Телескоп Вольтера: различия между версиями
Перейти к навигации
Перейти к поиску
| [отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Davey2010 (обсуждение | вклад) м (GR) File renamed: File:Wolter-I 01.svg → File:Wolter-I.svg Criterion 4 (harmonizing names of file set) · see c::File:Wolter-II.svg, c::File:Wolter-III.svg |
Reformat 1 URL (Wayback Medic 2.5)) #IABot (v2.0.9.5) (GreenC bot |
||
| (не показаны 4 промежуточные версии 4 участников) | |||
| Строка 28: | Строка 28: | ||
'''Телескопы Вольтера''' — оптические системы [[Рентгеновский телескоп|рентгеновских телескопов]], использующие только [[Рентгеновское зеркало|зеркала косого падения]]. |
'''Телескопы Вольтера''' — оптические системы [[Рентгеновский телескоп|рентгеновских телескопов]], использующие только [[Рентгеновское зеркало|зеркала косого падения]]. |
||
[[Коэффициент отражения]] [[Рентгеновское излучение|рентгеновского излучения]] при [[нормаль]]ном падении на границу раздела сред очень мал — большая часть излучения просто проходит через материал или поглощается в нём. Поэтому обычные зеркала не могут применяться в [[Рентгеновская оптика|рентгеновской оптике]]. Обычные [[Линза|линзы]] тоже не годятся, так как их [[показатель преломления]] слишком близок к единице. Для фокусировки рентгеновских лучей должны использоваться другие приборы. Один из них — рентгеновское зеркало косого падения, на которое рентгеновский луч падает под очень малым углом и как бы скользит вдоль поверхности. В принципе,<!--http://new.gramota.ru/spravka/punctum?layout=item&id=58_105--> для фокусировки достаточно было бы использовать одно параболическое зеркало. Но оно обладало бы двумя недостатками: имело бы слишком большое [[фокусное расстояние]] и было бы подвержено [[Кома (оптика)|коме]]. В 1952 году немецким физиком {{iw|Вольтер, Ганс|Гансом Вольтером||Hans Wolter}} были предложены три оптические системы, в которых кома заметно ослаблена. Все они состоят из двух [[Поверхность второго порядка|поверхностей второго порядка]] и называются телескопами Вольтера I,{{nbsp}}II и III{{nbsp}}типа соответственно: |
[[Коэффициент отражения]] [[Рентгеновское излучение|рентгеновского излучения]] при [[нормаль]]ном падении на границу раздела сред очень мал — большая часть излучения просто проходит через материал или поглощается в нём. Поэтому обычные зеркала не могут применяться в [[Рентгеновская оптика|рентгеновской оптике]]. Обычные [[Линза|линзы]] тоже не годятся, так как их [[показатель преломления]] слишком близок к единице. Для фокусировки рентгеновских лучей должны использоваться другие приборы. Один из них — рентгеновское зеркало косого падения, на которое рентгеновский луч падает под очень малым углом к поверхности отражения и как бы скользит вдоль поверхности. В принципе,<!--http://new.gramota.ru/spravka/punctum?layout=item&id=58_105--> для фокусировки достаточно было бы использовать одно параболическое зеркало. Но оно обладало бы двумя недостатками: имело бы слишком большое [[фокусное расстояние]] и было бы подвержено [[Кома (оптика)|коме]]. В 1952 году немецким физиком {{iw|Вольтер, Ганс|Гансом Вольтером||Hans Wolter}} были предложены три оптические системы, в которых кома заметно ослаблена. Все они состоят из двух [[Поверхность второго порядка|поверхностей второго порядка]] и называются телескопами Вольтера I,{{nbsp}}II и III{{nbsp}}типа соответственно: |
||
# [[параболоид]] + [[гиперболоид]] (оба — с отражением от внутренней стороны) |
# [[параболоид]] + [[гиперболоид]] (оба — с отражением от внутренней стороны) |
||
# параболоид с отражением от внутренней стороны + гиперболоид с отражением от внешней стороны |
# параболоид с отражением от внутренней стороны + гиперболоид с отражением от внешней стороны |
||
# параболоид с отражением от внешней стороны + [[эллипсоид]] с отражением от внутренней стороны |
# параболоид с отражением от внешней стороны + [[эллипсоид]] с отражением от внутренней стороны |
||
Каждая из этих систем имеет свои преимущества и недостатки. Наибольшее распространения получили оптические системы I{{nbsp}}типа. Такая система использована в телескопах [[EXOSAT]], [[ROSAT]], [[XMM-Newton]], [[Swift (космический аппарат)|Swift/XRT]] и др. |
Каждая из этих систем имеет свои преимущества и недостатки. Наибольшее распространения получили оптические системы I{{nbsp}}типа. Такая система использована в телескопах [[EXOSAT]], [[ROSAT]], [[XMM-Newton]], [[Swift (космический аппарат)|Swift/XRT]], [[ART-XC]] (на [[Спектр-РГ]]) и др. |
||
== См. также == |
== См. также == |
||
| Строка 39: | Строка 39: | ||
* [[Рентгеновская оптика]] |
* [[Рентгеновская оптика]] |
||
== |
== Ссылки == |
||
{{Навигация}} |
|||
* {{публикация|статья |автор имя={{comment|Дж.|Джеймс}}{{nbsp}}Х. |автор=Андервуд |автор2 имя={{comment|Д.|Дэвид}}{{nbsp}}Т. |автор2=Аттвуд |заглавие=Возрождение рентгеновской оптики |оригинал=The Renaissance of X-ray Optics |оригинал инфо=[[Physics Today|Phys.{{nbsp}}Today]]. April{{nbsp}}1984. V.{{nbsp}}37, No.{{nbsp}}4. P.{{nbsp}}44–51. DOI:[[doi:10.1063/1.2916193|10.1063/1.2916193]] |оригинал язык=en |тип=журн |издание=Успехи физических наук |год=1987 |месяц=1 |день= |выпуск=1 |том=151 |страницы=105—117 |удк=543.422.6 |ссылка= |
* {{публикация|статья |автор имя={{comment|Дж.|Джеймс}}{{nbsp}}Х. |автор=Андервуд |автор2 имя={{comment|Д.|Дэвид}}{{nbsp}}Т. |автор2=Аттвуд |заглавие=Возрождение рентгеновской оптики |оригинал=The Renaissance of X-ray Optics |оригинал инфо=[[Physics Today|Phys.{{nbsp}}Today]]. April{{nbsp}}1984. V.{{nbsp}}37, No.{{nbsp}}4. P.{{nbsp}}44–51. DOI:[[doi:10.1063/1.2916193|10.1063/1.2916193]] |оригинал язык=en |тип=журн |издание=Успехи физических наук |год=1987 |месяц=1 |день= |выпуск=1 |том=151 |страницы=105—117 |удк=543.422.6 |ссылка=https://ufn.ru/ufn87/ufn87_1/Russian/r871d.pdf |архив=https://archive.today/20190711052023/http://elibrary.lt/resursai/Uzsienio%20leidiniai/Uspechi_Fiz_Nauk/1987/01/r871d.pdf |архив дата=2019-07-11 |doi=10.3367/UFNr.0151.198701d.0105 |ref=}} |
||
{{ВС}} |
|||
[[Категория:Рентгеновские телескопы]] |
[[Категория:Рентгеновские телескопы]] |
||
Текущая версия от 16:58, 15 марта 2024
Телескопы Вольтера I, II и III типа (сверху вниз).
Телескопы Вольтера — оптические системы рентгеновских телескопов, использующие только зеркала косого падения.
Коэффициент отражения рентгеновского излучения при нормальном падении на границу раздела сред очень мал — большая часть излучения просто проходит через материал или поглощается в нём. Поэтому обычные зеркала не могут применяться в рентгеновской оптике. Обычные линзы тоже не годятся, так как их показатель преломления слишком близок к единице. Для фокусировки рентгеновских лучей должны использоваться другие приборы. Один из них — рентгеновское зеркало косого падения, на которое рентгеновский луч падает под очень малым углом к поверхности отражения и как бы скользит вдоль поверхности. В принципе, для фокусировки достаточно было бы использовать одно параболическое зеркало. Но оно обладало бы двумя недостатками: имело бы слишком большое фокусное расстояние и было бы подвержено коме. В 1952 году немецким физиком Гансом Вольтером[англ.] были предложены три оптические системы, в которых кома заметно ослаблена. Все они состоят из двух поверхностей второго порядка и называются телескопами Вольтера I, II и III типа соответственно:
- параболоид + гиперболоид (оба — с отражением от внутренней стороны)
- параболоид с отражением от внутренней стороны + гиперболоид с отражением от внешней стороны
- параболоид с отражением от внешней стороны + эллипсоид с отражением от внутренней стороны
Каждая из этих систем имеет свои преимущества и недостатки. Наибольшее распространения получили оптические системы I типа. Такая система использована в телескопах EXOSAT, ROSAT, XMM-Newton, Swift/XRT, ART-XC (на Спектр-РГ) и др.
См. также
[править | править код]Ссылки
[править | править код]
- Андервуд, Дж. Х. Возрождение рентгеновской оптики : [арх. 11 июля 2019] = The Renaissance of X-ray Optics : Phys. Today. April 1984. V. 37, No. 4. P. 44–51. DOI:10.1063/1.2916193 : [пер. с англ.] / Дж. Х. Андервуд, Д. Т. Аттвуд // Успехи физических наук : журн. — 1987. — Т. 151, вып. 1 (январь). — С. 105—117. — УДК 543.422.6(G). — doi:10.3367/UFNr.0151.198701d.0105.