Связь смещений и деформаций в плоскости пластины]]
'''[[Теория пластин|Тео́рия пласти́н]]''' — раздел [[Теория упругости|теории упругости]], в котором рассматриваются упругие тела с толщиной много меньше, чем остальные геометрические размеры. Сведение трёхмерной задачи теории упругости к двумерной и её решение являются основными темами теории пластин. Общий вопрос теории заключается в нахождении уравнений, отвечающих за связи между [[деформация]]ми и [[Механическое напряжение|напряжениями]] при различных допущениях. В случае тонких пластин и малых прогибов применяют [[теория Кирхгофа — Лява|теорию Кирхгофа — Лява]]. Большие прогибы тонких пластин описываются [[Уравнения Фёппля — фон Кармана|уравнениями Фёппля — фон Кармана]]. Для упругих свойств толстых пластин применяют [[теория Миндлина|теорию Миндлина]]. Исторически теория пластин развивалась в связи с многочисленными практическими применениями в строительстве, а позже — в [[кораблестроение|кораблестроении]] и [[самолётостроение|самолётостроении]], где важны расчёты на [[прочность]]

В общем случае теория пластин строится на выводе [[Уравнения совместности деформаций|уравнений для совместности деформаций]], уравнений равновесия, указания материальных соотношений теории упругости и заданием граничных условий. Современная трактовка уравнений теории пластин основывается на [[Вариационные принципы|вариационных принципах]]. Если задача имеет высокую симметрию, то уравнения теории пластин принимают упрощённый вид. В целом теория пластин в её оригинальной аналитической формулировке теряет актуальность; в настоящее время используют численные методы для расчёта пластин, среди которых наибольшей распространённостью пользуются [[Метод конечных элементов|методы конечных элементов]].

''([[Теория пластин|далее…]])''

<!--Конец 28-й статьи-->
<includeonly>

|29=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 29 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 19.04.21 -->
[[Файл:Meissner effect p1390048.jpg|right|150px|Магнит, парящий над поверхностью высокотемпературного сверхпроводника]]
'''[[Физика конденсированного состояния|Фи́зика конденси́рованного состоя́ния]]''' (от {{lang-en|condensed matter physics}}) — область [[Физика|физики]], которая занимается исследованиями макроскопических и микроскопических свойств вещества (материи). В частности, это касается «конденсированных» фаз, которые появляются всякий раз, когда число составляющих вещество компонент (атомов, молекул, [[Квазичастица|квазичастиц]]) в системе чрезвычайно велико и взаимодействия между компонентами сильны. Наиболее знакомыми примерами конденсированных фаз являются твёрдые вещества и жидкости, которые возникают из-за взаимодействия между атомами. Физика конденсированных сред стремится понять и предсказать поведение этих фаз, используя [[Закон (наука)|физические законы]]. В частности, они включают законы [[Квантовая механика|квантовой механики]], [[электромагнетизм]]а и [[Статистическая механика|статистической механики]].

Помимо [[Твёрдое тело|твёрдых]] и [[Жидкость|жидких]] фаз, существуют более экзотические конденсированные фазы такие как [[Сверхпроводимость|сверхпроводящая]] фаза, встречающаяся в некоторых материалах при низкой [[Температура|температуре]], [[Ферромагнетизм|ферромагнитная]] и [[Антиферромагнетизм|антиферромагнитная]] фазы, состоящие из [[Спин|электронных спинов]] атомов [[Решётка Браве|кристаллических решёток]], и [[конденсат Бозе — Эйнштейна]], обнаруженный в ультрахолодных атомных системах. Изучение физики конденсированного состояния включает измерение различных свойств материала с помощью экспериментальных зондов, а также использование методов [[Теоретическая физика|теоретической физики]] для разработки математических моделей, помогающих понять физическое поведение систем.

''([[Физика конденсированного состояния|далее…]])''

<!--Конец 29-й статьи-->
<includeonly>

|30=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 30 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 30.05.21 -->
[[Файл:Chien-shiung Wu (1912-1997) C.jpg|right|150px|Ву Цзяньсюн]]
'''[[Опыт Ву]]''' — эксперимент в области [[Физика элементарных частиц|физики элементарных частиц]] и [[Ядерная физика|ядерной физики]], проведённый в 1956 году [[Китайцы в США|китайским и американским]] физиком [[Ву Цзяньсюн]] в сотрудничестве с Лабораторией низких температур [[Национальный институт стандартов и технологий|Национального бюро стандартов США]]. Целью опыта было установить, сохраняется ли [[Чётность (физика)|пространственная чётность]] (''P''-чётность), которая ранее была установлена в [[Электромагнетизм|электромагнитных]] и [[Сильное взаимодействие|сильных]] [[Фундаментальные взаимодействия|взаимодействиях]], также и для [[Слабое взаимодействие|слабого взаимодействия]]. Если бы ''P''-чётность была истинной сохраняющейся величиной, то зеркальная версия мира (где левое заменяется на правое, а правое — на левое) вела бы себя, как зеркальное отображение настоящего мира. Если бы ''P''-чётность была нарушена, можно было бы различать зеркальную версию мира и зеркальное отображение настоящего мира. Опыт состоял в наблюдении распределения направлений вылета электронов из ядер кобальта-60 при бета-распаде в условиях очень низкой температуры и сильного магнитного поля и позволил обнаружить асимметрию распределения [[бета-частицы|бета-частиц]], вылетающих из источника. Результаты опыта показали, что сохранение пространственной чётности нарушается из-за слабого взаимодействия, что приводит к возможности [[Операциональное определение|оперативно определять]] левое и правое без привязки к макрообъектам реального мира. Этот результат был неожиданным для физического сообщества, которое раньше считало чётность сохраняющейся величиной. [[Ли Чжэндао]] и [[Янг Чжэньнин]], физики-теоретики, которые положили начало идее несохранения чётности и предложили этот эксперимент, получили за свою теоретическую работу [[Нобелевская премия по физике|Нобелевскую премию по физике 1957 года]]. Роль Ву Цзяньсюн в открытии была упомянута в нобелевской речи, но не была отмечена вплоть до 1978 года, когда ей впервые присудили [[Премия Вольфа|премию Вольфа]].

''([[Опыт Ву|далее…]])''

<!--Конец 30-й статьи-->
<includeonly>

|31=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 31 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 14.06.21 -->
[[Файл:Fizeau-Mascart2.png|right|150px|Установка, использованная в опыте Физо]]
'''[[Опыт Физо]]''' провёл [[Физо, Арман Ипполит Луи|Ипполит Физо]] в 1851 году для измерения относительной [[Скорость света|скорости света]] в движущейся воде. Физо использовал специальный [[интерферометр]] для измерения влияния движения среды на скорость света. Согласно теории, преобладавшей в то время, проходящий через движущуюся среду свет будет увлекаться этой средой таким образом, что измеренная скорость света будет простой суммой его скорости внутри среды и скорости среды. Физо действительно обнаружил эффект увлечения, но наблюдаемая величина эффекта была намного меньше, чем ожидалось. Когда он повторил эксперимент с воздухом вместо воды, то не заметил никакого эффекта. Его результаты, как казалось, подтверждали гипотезу [[Френель, Огюстен Жан|Огюстена Френеля]] о частичном увлечении эфира средой, что привело в замешательство большинство физиков. Прошло более полувека, прежде чем появилось удовлетворительное объяснение неожиданного результата Физо в рамках [[Специальная теория относительности|специальной теории относительности]] [[Эйнштейн, Альберт|Альберта Эйнштейна]]. Позднее Эйнштейн указал на важность для специальной теории относительности этого эксперимента, являющегося демонстрацией релятивистской [[Сложение скоростей|формулы сложения]] скоростей.

''([[Опыт Физо|далее…]])''

<!--Конец 31-й статьи-->
<includeonly>

|32=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 32 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 17.06.21 -->
[[Файл:GM-1909-1.gif|right|150px|Схема эксперимента из статьи Гейгера и Марсдена]]
'''[[Эксперимент Гейгера — Марсдена]]''' или '''опыт Резерфорда''' — серия опытов, инициированная [[Резерфорд, Эрнест|Эрнестом Резерфордом]], проведённая между 1909 и 1913 годами [[Гейгер, Ханс|Хансом Гейгером]] и [[Марсден, Эрнест|Эрнстом Марсденом]] и ставшая решающим доказательством [[Планетарная модель атома|планетарной модели атома]]. Исследователи обнаружили отклонение [[Альфа-распад|альфа-частиц]] на большие углы при их прохождении через тонкую золотую фольгу. На углы более 90° рассеивалась только одна из 8000 альфа-частиц, иногда наблюдалось обратное рассеяние альфа-частиц. Господствующая в то время [[модель атома Томсона]] не могла объяснить парадоксальные результаты этих экспериментов, так как вероятность рассеяния на большие углы в этой модели должна была быть порядка 10<sup>−3500</sup>. Для объяснения рассеяния альфа-частиц на большие углы Резерфорд в своей знаменитой статье, опубликованной в 1911 году, предложил новую ''планетарную'' модель атома, в которой почти вся масса атома сосредоточена в крохотном по сравнению с размерами атома сверхплотном ядре. По результатам обработки статистики рассеяний он в этой же статье привёл результаты расчётов размера ядра атома золота; его результат всего на 20 % отличается от современного значения. Последний эксперимент 1913 года имел весьма важное значение для физики, так как впервые подтвердил гипотезу существования атомного ядра, что привело к дальнейшему развитию планетарной модели атома.

''([[Эксперимент Гейгера — Марсдена|далее…]])''

<!--Конец 32-й статьи-->
<includeonly>

|33=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 33 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 20.06.21 -->
[[Файл:Millikan’s oil-drop apparatus 1.jpg|right|150px|Фотография установки Милликена]]
'''[[Опыт Милликена]]''' или '''эксперимент с каплей масла''' — важный эксперимент по определению [[Электрический заряд|электрического заряда]] [[электрон]]а, названный в честь американского физика [[Милликен, Роберт Эндрюс|Роберта Эндрюса Милликена]], который провёл этот опыт совместно с {{iw|Флетчер, Харви|Харви Флетчером|en|Harvey Fletcher}} в 1909 году. Милликен усовершенствовал опыт в 1913 году и в 1923 году получил [[Нобелевская премия по физике|Нобелевскую премию по физике]]. Эксперимент состоял в создании капель масла с помощью [[Опрыскиватель|распылителя]] и наблюдении за их поведением в [[Электрическое поле|электрическом поле]]. Некоторые из капель были электрически заряжены в результате захвата ионов после облучения воздуха [[Рентгеновское излучение|рентгеновским]] излучением, так что, задав соответствующее значение электрического поля, можно было управлять вертикальным движением капель. Измеряя напряжённость электрического поля, необходимого для противодействия [[Гравитация|силе тяжести]] и зная массу капель, которую можно вычислить, измеряя скорость их свободного падения в воздухе, Милликен заметил, что значения электрических зарядов капель всегда были целыми числами, кратными фиксированной величине, которая была отождествлена с [[Элементарный электрический заряд|элементарным зарядом]]. Полученное значение составило ''e'' = −1,5924(17) × 10<sup>−19</sup> Кл, всего на 0,62 % ниже принятого в настоящее время значения ''e'' = −1,602… × 10<sup>−19</sup> Кл.

''([[Опыт Милликена|далее…]])''

<!--Конец 33-й статьи-->
<includeonly>

|34=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 34 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 23.06.21 -->
[[Файл:Weak localization scattering.svg|right|150px|Слабая локализация возникает благодаря возможности движения электронов по замкнутой траектории рассеяния во взаимно противоположных направлениях]]
'''[[Слабая локализация|Сла́бая локализа́ция]]''' ({{Lang-en|weak localization}}) — совокупность явлений, обусловленных эффектом квантово-механической [[Интерференция волн|интерференции]] [[электрон]]ов в слабо разупорядоченных материалах с [[Металлическая связь|металлическим]] типом [[Электропроводность|проводимости]]. Явления слабой локализации являются универсальными и проявляются в любых неупорядоченных проводниках — в [[Аморфные металлы|металлическом стекле]], тонких металлических плёнках, системах с [[Двумерный электронный газ|двумерным электронным газом]] и тому подобными. Причиной слабой локализации служит изменение скорости [[Диффузия|диффузии]] электронов благодаря интерференции электронных волн, многократно рассеивающихся на дефектах [[Кристаллическая решётка|кристаллической решётки]]. При низких температурах, когда [[Электрическое сопротивление|сопротивление]] проводника определяется преимущественно рассеянием на случайном [[Векторный потенциал|потенциале]], создаваемом дефектами, интерференция приводит к квантовым поправкам в классической электропроводности. Экспериментально слабая локализация проявляется в явлении отрицательного [[Магнетосопротивление|магнетосопротивления]], нехарактерной для металлов температурной зависимости электрического сопротивления при низких температурах, [[Универсальные флуктуации проводимости|универсальных флуктуациях проводимости]] в [[Мезоскопическая физика|мезоскопических образцах]] и так далее.

Происхождение термина «слабая локализация» связано с тем, что интерференционные явления можно интерпретировать как предвестник [[Переход Андерсона|андерсоновского перехода металл-диэлектрик]], когда при достаточно сильном уровне беспорядка происходит полная локализация [[электрон]]ов.

''([[Слабая локализация|далее…]])''

<!--Конец 34-й статьи-->
<includeonly>

|35=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 35 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 10.09.21 -->
[[Файл:Spectral lines en.PNG|right|150px|Сверху вниз: непрерывный спектр без линий; спектр, состоящий из нескольких эмиссионных линий; непрерывный спектр с линиями поглощения]]
'''[[Спектральная линия]]''' — узкий участок [[спектр]]а [[электромагнитное излучение|электромагнитного излучения]], где интенсивность излучения усилена или ослаблена по сравнению с соседними областями спектра. В первом случае линия называется [[Спектральная линия эмиссии|эмиссионной линией]], во втором — [[Спектральная линия поглощения|линией поглощения]]. Положение линии в спектре обычно задаётся [[Длина волны|длиной волны]], [[Частота|частотой]] или энергией [[фотон]]а.

Чаще всего спектральные линии возникают при переходах между [[Энергетический уровень|дискретными уровнями энергии]] в [[Квантовая система|квантовых системах]]: [[молекула]]х, [[атом]]ах и [[ион]]ах, а также [[Атомное ядро|атомных ядрах]]. У каждого химического элемента атомы и ионы имеют собственную структуру энергетических уровней, набор спектральных линий у них уникален, а значит, по спектральным линиям можно определять присутствие и количественное содержание тех или иных химических элементов в исследуемом объекте.

Спектральные линии имеют малую ширину, но они не [[Монохроматическое излучение|монохромны]]. Распределение интенсивности излучения в линии называется [[Профиль спектральной линии|профилем, или контуром, спектральной линии]], вид которого зависит от множества факторов, называемых механизмами уширения. Среди них — [[естественная ширина спектральной линии]], [[доплеровское уширение]] и другие эффекты.

Спектральные линии наблюдаются во всех диапазонах [[Электромагнитное излучение|электромагнитного излучения]]: от [[Гамма-излучение|гамма-лучей]] до [[Радиоволны|радиоволн]], причём линии в разных диапазонах обусловлены различными процессами: например, линии атомных ядер попадают в гамма- и [[рентгеновский диапазон]]ы, а различные линии молекул — в основном в [[Инфракрасное излучение|инфракрасный]] и радиоволновой диапазоны. Профили и характеристики спектральных линий содержат различную информацию об условиях среды, где они возникли.

''([[Спектральная линия|далее…]])''

<!--Конец 35-й статьи-->
<includeonly>

|36=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 36 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 13.09.21 -->
[[Файл:Nucleosynthesis_periodic_table-ru.svg|right|300px|Таблица происхождения химических элементов. Синим цветом обозначена доля, возникшая при первичном нуклеосинтезе]]
'''[[Первичный нуклеосинтез]]''' — совокупность процессов, которые привели к образованию химического состава вещества во [[Вселенная|Вселенной]] до появления первых [[Звезда|звёзд]]. К началу первичного нуклеосинтеза, через 3 минуты после [[Большой взрыв|Большого взрыва]], соотношение нейтронов и протонов составляло 1 к 7. Через 20 минут после Большого взрыва первичный нуклеосинтез завершился: в барионной массе Вселенной стали доминировать [[водород]] (75% массы) и [[гелий]] (25% массы). В меньшем количестве образовались [[дейтерий]], [[гелий-3]] и [[литий-7]], другие же элементы сформировались в незначительном количестве. Наблюдаемое содержание различных элементов достаточно хорошо сходится с теоретически предсказанным, за исключением содержания лития-7. Несмотря на это исключение, считается, что реальная распространённость химических элементов хорошо описывается существующей теорией и свидетельствует о правильности современных представлений о Большом взрыве.

''([[Первичный нуклеосинтез|далее…]])''

<!--Конец 36-й статьи-->
<includeonly>

|37=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 37 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 16.09.21 -->
[[Файл:Spectral_line_parameters.svg|right|150px|Профиль спектральной линии и его параметры: длина волны λ<sub>0</sub>, ширина на полувысоте FWHM и эквивалентная ширина W]]
'''[[Профиль спектральной линии|Профиль (контур) спектральной линии]]''' — распределение интенсивности излучения или поглощения в [[спектральная линия|спектральной линии]] в зависимости от длины волны или частоты. Профиль часто характеризуется [[Полуширина|шириной на полувысоте]] и [[Эквивалентная ширина|эквивалентной шириной]], а его вид и ширина зависят от множества факторов, называемых механизмами уширения. Поскольку чаще всего механизмы уширения, отдельно взятые, создают либо [[Распределение Гаусса|гауссовский]], либо [[Распределение Лоренца|лоренцевский профиль]], то наблюдаемые профили линий представляют собой их [[Свёртка (математический анализ)|свёртку]] — [[Профиль Фойгта|фойгтовский профиль]], который достаточно хорошо описывает большинство спектральных линий. Однако в некоторых условиях, например, при высоком давлении, могут возникать профили линий сложной асимметричной формы.

К механизмам уширения относятся, например, [[Естественная ширина спектральной линии|естественное уширение]], [[доплеровское уширение]] и некоторые другие эффекты. Кроме того, на наблюдаемый профиль линии влияет [[аппаратная функция]] используемых приборов: поскольку оптические приборы имеют конечное разрешение, даже достаточно узкая линия всё равно будет иметь некоторую ширину и профиль, называемый [[Инструментальный профиль|инструментальным]]; зачастую инструментальный профиль и определяет наблюдаемую ширину линии.

''([[Профиль спектральной линии|далее…]])''

<!--Конец 37-й статьи-->
<includeonly>

|38=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 38 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 09.11.21 -->
[[Файл:Proton_proton_cycle.png|right|300px|Реакции протон-протонного цикла]]
'''[[Проблема солнечных нейтрино]]''', или '''проблема дефицита солнечных нейтрино''', — проблема [[Астрофизика|астрофизики]], которая состояла в различии между теоретически предсказанным и наблюдаемым количеством [[нейтрино]], излучаемых [[Солнце]]м. Проблема считается решённой: обнаружены [[нейтринные осцилляции]], из-за которых часть [[Электронное нейтрино|электронных нейтрино]] превращается в нейтрино других типов, ненаблюдаемые в нейтринных детекторах некоторых видов. С учётом осцилляций поток нейтрино всех типов согласуется со значениями, которые предсказываются теорией.

Проблема солнечных нейтрино возникла после того, как в 1968 году были опубликованы результаты первого эксперимента по наблюдению этих частиц: тогда было обнаружено, что их приблизительно в три раза меньше, чем предсказывалось теорией. Для решения проблемы выдвигались различные гипотезы: идея о существовании нейтринных осцилляций была выдвинута в том же 1968 году, а экспериментально подтвердилась в 2002 году, что решило проблему солнечных нейтрино. В 2015 году за открытие осцилляций нейтрино [[Такааки Кадзита]] и [[Артур Макдональд]] были удостоены [[Нобелевская премия по физике|Нобелевской премии по физике]].

''([[Проблема солнечных нейтрино|далее…]])''

<!--Конец 38-й статьи-->
<includeonly>

|39=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 39 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 25.02.22 -->
[[Файл:Cavendish_Experiment.png|right|150px|Вертикальный разрез крутильных весов Кавендиша]]
'''[[Эксперимент Кавендиша]]''' — опыт, проведённый в [[1797 год в науке|1797]]—[[1798 год в науке|1798 годах]] британским учёным [[Кавендиш, Генри|Генри Кавендишем]] с целью определения [[Плотность|средней плотности]] [[Земля|Земли]], что впоследствии позволило вычислить её массу из радиуса Земли, определить массы [[Луна|Луны]], [[Солнце|Солнца]] и остальных планет [[Солнечная система|Солнечной системы]]. Измерения плотности Земли с [[Шихаллионский эксперимент|использованием маятников]] выполнялись до Кавендиша, но точность этих измерений была недостаточной. Хотя [[Гравитационная постоянная|значение универсальной гравитационной постоянной]] также можно было определить по плотности Земли и в некоторых источниках оно приводится со ссылкой на Кавендиша, в его статье значение указано не было.

Кавендиш усовершенствовал устройство, названное [[Крутильные весы|крутильными весами]], разработанное примерно в 1783 году [[Мичелл, Джон|Джоном Мичеллом]], который умер, не сумев завершить предложенный им эксперимент. Результат, полученный Кавендишем, заключался в том, что средняя плотность Земли составляла 5,437 г/см<sup>3</sup>, что всего на 1,4 % ниже принятого в настоящее время значения 5,515 г/см<sup>3</sup>. Использование крутильных весов для определения гравитационной постоянной или тестирования закона всемирного тяготения на малых расстояниях происходило и в дальнейшем с использованием всё более точных измерений.

''([[Эксперимент Кавендиша|далее…]])''

<!--Конец 39-й статьи-->
<includeonly>

|40=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 40 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 08.04.22 -->
[[Файл:Davisson-Germer experiment.svg|right|150px|Схема аппарата, использованного Дэвиссоном и Джермером в 1927 году]]
'''[[Опыт Дэвиссона — Джермера]]''' — важный эксперимент, проведённый в 1927 году американскими физиками [[Дэвиссон, Клинтон Джозеф|Клинтоном Джозефом Дэвиссоном]] и [[Джермер, Лестер Хэлберт|Лестером Хэлбертом Джермером]], с помощью которого они показали, что [[Частица|частицы]] [[Материя (физика)|вещества]] при определённых условиях демонстрируют волновые свойства. Он подтверждает гипотезу о [[Корпускулярно-волновой дуализм|корпускулярно-волновом дуализме]], высказанную [[Де Бройль, Луи|Луи де Бройлем]] в 1924 году.

Для демонстрации волновой природы частиц, обладающих массой, Дэвиссон и Джермер создали вакуумную колбу с источником [[электрон]]ов, энергией которых можно было управлять электростатическим полем. Эксперимент состоял в бомбардировке монокристалла [[Никель|никеля]] пучком электронов; на приёмной пластине наблюдалась, как и в случае [[Рентгеновское излучение|рентгеновских лучей]], картина [[Дифракция|дифракции]] на [[Решётка Браве|кристаллической решётке]] с сильным максимумом при определённых напряжении и угле падения. Это явление оказалось в хорошем согласии с длиной волны электронов при данной кинетической энергии и с постоянной решётки никеля, на которой происходила дифракция. Волновая природа объектов с большей массой впоследствии неоднократно подтверждалась в аналогичных экспериментах.

''([[Опыт Дэвиссона — Джермера|далее…]])''

<!--Конец 40-й статьи-->
<includeonly>

|41=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 41 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 16.04.22 -->
[[Файл:Schiehallion_01.jpg|right|150px|Изолированное положение Шихаллиона и симметричная форма хорошо подходили для эксперимента]]
'''[[Шихаллионский эксперимент]]''' ({{lang-en|Schiehallion experiment}}) — [[эксперимент]] с целью определения [[Среднее арифметическое|средней]] [[Земля|плотности Земли]], проведённый летом 1774 года в районе шотландской [[Горы и холмы Шотландии|горы]] {{нп5|Шихаллион|Шихаллион||Schiehallion|}} в [[Пертшир]]е при финансовой поддержке гранта [[Лондонское королевское общество|Королевского общества]]. Эксперимент включал измерение малых [[отклонение от вертикали|отклонений от вертикали]] подвеса маятника из-за [[Гравитация|гравитационного притяжения]] близлежащей горы. Шихаллион считался идеальным местом для эксперимента благодаря своей изоляции и почти симметричной форме.

Постановка эксперимента ранее рассматривалась [[Ньютон, Исаак|Исааком Ньютоном]] как практическая демонстрация его [[Классическая теория тяготения Ньютона|теории гравитации]], но он выразил сомнения в достаточной точности измерений. Группа учёных, в частности [[королевский астроном]] [[Маскелайн, Невил (астроном)|Невил Маскелайн]], были убеждены, что эффект можно обнаружить, и Маскелайн взялся за проведение опыта. Угол отклонения зависел от относительных плотностей и объёмов Земли и горы: если можно было определить плотность и объём Шихаллиона, то можно было определить и плотность Земли. Эта величина также даёт приблизительные значения для плотностей других планет, их [[Естественный спутник|лун]] и [[Солнце|Солнца]], для которых ранее были известны только их соотношения.

''([[Шихаллионский эксперимент|далее…]])''

<!--Конец 41-й статьи-->
<includeonly>

|42=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 42 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 16.05.22 -->
'''«[[О квантовотеоретическом истолковании кинематических и механических соотношений]]»''' ('''{{lang-de|Über quantentheoretische Umdeutung kinematischer und mechanischer Beziehungen}}''') — написанная [[Гейзенберг, Вернер|Вернером Гейзенбергом]] статья, которая появилась в журнале ''[[Zeitschrift für Physik]]'' в сентябре 1925 года и заложила основу [[Квантовая механика|квантовой механики]]. Статья поступила в редакцию 25 июля 1925 года — этот день может считаться днём рождения современной квантовой теории.

Гейзенберг работал над статьёй, выздоравливая от [[Поллиноз|сенной лихорадки]] на острове [[Гельголанд]] и состоя в переписке по этому поводу с [[Паули, Вольфганг|Вольфгангом Паули]]. Когда его спросили, что он думает о рукописи, Паули ответил положительно, но Гейзенберг сказал, что он всё ещё «очень не уверен в этом». В июле 1925 года он отправил рукопись [[Борн, Макс|Максу Борну]] для рецензирования и принятия решения о её публикации. В статье Гейзенберг попытался объяснить уровни энергии одномерного [[ангармоничность|ангармонического осциллятора]], избегая конкретных, но ненаблюдаемых представлений [[Электронная конфигурация|электронных орбит]], и используя наблюдаемые величины, такие как вероятности перехода для «[[Квантовые скачки|квантовых скачков]]», что потребовало использования двух индексов, соответствующих начальному и конечному состояниям. Также в работе появился ''коммутатор Гейзенберга'', его закон умножения, необходимый для описания определённых свойств атомов, посредством чего произведение двух физических величин не [[Коммутативность|коммутирует]]. [[Дирак, Поль|Поль Дирак]], получивший корректурный экземпляр в августе 1925 года, понял, что закон коммутативности не имел законченного вида и создал алгебраическое выражение тех же результатов в более логической форме.

''([[О квантовотеоретическом истолковании кинематических и механических соотношений|далее…]])''

<!--Конец 42-й статьи-->
<includeonly>

|43=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 43 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 10.08.22 -->
[[Файл:Proton quark structure.svg|right|150px|Протон как структура из двух u-кварков и одного d-кварка]]
'''[[Кварк]]''' — [[Фундаментальная частица|элементарная частица]] и фундаментальная составляющая [[Материя (физика)|материи]]. Кварки объединяются в [[Список частиц|составные частицы]], называемые [[адрон]]ами, наиболее стабильными из которых являются [[протон]]ы и [[нейтрон]]ы, компоненты [[Атомное ядро|атомных ядер]]. Всё обычно наблюдаемое вещество состоит из верхних кварков, нижних кварков и [[электрон]]ов. Из-за явления, известного как [[Конфайнмент|удержание цвета]], кварки никогда не встречаются изолированно; их можно найти только внутри адронов, которые включают [[барион]]ы (такие как протоны и нейтроны) и [[мезон]]ы, или в [[Кварк-глюонная плазма|кварк-глюонной плазме]]. По этой причине много информации о кварках было получено из наблюдений за адронами.

Кварки обладают различными {{iw|Внутренние и внешние свойства|внутренними|en|Intrinsic and extrinsic properties}} [[Физические свойства|свойствами]], включая [[электрический заряд]], [[Масса|массу]], [[цветовой заряд]] и [[спин]]. Это единственные элементарные частицы в [[Стандартная модель|Стандартной модели]] [[Физика элементарных частиц|физики элементарных частиц]], которые участвуют во всех четырёх [[Фундаментальные взаимодействия|фундаментальных взаимодействиях]] ([[Электромагнетизм|электромагнитном]], [[Гравитация|гравитационном]], [[Сильное взаимодействие|сильном]] и [[Слабое взаимодействие|слабом]]), а также единственные известные частицы, электрические заряды которых не [[Целое число|целые]] числа кратные [[Элементарный электрический заряд|элементарному заряду]].

Существует шесть типов кварков, известных как ''[[Аромат (физика)|ароматы]]'': [[U-кварк|верхний]], [[D-кварк|нижний]], [[C-кварк|очарованный]], [[S-кварк|странный]], [[T-кварк|истинный]] и [[B-кварк|красивый]]. У верхних и нижних кварков самые низкие [[Масса|массы]] среди всех кварков. Более тяжёлые кварки быстро превращаются в верхние и нижние кварки в процессе {{iw|распад частиц|распада частиц|en|Particle decay}}: перехода из состояния с большей массой в состояние с меньшей массой. Из-за этого верхние и нижние кварки, как правило, стабильны и наиболее распространены во [[Вселенная|Вселенной]], в то время как странные, очарованные, истинные и красивые кварки могут образовываться только в столкновениях с [[Физика элементарных частиц|высокой энергией]] частиц (например, с участием [[Космические лучи|космических лучей]] и в [[Ускоритель заряженных частиц|ускорителях частиц]]). Для каждого аромата кварка существует соответствующий тип [[античастицы]], известный как '''антикварк''', который отличается от кварка только тем, что некоторые его свойства (например, электрический заряд) имеют [[Противоположное число|одинаковую величину, но противоположный знак]].

''([[Кварк|далее…]])''

<!--Конец 43-й статьи-->
<includeonly>

|44=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 44 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 06.01.23 -->
[[Файл:Surface levels.jpg|right|150px|Траектории поверхностных электронов в реальном и импульсном пространствах]]
'''[[Магнитные поверхностные уровни]]''' — [[Квантование (физика)|квантовые уровни]] [[Энергия|энергии]] [[Электрон|электронов]], совершающих движение по «скачущим» траекториям вдоль поверхности металла, параллельно которой приложено внешнее [[магнитное поле]]. Такие траектории, состоящие из идентичных повторяющихся участков, возникают при зеркальном отражении электронов поверхностью проводника. Энергия периодического движения электронов в направлении нормали к поверхности квантуется, образуя систему квантовых уровней, существенно отличающихся от [[Уровни Ландау|уровней Ландау]] электронов, находящихся в объеме металла.

''([[Магнитные поверхностные уровни|далее…]])''

<!--Конец 44-й статьи-->
<includeonly>

|45=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 45 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 27.01.23 -->
[[Файл:Cosmological_parameters_and_the_final_fate_of_the_Universe.svg|right|150px|Сценарии дальнейшего развития Вселенной в зависимости от плотности материи <math>\Omega_m</math> и космологической постоянной <math>\Omega_\Lambda</math>]]
'''[[Космологическое уравнение состояния]]''' ('''уравнение состояния космологической модели''') — [[уравнение состояния|зависимость]] [[Давление|давления]] от [[Плотность энергии|плотности энергии]]  [[Идеальная жидкость|определённой среды]]. В [[Космология|космологии]] принимают, что давление <math>P</math> зависит [[Линейная функция|линейно]] от плотности энергии <math>\varepsilon</math>: <math>P = w\varepsilon\,.</math> Уравнение состояния определяет, как со временем происходит расширение Вселенной и изменение плотности энергии самой среды. Для нерелятивисткого вещества безразмерные коэффициент пропорциональности <math>w_m = 0\,,</math> для излучения и релятивистских частиц <math>w_r = 1/3\,.</math> Среда с уравнением состояния, для которого <math>w < -1/3</math> приводит к ускорению расширения Вселенной и называется тёмной энергией; наиболее общепринятым вариантом тёмной энергии является [[космологическая постоянная]] с <math>w_\Lambda = -1\,.</math>

''([[Космологическое уравнение состояния|далее…]])''

<!--Конец 45-й статьи-->
<includeonly>

|46=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 46 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 20.02.23 -->
[[Файл:2D Friedel oscillations.jpg|right|150px|Фриделевские осцилляции в двумерном электронном газе]]
'''[[Осцилляции Фриделя]]''' — периодическое распределение [[Плотность заряда|электронной плотности]], возникающее при экранировании [[Электрический заряд|электрического заряда]] дефекта в [[Металлы|металле]] или [[Вырожденный полупроводник|вырожденном полупроводнике]]. Это квантовый эффект, обусловленный интерференцией электронных волн зарядов, рассеивающихся на дефекте. Двумерные фриделевские осцилляции [[Поверхностные состояния|поверхностных состояний]] металла могут наблюдаться с помощью [[Сканирующий туннельный микроскоп|сканирующего туннельного микроскопа]]. Осцилляции плотности заряда вокруг дефекта названы в честь теоретически предсказавшего их в 1952 году французского физика [[Фридель, Жак|Жака Фриделя]].

''([[Осцилляции Фриделя|далее…]])''

<!--Конец 46-й статьи-->
<includeonly>

|47=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 47 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 10.03.23 -->
[[Файл:Guscio sferico.gif|right|150px|Для точки внутри сферы ускорения, создаваемые в каждой паре противоположных направлений, уравновешивают друг друга]]
'''[[Теорема Ньютона о сферической оболочке]]''' — два утверждения, связанных с [[Гравитация|гравитационным притяжением]] тонкой сферической оболочки с равномерно распределённой массой. Первая часть теоремы состоит в том, что такая сфера не придаёт ускорения телам, находящимся внутри неё. Вторая часть состоит в том, что такая сфера определённой массы притягивает внешние тела так же, как и материальная точка такой же массы, расположенная в центре сферы. Теорему доказал [[Ньютон, Исаак|Исаак Ньютон]]. Из этой теоремы, в частности, следует, что шары со сферически симметричным распределением массы притягиваются друг к другу так же, как и точечные тела.

''([[Теорема Ньютона о сферической оболочке|далее…]])''

<!--Конец 47-й статьи-->
<includeonly>

|48=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 48 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 22.03.23 -->
[[Файл:Co ellipse.png|right|150px|СТМ изображение эллиптического квантового загона. Дополнительный атом помещён в фокус эллипса и создаёт квантовый мираж]]
'''[[Квантовый мираж]]''' — возникновение проекции [[Электронная структура|электронной структуры]], окружающей находящийся на проводящей поверхности атом, размещённый внутри [[Квантовый загон|квантового загона]]. Эффект является следствием [[Когерентность (физика)|когерентного]] отражения [[Анализ парциальных волн|парциальных волн]] электронов, рассеянных реальным атомом, в результате которого на некотором расстоянии от атома возникает {{iw|спектральная визуализация|спектральный образ|en|Spectral imaging}}. Квантовый загон играет роль [[резонатор]]а, а двумерные [[Поверхностные состояния|электронные состояния на поверхности]] металла образуют проекционную среду. В 2000 году квантовый мираж впервые наблюдался в экспериментах Гари Манохарана, Кристофера Луца и [[Эйглер, Дональд|Дональда Эйглера]] в [[IBM Almaden Research Center]].

''([[Квантовый мираж|далее…]])''

<!--Конец 48-й статьи-->
<includeonly>

|49=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 49 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 19.06.23 -->
[[Файл:Triangular well.jpg|right|150px|Треугольная квантовая яма. Красным цветом показаны волновые функции для соответствующих значений энергии]]
'''[[Треугольная квантовая яма]]''' — одномерная [[потенциальная яма]], ограниченная с одной стороны бесконечно высокой потенциальной стенкой, а с другой — потенциалом, линейно растущим с увеличением координаты. Один из простых профилей потенциала в [[квантовая механика|квантовой механике]], допускающих точное решение задачи о нахождении уровней энергии и волновых функций находящейся в яме частицы. Модель треугольной ямы используется, в частности, при исследованиях [[Двумерный электронный газ|двумерных систем электронного газа]].

''([[Треугольная квантовая яма|далее…]])''

<!--Конец 49-й статьи-->
<includeonly>

|50=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 50 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ХС 28.09.23 -->
[[Файл:Fermilab_g-2_(E989)_ring.jpg|right|150px|[[Накопительное кольцо]] в [[Фермилаб]]е для эксперимента Muon {{Mvar|g}} − 2]]
'''[[Muon g-2]]''' (произносится как «мюон джи минус два») — эксперимент по [[Физика элементарных частиц|физике элементарных частиц]], который проводится в [[Фермилаб]]е и ставит своей целью измерение [[Аномальный магнитный момент мюона|аномального магнитного момента]] [[мюон]]а с точностью до 0,14 [[Миллионная доля|ppm]]. Это делает его одним из самых чувствительных тестов предсказаний [[Стандартная модель|Стандартной модели]].

Мюон, как и его более лёгкий аналог — [[электрон]], ведёт себя как крошечный магнит. Параметр, известный как [[g-фактор]], характеризует силу магнита и скорость его вращения во внешнем магнитном поле. Именно эта скорость вращения косвенно измеряется в эксперименте Muon {{Mvar|g}} − 2. Значение {{Mvar|g}} немного превышает 2, что дало название эксперименту. Это отличие от 2 (его «[[Аномальный магнитный момент|аномальная]]» часть) вызвано флуктуациями вакуума в ряду [[Теория возмущений|теории возмущений]] [[Квантовая теория поля|квантовой теории поля]]. Измеряя величину {{Mvar|g}} − 2 с высокой точностью и сравнивая его значение с теорией, физики выяснят, насколько хорошо они согласуются между собой. Отклонение экспериментального значения от предсказаний Стандартной модели указывало бы на существование ещё неоткрытых [[Список частиц#Гипотетические частицы|частиц]] или неизвестной [[пятая сила|силы]].

9 июля 2023 года ''коллаборация Muon g-2'' завершила набор экспериментальных данных, продолжавшийся шесть лет. Первые результаты, полученные после обработки данных первого года работы, были опубликованы 7 апреля 2021 года. Физики сообщили, что результаты исследований мюонов бросают вызов Стандартной модели и, соответственно, могут потребовать пересмотра существующей модели элементарных частиц. Результаты первых трёх лет сбора данных коллаборация опубликовала в августе 2023 года. Ожидается, что окончательные результаты, основанные на статистике за полные шесть лет измерений, будут представлены в 2025 году.

''([[Muon g-2|далее…]])''

<!--Конец 50-й статьи-->
<includeonly>

|51=
</includeonly>
<noinclude>
| style="width: 50%; padding-left: 1em;" |
|- valign="top"
| style="width: 50%; padding-right: 1em;" |
</noinclude>
<!-- 51 СТАТЬЯ -->
<!-- Избрана ДС 07.03.24 -->
[[Файл:Configuration of the focusing mirror system of LEIA.jpg|right|150px|Оптическая система «глаз омара» телескопа LEIA]]
'''[[Глаз омара (оптика)|Глаз омара]]''' ({{lang-en|Lobster-eye optics}}) — схема в [[Рентгеновская оптика|рентгеновской оптике]], которая имитирует структуру глаза [[Омары|омара]] и может иметь сверхширокое [[поле зрения]]. Применение этой схемы в [[рентгеновская астрономия|рентгеновской астрономии]] позволяет не только наблюдать за заранее выбранными объектами, но и осуществлять непрерывный мониторинг больших областей небесной сферы. Хотя «глаз омара» был предложен ещё в 1970-х годах, он был впервые использован для астрономических наблюдений в миссии {{iw|Lobster Eye Imager for Astronomy}} (LEIA) на китайском космическом аппарате-демонстраторе технологий SATech{{nbhy}}01, запущенном в 2022 году. По этой же схеме построен широкоугольный [[рентгеновский телескоп]] WXT, установленный на запущенной в январе 2024 года [[Астрономический спутник|космической обсерватории]] [[Einstein Probe]], созданной [[Китайская академия наук|Китайской академией наук]]. Планируется применение «глаза омара» в ряде других проектов космических рентгеновских телескопов. Приборы, построенные по этой схеме, находят применение также в медицине и системах безопасности.

''([[Глаз омара (оптика)|далее…]])''

<!--Конец 51-й статьи-->
<includeonly>
}}
</includeonly>
<noinclude>
|}[[Категория:Википедия:Подстраницы порталов:Физика|{{SUBPAGENAME}}]]
</noinclude>