Просмотр кода страницы Эффект Пеннинга

{{к переименованию|2024-04-19|Ионизация Пеннинга|Эффект Пеннинга → Ионизация Пеннинга или Процесс Пеннинга|Процесс Пеннинга|oldtitle=Эффект Пеннинга}}
[[Файл:HeCd laser.jpg|мини|В гелий-кадмиевом лазере [[инверсия электронных населённостей|инверсная населённость]] верхнего лазерного уровня создаётся с помощью процесса Пеннинга]]
'''Эффе{{удар}}кт Пе{{удар}}ннинга'''{{sfn|Смирнов Б. М., Атомные столкновения|2005|loc=Неупругие процессы соударение атомных частиц и фотонов|quote=Пеннинга эффект (атом А* находится в метастабильном состоянии, причём его энергия возбуждения превышает энергию ионизации атома В): A<sup>*</sup>+B→A+B<sup>+</sup>+e}}{{sfn|Сена Л. А., Пеннинга эффект|2014}} (также '''процесс Пеннинга'''{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|quote=...Процесс Пеннинга — ионизация при столкновении метастабильного атома с атомом другого сорта, потенциал ионизации которого ниже потенциала возбуждения метастабильного атома}}) — [[ионизация|процесс ионизации]] при столкновении атома (или молекулы) в [[электрон]]но-[[возбуждение (физика)|возбуждённом]] [[квантовое состояние|состоянии]] с атомом другого вещества, таким, что энергия возбуждения первого атома превышает [[потенциал ионизации]] второго ({{lang-en|Penning ionization}}). Эффектом Пеннинга также называется снижение [[электрическое напряжение|напряжения]] зажигания [[газовый разряд|разряда]] в газе, в атомах которого имеется [[метастабильное состояние|метастабильное возбуждённое состояние]], при добавлении в небольшом количестве другого газа, у атомов которого потенциал ионизации меньше энергии возбуждения метастабильного состояния. Этот последний эффект носит имя нидерландского физика {{нп5|Пеннинг, Франс|Ф. М. Пеннинга|en|Frans Michel Penning}}, объяснившего его в 1928 году{{sfn|Сена Л. А., Пеннинга эффект|2014}}.

== Эффект Пеннинга в газовом разряде ==
Эффект Пеннига проявляется в снижении напряжения зажигания разряда в газе с высокой энергией метастабильного возбуждённого уровня при добавлении небольшого количества газа с меньшим потенциалом ионизации атома. При cниженном напряжении [[кинетическая энергия]], приобретаемая электронами в [[электрическое поле|электрическом поле]], недостаточна для [[ударная ионизация|ударной ионизации]] основного атома смеси, но достаточна для возбуждения метастабильного уровня. Энергия последнего, в свою очередь, достаточна для ионизации примесных атомов, приводящей к появлению свободных электронов, ток которых поддерживает разряд.

Эффект непосредственно используется в газоразрядных [[лампа тлеющего свечения|источниках света]] для снижения напряжения зажигания разряда<ref>{{книга
| автор         = Рохлин Г. Н. 
| часть         = 13.4. Лампы тлеющего свечения
| ссылка часть  = 
| заглавие      = Газоразрядные источники света
| nodot         = 
| оригинал      = 
| язык          = ru
| ссылка        = 
| викитека      = 
| ответственный = 
| издание       = 2-е дополненное и переработанное
| место         = {{М}}
| издательство  = [[Госатомиздат]]
| год           = 1991
| том           = 
| страницы      = 464—467
| столбцы       = 
| страниц       = 720
| серия         = 
| isbn          = 
| doi           = 
| тираж         = 
| ref           = 
| archive-url   = 
| archive-date  = 
}}: «Снижение /минимального напряжения зажигания/ при выбранном наполняющем газе может быть достигнуто путём введения небольших примесей аргона …(эффект Пеннинга)»</ref>.
{{заготовка раздела}}
== Процесс Пеннинга в низкотемпературной плазме ==
{{Основной источник|{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981}}}}
В низкотемпературной [[плазма|плазме]], в частности, в газовом разряде значительный вклад в [[степень ионизации]] может вносить процесс Пеннинга — образование заряженных частиц, электронов и ионов, при столкновении возбужденного атома в метастабильном состоянии, A<sup>*</sup>, с атомом другого сорта, B, [[потенциал ионизации]] которого, I.P.(B), ниже энергии возбуждения метастабильного атома, E(A<sup>*</sup>):
: <chem>A^\ast{}+B{}->A{}+B^+{}+e^-</chem>, <math>\qquad\qquad\mathrm{E}\left(\mathrm{A}^*\right)>\mathrm{I.P.(B)}</math>
Процесс был открыт Круиткофом, Пеннингом и Драйвестейном в 1937 году{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|loc=Введение, также ссылки 1,2 в списке литературы|с=569}}{{efn|{{начало цитаты}}{{нп5|Пеннинг, Франс Мишель|||Frans Michel Penning}} (12 сентября 1894 — 6 декабря 1953) — нидерландский физик… В 1937 году независимо от других открыл процесс ионизации при столкновении метастабильного атома с атомом другого сорта, потенциал которого ниже потенциала возбуждения метастабильного атома (процесс Пеннинга){{конец цитаты|источник=''Храмов Ю. А.'', Физики. Биографический справочник, «Наука», 1983, с. 211}}}}. В низкотемпературной плазме всегда присутствует определённое количество возбуждённых атомов, так что процесс Пеннинга может служить источником электронов, конкурирующим по эффективности с прямой [[ударная ионизация|ионизацией при столкновении электрона с атомом]]{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|с=569}}.

Среди всех возможных реакций ионизации в низкотемпературной плазме с участием возбуждённого и невозбуждённого атома, включая случаи, когда невозбуждённый атом относится к тому же сорту газа (правая колонка) выделяют следующие{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|с=570}}:
: <math chem>\ce{A^\ast{}+B{}->}\left\{\begin{matrix}&\ce{A{}+B^+{}+e^-}&\text{(ПИ)}\\&\ce{A^+{}+B{}+e^-}&\text{(CИ)}\\ &\ce{AB^+{}+e^-}&\text{(АИ)}\end{matrix}\right.</math>, <math chem>\qquad\ce{A^\ast{}+A{}->}\left\{\begin{matrix}&\ce{A^+{}+A{}+e^-}&\text{(CИ)}\\ &\ce{A2^+{}+e^-}&\text{(АИ)}\end{matrix}\right.</math>
Ионизация пеннинговского типа (ПИ){{efn|В [[Химическая энциклопедия|химической энциклопедии]] эта реакция названа «ионизация Пеннинга»{{sfn|Ларин И. К., Тальрозе В. Л., Ионы в газах|1990|quote=Примером является ионизация Пеннинга А<sup>*</sup> + В : А + В<sup>+</sup> + е с участием возбужденных частиц А<sup>*</sup>, энергия к-рых превышает потенциал ионизации частиц В}}}}, при которой энергия передаётся от возбуждённого атома A<sup>*</sup> к невозбуждённому и ионизует последний, играет роль, когда электронно-возбуждённое состояние атома A<sup>*</sup> является метастабильным, долгоживущим. Атомы в таком состоянии могут накапливаться в заметной концентрации, и когда энергия возбуждения метастабильного уровня превосходит энергию ионизации сталкивающегося с ними атома B, происходит ионизация{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|с=574}}.

При столкновительной ионизации (СИ){{sfn|Смирнов Б. М., Атомные столкновения|2005|loc=Неупругие процессы соударение атомных частиц и фотонов|quote=Ионизация при столкновении атомов и молекул: A+B→A<sup>+</sup>+B+e}} — вторая строка в левой колонке и первая строка в правой колонке — возбуждённому атому сообщается недостающая до ионизации энергия за счёт кинетической энергии сталкивающегося с ним атома (не обязательно другого сорта). Такой процесс может быть эффективен, только если скорость относительного движения атомов сравнима со скоростью электрона на возбуждённом уровне. В низкотемпературной плазме такое возможно, если энергия возбуждения очень высока, почти равна энергии ионизации (атом в таком высоковозбуждённом состоянии называется [[ридберговский атом]]){{efn|В записи реакций такой высоковозбуждённый атом может обозначаться двумя  звездочками вместо одной, как, например, в реакции столкновительной ионизации ридберговского атома с атомом того же сорта в [[основное состояние|основном состоянии]]{{sfn|Ключарёв А. Н., Безуглов Н. Н., Элементарные процессы...|2013|loc=Реакция (1.7)|с=11}} <chem>A^\ast^\ast{}+A{}->A{}+A^+{}+e^-</chem>}}{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|с=569}}. Даже если ридберговские атомы присутствуют и являются метастабильными, процесс Пеннинга отличается от СИ направлением передачи энергии: именно, энергия возбуждения передается от ридберговского атома второму агенту<ref>{{статья|автор=Murray, Kermit K., Boyd, Robert K., Eberlin, Marcos N., Langley, G. John, Li, Liang and Naito, Yasuhide|заглавие=Definitions of terms relating to mass spectrometry (IUPAC Recommendations 2013)|издание=Pure and Applied Chemistry|тип=[[Научный журнал]]|том=85|номер=7|год=2013|страницы=1575|doi=10.1351/PAC-REC-06-04-06|язык=en}}</ref>, а не кинетическая энергия от второго агента ридберговскому атому, как при столкновительной ионизации.

Наконец, последняя строка описывает ассоциативную ионизацию (АИ){{sfn|Смирнов Б. М., Атомные столкновения|2005|loc=Неупругие процессы соударение атомных частиц и фотонов|quote=Ассоциативная ионизация: A+B→AB<sup>+</sup>+e}}, при которой образуется молекулярный [[положительный ион]]. Процесс идёт эффективно, если энергия [[диссоциация (химия)|диссоциации]] иона превышает энергию, требуемую для ионизации возбуждённого атома{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|с=570}}. Ассоциативная ионизация может быть связана с процессом Пеннинга и обсуждается ниже.

=== Процесс Пеннинга для возбуждённого атома и невозбуждённой частицы ===
{| class="wikitable" style="float:right; margin-left:1em; clear:right"
|+ Энергия возбуждения атома в метастабильное состояние{{sfn|Ротин В. А., Радиоионизационное детектирование...|1974|loc=3.1. Эффект Пеннинга в инертных газах|сс=56-57}}
|-
! Атом!! Энергия возбуждения, ([[эВ]])
|-
! He
|| 19,80; 20,61
|-
! Ne
|| 16,62
|-
! Ar
|| 11,55; 11,72
|}
Метастабильными возбуждёнными атомами для процесса Пеннинга как в газовом разряде, так и в специально созданных пучках обычно являются атомы [[благородные газы|благородных газов]], в первую очередь [[гелий|гелия]] и [[неон]]а. Энергия их возбуждения настолько высока, что при столкновении с другими атомами или молекулами они способны ионизовать многие вещества{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|loc=2. Процесс Пеннинга|с=574—578}}. Ионизация [[аргон]]а при столкновении с возбуждённым атомом неона лежала в основе объяснения [[#Эффект Пеннинга в газовом разряде|эффекта Пеннинга в газовом разряде]] при его первом обнаружении{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|loc=|с=569}}.

В аргоне с возбуждёнными метастабильными уровнями уже могут ионизироваться большинство органических и многие неорганические вещества, потенциал ионизации которых ниже 11,7 эВ (см. таблицу), за исключением H<sub>2</sub>, N<sub>2</sub>, O<sub>2</sub>, CO<sub>2</sub>, CO, воды и некоторых других соединений. В гелии и неоне энергия возбуждения ещё больше, и в них могут ионизироваться все остальные вещества, за исключением их самих, более того, возбуждённый атом гелия способен даже повторно ионизовать некоторые ионы, приводя к образованию положительных ионов с удвоенным [[элементарный заряд|элементарным зарядом]]{{sfn|Смирнов Б. М., Процессы ионизации...|1981|с=584}}.

==== Масс-спектрометр DART ====
Масс-спектрометрия DART{{efn|Не рекомендуется переводить аббревиатуру на русский, так как на английском {{lang-en|dart}} имеет и другое значение — стрела, [[дартс|дротик]]{{sfn|Чернецова Е. С., Масс-спектрометрия DART|2011|с=249}}}} ({{lang-en|Direct Analysis in Real-Time}}; прямой анализ в реальном времени) — метод [[масс-спектрометр]]ии, основанный на процессе Пеннинга в пучке метастабильных атомов гелия, выпущенном в атмосферный воздух с примесью анализируемого вещества. Развернутое название этого метода: масс-спектрометрия с [[химическая ионизация|химической ионизацией]], основанной на процессе Пеннинга в атмосферном воздухе{{sfn|Gross, J. H., DART-MS|2014|p=63}}.

Пучок атомов возбуждённого гелия выводится в узкий зазор между выходным окном источника пучка и входным окном масс-спектрографа, в атмосферный воздух, в котором имеется примесь анализируемого вещества{{sfn|Чернецова Е. С., Масс-спектрометрия DART|2011||loc=II. Принципы ионизации DART. Рис. 1.|с=250}}, М. Пучок в воздухе помимо сравнительно маловероятной непосредственной ионизации исследуемого вещества
: <chem>He^\ast{}+M{}->He{}+M^+^\bullet{}+e^-</chem>
также ионизирует молекулы атмосферного [[азот]]а и [[кислород]]а{{sfn|Gross, J. H., DART-MS|2014|p=65—66}}:
: <chem>He^\ast{}+N2{}->He{}+N2^+^\bullet{}+e^-</chem>
: <chem>He^\ast{}+O2{}->He{}+O2^+^\bullet{}+e^-</chem>
С учётом конверсии иона <chem>N2^+^\bullet{}</chem> в тройных столкновениях
: <chem>N2^+^\bullet{}+N2{}+N2{}->N4^+^\bullet{}+N2{}</chem>
формируются ещё два канала получения иона <chem>M^+{}</chem>:
: <chem>O2^+^\bullet{}+M->O2{}+M^+^\bullet{}</chem>
: <chem>N4^+^\bullet{}+M->2N2{}+M^+^\bullet{}</chem>
Присутствие воды в воздухе также приводит к образованию [[протон]]ированного иона анализируемого вещества по схеме{{sfn|Gross, J. H., DART-MS|2014|p=67}}:
: <chem>N4^+^\bullet{}+H2O->2N2{}+H2O^+^\bullet{}</chem>
: <chem>H2O^+^\bullet{}+H2O->H3O^+{}+OH^\bullet</chem>
: <chem>H3O^+{}+M->MH^+{}+H2O{}</chem>
Присутствие на входе в масс-спектрограф двух сортов ионов, <chem>M^+</chem>, <chem>MH^+{}</chem> с различающимся на единицу [[молекулярный вес|молекулярным весом]], то есть таких же, какие имели бы [[изотоп]]ы вещества М, считается недостатком метода, так как затрудняет изотопный анализ.

==== Гелий-кадмиевый лазер ====
В одном из первых [[лазер]]ов, [[гелий-неоновый лазер|гелий-неоновом]], роль играло физически близкое пеннинговскому процессу явление: тоже имела место передача возбуждения от метастабильного возбуждённого атома гелия, <chem>He^\ast{}</chem>, атому неона — но без ионизации, а по схеме: <chem>He^\ast{}+Ne{}->He{}+Ne^\ast{}</chem>. Из-за [[резонанс]]ного характера этого процесса атом неона возбуждается на такой уровень, энергия которого (приблизительно) равна энергии возбуждения метастабильного уровня гелия. Для неона такой уровень является высоковозбуждённым, и он может служить «верхним лазерным уровнем», при переходе с которого на «нижний лазерный уровень» генерируется лазерное излучение{{sfn|Карлов Н. В., Лекции по квантовой электронике|1983|loc=Лекция тринадцатая. Газовые лазеры. Гелий-неоновый лазер|с=125—136}}.

Аналогично по идее применение процесса Пеннинга в гелий-кадмиевом лазере, верхним лазерным уровнем для которого служит возбуждённое состояние иона [[кадмий|кадмия]], <chem>Cd^+^\bullet{}</chem>, возникающее при взаимодействии атома паров кадмия с метастабильным атомом гелия:
: <chem>He^\ast{}+Cd{}->He{}+Cd^+^\bullet{}+e^-</chem>
Процесс не является строго резонансным, так как разность между энергией возбуждения метастабильного уровня гелия и потенциалом ионизация кадмия может быть унесена электроном, однако наиболее вероятен случай, когда почти вся эта разность энергий расходуется на возбуждение образовавшегося иона кадмия («пеннинговская ионизация и возбуждение»). Оказавшийся в высоковозбуждённом состоянии ион кадмия участвует в генерации лазерного излучения, переходя при этом на нижний лазерный уровень с меньшей энергией возбуждения{{sfn|Карлов Н. В., Лекции по квантовой электронике|1983|loc=Лекция четырнадцатая. Ионные лазеры. Лазеры на парах металлов|с=137—148}}.

==== Пеннинговский лазер ====
Другой иллюстрацией применения процесса Пеннинга являются пеннинговские [[лазер]]ы, в которых эффект используется не для ионизации, сопровождаемой возбуждением, как в гелий-кадмиевом лазере, а для уменьшения числа атомов в возбужденном состоянии («расселение уровня»){{sfn|Колоколов Н. Б., Благоев А. Б., Процессы ионизации...|1993|с=}}. Атом, перешедший в процессе излучения с верхнего лазерного уровеня на нижний, если последний уровень — метастабильный, может долго оставаться в этом состоянии, препятствуя созданию необходимой для работы лазера [[инверсия электронных населённостей|инверсной населённости]]. Добавление в лазерную среду вещества с подобранным потенциалом ионизации (меньше, чем энергия возбуждения нижнего лазерного уровня) уменьшает число атомов на нижнем лазерном уровне за счёт процесса Пеннинга, повышая эффективность лазерной генерации.

Примером является пеннинговский лазер на переходе{{efn|В этом параграфе и в цитируемом источнике [[электронный терм|электронные термы]] приведены в обозначениях [[Пашен, Фридрих|Пашен]]а, хотя и устаревших, но применяемых к неону чаще, чем традиционная система}} <chem>Ne(2p1){}->Ne(1s2){}</chem> + <math>h\nu</math> между двумя возбуждёнными уровнями [[неон]]а<ref>{{статья
 | автор         =  Yang C.-H., Itoh K., Tomita H., Obara M.
 | заглавие      = Effects of Penning reactions and excitation rate on the pulsed transverse-discharge neon laser for photodynamic therapy
 | оригинал      = 
 | ссылка        = https://doi.org/10.1063/1.360677
 | язык          = en
 | язык издания  = 
 | ответственный = 
 | автор издания = 
 | издание       = J. Appl. Phys.
 | тип           = [[Научный журнал]]
 | место         = 
 | издательство  = 
 | год           = 1995
 | месяц         = 
 | число         = 
 | том           = 78
 | выпуск        = 
 | номер         = 
 | страницы      = 30–38
 | isbn          = 
 | issn          = 
 | doi           = 
 | bibcode       = 
 | arxiv         = 
 | pmid          = 
 | jstor         = 
 | ref           = 
 | archiveurl    = 
 | archivedate   = 
}}</ref>. Активная среда состоит из плазмы неона в смеси с водородом, при этом избыточная заселенность верхнего уровня 2p<sub>1</sub> осуществляется при ''диссоциативной рекомбинации'' (реакции, обратной к ассоциативной ионизации) молекулярного иона NeH<sup>+</sup> в реакции <chem>NeH^+{}+e^- ->Ne(2p1){}+H</chem>, в то же время пеннинговская ионизация водорода расселяет нижний метастабильный уровень Ne(1s<sub>2</sub>).

==== Автоионизационное состояние квазимолекулы ====
Теоретический анализ процесса Пеннинга, как и некоторых других типов неупругих атомных столкновений, обычно проводится на основе исследования связанных состояний квазимолекулы, возникающей при сближении атомов на малое расстояние. При столкновении атомов (молекул), участвующих в процессе Пеннинга, отличительной чертой квазимолекулы является то, что при любом расстоянии между сталкивающимися реагентами состояние квазимолекулы является [[автоионизационное состояние|автоионизационным]], то есть способным к [[автоионизация|автоионизации]] с испусканием электрона (так как энергия, необходимая для ионизации, не должна черпаться из зависящей от межчастичного расстояния энергии взаимодействия).

=== Процесс Пеннинга при столкновении двух возбуждённых атомов ===
: <chem>A^\ast{}+A^\ast{}->A{}+A^+{}+e^-</chem>, <math>\qquad\qquad2\mathrm{E}\left(\mathrm{A}^*\right)>\mathrm{I.P.(A)}</math>

=== Асооциативная ионизация и процесс Пеннинга ===
Ассоциативную ионизацию с участием двух возбуждённых атомов в метастабильном состоянии иногда называют ассоциативной пеннинговской ионизацией{{sfn|Ключарёв А. Н., Безуглов Н. Н., Элементарные процессы...|2013|loc=Реакция (1.4)|с=10—11}}.

== Комментарии ==
{{комментарии}}

== Примечания ==
{{примечания}}

== Литература ==
* {{книга
| автор         = [[Карлов, Николай Васильевич|Карлов Н. В.]]
| часть         = 
| ссылка часть  = 
| заглавие      = Лекции по квантовой электронике
| nodot         = 
| оригинал      = 
| язык          = ru
| ссылка        = 
| викитека      = 
| ответственный = 
| издание       = 
| место         = {{М}}
| издательство  = [[Наука (издательство)|Наука]]
| год           = 1983
| том           = 
| страницы      = 
| столбцы       = 
| страниц       = 320
| серия         = 
| isbn          = 
| doi           = 
| тираж         = 
| ref           = Карлов Н. В., Лекции по квантовой электронике
| archive-url   = 
| archive-date  = 
}}
* {{книга
| автор         = Ключарёв А. Н., Безуглов Н. Н.
| часть         = 
| ссылка часть  = 
| заглавие      = Элементарные процессы и ионизационные являения в газоразрядных средах
| nodot         = 
| оригинал      = 
| язык          = ru
| ссылка        = https://books.google.com/books?id=YfJeDwAAQBAJ&pg=PA19&lpg=PA19&dq=Эффект+Пеннинга&source=bl&ots=h1Cb66cRDu&sig=ACfU3U1XXVIrvFaFb83721Tr4Syp1YrECg&hl=en&sa=X&ved=2ahUKEwjU9-OsoZiFAxVArYkEHVYiAQc4MhDoAXoECAIQAw#v=onepage&q=Эффект%20Пеннинга&f=false
| викитека      = 
| ответственный = 
| издание       = 
| место         = {{СПб}}
| издательство  = Изд-во СПб университета
| год           = 2013
| том           = 
| страницы      = 
| столбцы       = 
| страниц       = 244
| серия         = 
| isbn          = 
| doi           = 
| тираж         = 
| ref           = Ключарёв А. Н., Безуглов Н. Н., Элементарные процессы...
| archive-url   = 
| archive-date  = 
}}
* {{статья
 | автор         = Колоколов Н. Б., Благоев А. Б.
 | заглавие      = Процессы ионизации и тушения возбужденных атомов с образованием быстрых электронов
 | оригинал      = 
 | ссылка        = https://ufn.ru/ru/articles/1993/3/c/
 | язык          = ru
 | язык издания  = 
 | ответственный = 
 | автор издания = 
 | издание       = [[Успехи физических наук]]
 | тип      = [[Научный журнал]]
 | место         = 
 | издательство  = 
 | год           = 1993
 | месяц         = 
 | число         = 
 | том           = 163
 | выпуск        = 3
 | номер         = 
 | страницы      = 55–77
 | isbn          = 
 | issn          = 
 | doi           = 10.3367/UFNr.0163.199303c.0055
 | bibcode       = 
 | arxiv         = 
 | pmid          = 
 | jstor         = 
 | ref           = Колоколов Н. Б., Благоев А. Б., Процессы ионизации...
 | archiveurl    = 
 | archivedate   = 
}}
* {{ХЭ|автор=Ларин И. К., [[Тальрозе, Виктор Львович|Тальрозе В. Л.]]|статья=Ионы в газах|ссылка=http://www.cnshb.ru/AKDiL/0048/base/RI/100006.shtm|том=2|с=271—273|стлб=|ref=Ларин И. К., Тальрозе В. Л., Ионы в газах}}
* ''Ю. П. Райзер''. Физика газового разряда. М.: Наука, Физматлит, 1987, 1992
* {{книга
| автор         = Ротин В. А. 
| заглавие      = Радиоионизационное детектирование в газовой хроматографии
| язык          = ru
| место         = {{М}} 
| издательство  = [[Атомиздат]]
| год           = 1974
| ref           = Ротин В. А., Радиоионизационное детектирование...
| archive-url   = 
| archive-date  = 
}}
* {{книга
| автор         = Сена Л. А.
| часть         = Пеннинга эффект
| ссылка часть  = https://old.bigenc.ru/physics/text/2710505
| заглавие      = {{БРЭ}}
| nodot         = 1
| оригинал      = 
| язык          = ru
| ссылка        = 
| викитека      = 
| ответственный = 
| издание       = 
| место         = 
| издательство  = 
| год           = 2014
| том           = 25
| страницы      = 571—572
| столбцы       = 
| страниц       = 
| серия         = 
| isbn          = 
| doi           = 
| тираж         = 
| ref           = Сена Л. А., Пеннинга эффект
| archive-url   = 
| archive-date  = 
}}
* {{книга
| автор         = Смирнов Б. М.
| часть         = Атомные столкновения
| ссылка часть  = https://old.bigenc.ru/physics/text/1839479
| заглавие      = {{БРЭ}}
| nodot         = 1
| оригинал      = 
| язык          = ru
| ссылка        = 
| викитека      = 
| ответственный = 
| издание       = 
| место         = 
| издательство  = 
| год           = 2005
| том           = 2
| страницы      = 479—480
| столбцы       = 
| страниц       = 
| серия         = 
| isbn          = 
| doi           = 
| тираж         = 
| ref           = Смирнов Б. М., Атомные столкновения
| archive-url   = 
| archive-date  = 
}}
* {{статья
 | автор    = Смирнов Б. М.
 | заглавие = Процессы ионизации при медленных столкновениях атомов
 | ссылка   = https://ufn.ru/ufn81/ufn81_4/Russian/r814a.pdf
 | язык     = ru
 | издание  = [[Успехи физических наук]]
 | тип      = [[Научный журнал]]
 | год      = 1981
 | месяц    = 
 | число    = 
 | том      = 133
 | выпуск   = 4
 | страницы = 569—616
 | doi      = 
 | issn     = 
 | ref      = Смирнов Б. М., Процессы ионизации...
}}
* {{статья
 | автор    = Чернецова Е. С., Морлок Г. Е., Ревельский И. А.
 | издание  = [[Успехи химии]]
 | тип      = [[Научный журнал]]
 | год      = 2011
 | том      =  80
 | выпуск   = 3
 | ссылка   = https://elibrary.ru/download/elibrary_15596609_94536721.pdf
 | заглавие =  Масс-спектрометрия DART и её применение в химическом анализе
 | язык     = ru
 | страницы = 249—271
 | doi      = 
 | issn     = 
 | ref      = Чернецова Е. С., Масс-спектрометрия DART
}}
* {{статья
 | автор    = Gross, J. H.
 | заглавие =  Direct analysis in real time—a critical review on DART-MS
 | язык     = en
 | издание  = Anal Bioanal Chem
 | том      =  406
 | страницы =  63–80
 | тип      = [[Научный журнал]]
 | год      = 2014
 | ссылка   = https://doi.org/10.1007/s00216-013-7316-0
 | doi      = 10.1007/s00216-013-7316-0 
 | ref      = Gross, J. H., DART-MS
}}

{{ВС}}
[[Категория:Ионизация]]
[[Категория:Физические эффекты и явления]]
[[Категория:Источники света]]
[[Категория:Физика плазмы]]