Рэлеевское рассеяние: различия между версиями
[отпатрулированная версия] | [отпатрулированная версия] |
EmausBot (обсуждение | вклад) м r2.7.2+) (бот изменил: sr:Рејлијево расејање на sr:Rejlijevo rasejanje |
Grv87 (обсуждение | вклад) м исправление: рассеяние ≠ рассеивание |
||
(не показаны 44 промежуточные версии 37 участников) | |||
Строка 1: | Строка 1: | ||
[[Файл:Why is the sky blue.jpg|мини|Рэлеевское рассеяние в опалесцирующем стекле: оно выглядит синим со стороны, но оранжевым на просвет.<ref>{{cite web|url=http://www.webexhibits.org/causesofcolor/14B.html|title=Blue & red | Causes of Color|accessdate=2013-03-22|archiveurl=https://www.webcitation.org/6FeV2rPBT?url=http://www.webexhibits.org/causesofcolor/14B.html#|archivedate=2013-04-05|deadlink=no}}</ref>]] |
|||
⚫ | '''Рэле́евское рассе́яние''' — [[Когерентность|когерентное]] [[рассеяние света]] без изменения [[Длина волны|длины волны]] (называемое также |
||
⚫ | '''Рэле́евское рассе́яние''' — [[Когерентность (физика)|когерентное]] [[рассеяние света]] без изменения [[Длина волны|длины волны]] (называемое также упругим рассеянием) на частицах, неоднородностях или других объектах, когда частота рассеиваемого света существенно меньше собственной частоты рассеивающего объекта или системы. Эквивалентная формулировка: рассеяние света на объектах, размеры которых меньше его длины волны. Названо в честь британского физика [[Стретт, Джон Уильям (лорд Рэлей)|лорда Рэлея]], установившего зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны в [[1871 год]]у<ref>{{cite web|url=http://www.femto.com.ua/articles/part_2/3477.html|title=Рэлеевское рассеяние|publisher=Физическая энциклопедия|accessdate=2011-03-16|lang=|deadlink=no|archive-date=2011-11-13|archive-url=https://web.archive.org/web/20111113154813/http://www.femto.com.ua/articles/part_2/3477.html}}</ref>. В широком смысле также применяется при описании рассеяния в волновых процессах различной природы. |
||
== Теория == |
== Теория == |
||
При рэлеевском рассеянии внутреннее состояние рассеивающих частиц не изменяется. Можно рассматривать два предельных случая. Если длина волны меньше расстояния свободного пробега, то акты рассеяния на частицах можно считать независимыми. В противоположном случае |
При рэлеевском рассеянии внутреннее состояние рассеивающих частиц не изменяется. Можно рассматривать два предельных случая. Если длина волны меньше расстояния свободного пробега, то акты рассеяния на частицах можно считать независимыми. В противоположном случае в рассеянии участвуют флуктуации направлений движения молекул и их плотности<ref name="Landau82">{{книга |
||
|автор = Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. |
|автор = Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. |
||
|часть = Рэлеевское рассеяние в газах и жидкостях. |
|часть = Рэлеевское рассеяние в газах и жидкостях. |
||
Строка 11: | Строка 13: | ||
|том = VIII |
|том = VIII |
||
|страницы = 582—583 |
|страницы = 582—583 |
||
}}</ref> |
}}</ref>. |
||
=== Модель взаимодействия с осциллятором === |
=== Модель взаимодействия с осциллятором === |
||
Для |
Для рассеяния на осцилляторе массы ''m'', с зарядом ''q'' и собственной частотой <math>\nu_0</math> [[Эффективное поперечное сечение|сечение рассеяния]] <math>\sigma_R</math> пропорционально четвёртой степени частоты рассеиваемого света <math>\nu :</math> |
||
: <math>\sigma_R={8\pi\over 3} \left( {q^2\over{mc^2}} \right)^2 \left( {\nu\over{\nu_0}} \right)^4.</math> |
: <math>\sigma_R={8\pi\over 3} \left( {q^2\over{mc^2}} \right)^2 \left( {\nu\over{\nu_0}} \right)^4.</math> |
||
Зависимость вывел [[Рэлей, Джон Уильям|британский физик Джон Рэлей]] в [[1871]] |
Зависимость вывел [[Рэлей, Джон Уильям|британский физик Джон Рэлей]] в [[1871]] г. |
||
Сечение <math>\sigma_R</math> зависит от угла рассеяния <math>\theta</math> между направлениями падающей и рассеянной волн: |
Сечение <math>\sigma_R</math> зависит от угла рассеяния <math>\theta</math> между направлениями падающей и рассеянной волн: |
||
Строка 24: | Строка 26: | ||
: <math>d\sigma_R(\theta)={3\over 8} \sigma_R (1+\cos^2\theta) \sin\theta d\theta,</math> |
: <math>d\sigma_R(\theta)={3\over 8} \sigma_R (1+\cos^2\theta) \sin\theta d\theta,</math> |
||
рассеянная волна линейно [[Поляризация волн|поляризована]] вдоль направления, перпендикулярного плоскости, проходящей через направления распространения падающей и рассеянной волн. При рассеянии на сферических частицах (неоднородностях) |
рассеянная волна линейно [[Поляризация волн|поляризована]] вдоль направления, перпендикулярного плоскости, проходящей через направления распространения падающей и рассеянной волн. При рассеянии на сферических частицах (неоднородностях) степень поляризации ''p'' для неполяризованного падающего света равна: |
||
: <math>p={\sin^2\theta\over{1+\cos^2\theta}};</math> |
: <math>p={\sin^2\theta\over{1+\cos^2\theta}};</math> |
||
для рассеяния на удлинённых частицах на степень поляризации влияет и их ориентация.<ref>{{cite web |
для рассеяния на удлинённых частицах на степень поляризации влияет и их ориентация.<ref>{{cite web |
||
| |
|url = http://www.astronet.ru/db/msg/1188633 |
||
| |
|title = Рэлеевское рассеяние |
||
| |
|author = И. Г. Митрофанов |
||
| |
|publisher = Astronet |
||
| |
|accessdate = 2011-03-16 |
||
| |
|lang = ru |
||
|deadlink = no |
|||
| archiveurl = http://www.webcitation.org/61G4p3OPy |
|||
| |
|archive-date = 2011-11-20 |
||
|archive-url = https://web.archive.org/web/20111120231217/http://www.astronet.ru/db/msg/1188633 |
|||
}}</ref> |
}}</ref> |
||
=== Спектральный состав === |
=== Спектральный состав === |
||
Рэлеевское рассеяние определяется как происходящее без существенного изменения частоты.<ref name="Landau82" /> Но тепловые флуктуации вносят изменение в [[спектр]]альный состав, причём в жидкостях [[Полуширина|уширение]] может достигать 150 см<sup>−1</sup>.<ref>{{статья |
|||
| |
|автор = Фабелинский И. Л. |
||
| |
|заглавие = Некоторые вопросы молекулярного рассеяние в жидкостях |
||
| |
|ссылка = http://ufn.ru/ru/articles/1957/10/e/ |
||
| |
|издание = [[Успехи физических наук]] |
||
| |
|год = 1957 |
||
| |
|том = 63 |
||
| |
|страницы = 355—410 |
||
|язык = ru |
|||
|издательство = [[Физический институт имени П. Н. Лебедева РАН|Российская академия наук]] |
|||
⚫ | |||
|archiveurl = https://web.archive.org/web/20130521185930/http://ufn.ru/ru/articles/1957/10/e/ |
|||
}}</ref> |
}}</ref> |
||
== Объяснение цвета неба == |
== Объяснение цвета неба == |
||
[[Файл:Rayleigh sunlight scattering. |
{{Основная статья|Диффузное излучение неба}}[[Файл:Rayleigh sunlight scattering-ru.svg|thumb|right|250px|Отношение интенсивности рассеяния солнечного света атмосферой для различных длин волн]] |
||
Рэлеевским рассеянием солнечного света на неоднородностях атмосферы (флуктуационные неоднородности плотности воздуха) объясняется голубой цвет неба. Лучи Солнца рассеиваются в каждой точке атмосферы — и больше |
Рэлеевским рассеянием солнечного света на неоднородностях атмосферы (флуктуационные неоднородности плотности воздуха) объясняется голубой цвет неба. Лучи Солнца рассеиваются в каждой точке атмосферы — и больше рассеивается коротковолновый свет. Глаз видит все рассеиваемые волны — от красного (длинноволнового), до фиолетового (коротковолнового). На фиолетовом коротковолновом краю оптического спектра идёт нарастание. Поэтому интегральная картинка воспринимается глазом как голубой цвет, отодвинутый от фиолетового края, но тяготеющий именно к этой стороне спектра. |
||
На закате же |
На закате же при малых углах Солнца относительно линии горизонта наблюдаются иные явления. Если в точке неба вдалеке от Солнца наблюдатель видит всё тот же голубой цвет, то вблизи Солнца — красный. Дело в том, что в любой точке неба вдалеке от Солнца наблюдатель по-прежнему видит рассеянный, то есть коротковолновый (интегральный голубой) свет. А на малых углах рассеяния, где больше прямых лучей Солнца, до наблюдателя гораздо больше доходит длинноволновый, то есть красный цвет. Это объясняется тем, что по сравнению с положением Солнца в кульминации свет проходит в несколько раз большую толщу атмосферы, и от фиолетового света не остаётся практически ничего — он рассеивается многократно в другие стороны. И интегральная картинка смещается к красному краю спектра. |
||
== Применение == |
== Применение == |
||
⚫ | |||
⚫ | |||
== См. также == |
== См. также == |
||
Строка 69: | Строка 75: | ||
== Примечания == |
== Примечания == |
||
{{примечания}} |
|||
<references/> |
|||
== Литература == |
== Литература == |
||
* {{ |
* {{статья |
||
⚫ | |||
⚫ | |||
⚫ | |||
⚫ | |||
|том=1 |
|||
⚫ | |||
|страницы=86—89 |
|||
| year = 2010 |
|||
⚫ | |||
| volume = 1 |
|||
|язык=en |
|||
| pages = 86–89 |
|||
|тип=journal |
|||
⚫ | |||
⚫ | |||
| url =}} |
|||
|год=2010}} |
|||
== Ссылки == |
== Ссылки == |
||
* {{cite web |
* {{cite web |
||
| |
|url = http://n-t.ru/nj/nz/1988/0101.htm |
||
| |
|title = Рассеяние света |
||
| |
|author = Д. Клышко |
||
| |
|publisher = Электронная библиотека «Наука и техника» |
||
| |
|accessdate = 2011-03-16 |
||
|deadlink = no |
|||
| archiveurl = http://www.webcitation.org/61G4q1wu9 |
|||
⚫ | |||
}} |
}} |
||
* {{книга |
* {{книга |
||
Строка 97: | Строка 103: | ||
|ссылка = http://www.astronet.ru/db/msg/1169494/index.html |
|ссылка = http://www.astronet.ru/db/msg/1169494/index.html |
||
}} |
}} |
||
{{Внешние ссылки}} |
|||
{{phys-stub}} |
|||
[[Категория:Рассеяние света]] |
[[Категория:Рассеяние света]] |
||
[[Категория:Атмосферные оптические явления]] |
[[Категория:Атмосферные оптические явления]] |
||
[[Категория:Свет]] |
|||
[[Категория:Спектроскопия]] |
[[Категория:Спектроскопия]] |
||
[[Категория:Атомная физика]] |
[[Категория:Атомная физика]] |
||
[[Категория:Квантовая оптика]] |
[[Категория:Квантовая оптика]] |
||
[[af:Rayleigh-verstrooiing]] |
|||
[[ar:تبعثر ريليه]] |
|||
[[bg:Разсейване на електромагнитни вълни (на Релей)]] |
|||
[[bs:Rayleighovo raspršenje]] |
|||
[[ca:Difusió de Rayleigh]] |
|||
[[cs:Rayleighův rozptyl]] |
|||
[[da:Rayleigh-spredning]] |
|||
[[de:Rayleigh-Streuung]] |
|||
[[el:Μοριακή σκέδαση]] |
|||
[[en:Rayleigh scattering]] |
|||
[[eo:Disĵeto de Rayleigh]] |
|||
[[es:Dispersión de Rayleigh]] |
|||
[[eu:Rayleighen sakabanaketa]] |
|||
[[fa:پراکندگی رایلی]] |
|||
[[fr:Diffusion Rayleigh]] |
|||
[[he:פיזור ריילי]] |
|||
[[hr:Rayleighovo raspršenje]] |
|||
[[it:Scattering di Rayleigh]] |
|||
[[ja:レイリー散乱]] |
|||
[[ko:레일리 산란]] |
|||
[[lt:Relėjaus sklaida]] |
|||
[[ml:ഋയ്ലി വിസരണം]] |
|||
[[ms:Selerakan Rayleigh]] |
|||
[[nl:Rayleighverstrooiing]] |
|||
[[nn:Rayleighspreiing]] |
|||
[[no:Rayleigh-spredning]] |
|||
[[pl:Rozpraszanie Rayleigha]] |
|||
[[pt:Dispersão de Rayleigh]] |
|||
[[ro:Împrăștiere Rayleigh]] |
|||
[[simple:Rayleigh scattering]] |
|||
[[sk:Rayleighov rozptyl]] |
|||
[[sl:Rayleighovo sipanje]] |
|||
[[sr:Rejlijevo rasejanje]] |
|||
[[sv:Rayleigh-spridning]] |
|||
[[tr:Rayleigh saçılımı]] |
|||
[[uk:Релеївське розсіювання]] |
|||
[[vi:Tán xạ Rayleigh]] |
|||
[[zh:瑞利散射]] |
Текущая версия от 20:53, 11 мая 2024
Рэле́евское рассе́яние — когерентное рассеяние света без изменения длины волны (называемое также упругим рассеянием) на частицах, неоднородностях или других объектах, когда частота рассеиваемого света существенно меньше собственной частоты рассеивающего объекта или системы. Эквивалентная формулировка: рассеяние света на объектах, размеры которых меньше его длины волны. Названо в честь британского физика лорда Рэлея, установившего зависимость интенсивности рассеянного света от длины волны в 1871 году[2]. В широком смысле также применяется при описании рассеяния в волновых процессах различной природы.
Теория
[править | править код]При рэлеевском рассеянии внутреннее состояние рассеивающих частиц не изменяется. Можно рассматривать два предельных случая. Если длина волны меньше расстояния свободного пробега, то акты рассеяния на частицах можно считать независимыми. В противоположном случае в рассеянии участвуют флуктуации направлений движения молекул и их плотности[3].
Модель взаимодействия с осциллятором
[править | править код]Для рассеяния на осцилляторе массы m, с зарядом q и собственной частотой сечение рассеяния пропорционально четвёртой степени частоты рассеиваемого света
Зависимость вывел британский физик Джон Рэлей в 1871 г.
Сечение зависит от угла рассеяния между направлениями падающей и рассеянной волн:
рассеянная волна линейно поляризована вдоль направления, перпендикулярного плоскости, проходящей через направления распространения падающей и рассеянной волн. При рассеянии на сферических частицах (неоднородностях) степень поляризации p для неполяризованного падающего света равна:
для рассеяния на удлинённых частицах на степень поляризации влияет и их ориентация.[4]
Спектральный состав
[править | править код]Рэлеевское рассеяние определяется как происходящее без существенного изменения частоты.[3] Но тепловые флуктуации вносят изменение в спектральный состав, причём в жидкостях уширение может достигать 150 см−1.[5]
Объяснение цвета неба
[править | править код]Рэлеевским рассеянием солнечного света на неоднородностях атмосферы (флуктуационные неоднородности плотности воздуха) объясняется голубой цвет неба. Лучи Солнца рассеиваются в каждой точке атмосферы — и больше рассеивается коротковолновый свет. Глаз видит все рассеиваемые волны — от красного (длинноволнового), до фиолетового (коротковолнового). На фиолетовом коротковолновом краю оптического спектра идёт нарастание. Поэтому интегральная картинка воспринимается глазом как голубой цвет, отодвинутый от фиолетового края, но тяготеющий именно к этой стороне спектра.
На закате же при малых углах Солнца относительно линии горизонта наблюдаются иные явления. Если в точке неба вдалеке от Солнца наблюдатель видит всё тот же голубой цвет, то вблизи Солнца — красный. Дело в том, что в любой точке неба вдалеке от Солнца наблюдатель по-прежнему видит рассеянный, то есть коротковолновый (интегральный голубой) свет. А на малых углах рассеяния, где больше прямых лучей Солнца, до наблюдателя гораздо больше доходит длинноволновый, то есть красный цвет. Это объясняется тем, что по сравнению с положением Солнца в кульминации свет проходит в несколько раз большую толщу атмосферы, и от фиолетового света не остаётся практически ничего — он рассеивается многократно в другие стороны. И интегральная картинка смещается к красному краю спектра.
Применение
[править | править код]Применяется в рефлектометрии.
См. также
[править | править код]- Рамановское рассеяние
- Рассеяние Мандельштама — Бриллюэна
- Томсоновское рассеяние
- Эффект Комптона
- Эффект Тиндаля
- Рассеяние Ми
Примечания
[править | править код]- ↑ Blue & red | Causes of Color . Дата обращения: 22 марта 2013. Архивировано 5 апреля 2013 года.
- ↑ Рэлеевское рассеяние . Физическая энциклопедия. Дата обращения: 16 марта 2011. Архивировано 13 ноября 2011 года.
- ↑ 1 2 Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Рэлеевское рассеяние в газах и жидкостях. // Теоретическая физика. Электродинамика сплошных сред. — М.: Наука, 1982. — Т. VIII. — С. 582—583.
- ↑ И. Г. Митрофанов. Рэлеевское рассеяние . Astronet. Дата обращения: 16 марта 2011. Архивировано 20 ноября 2011 года.
- ↑ Фабелинский И. Л. Некоторые вопросы молекулярного рассеяние в жидкостях // Успехи физических наук. — Российская академия наук, 1957. — Т. 63. — С. 355—410. Архивировано 21 мая 2013 года.
Литература
[править | править код]- V. E. Ogluzdin. Bohr Correspondence Principle and Multiphoton Nature Raileigh Light Scattering (англ.) // J. Mod. Phys. : journal. — 2010. — Vol. 1. — P. 86—89. — doi:10.4236/jmp.2010.11012.
Ссылки
[править | править код]- Д. Клышко. Рассеяние света . Электронная библиотека «Наука и техника». Дата обращения: 16 марта 2011.
- А. В. Миронов. Прецизионная фотометрия. Практические основы прецизионной фотометрии и спектрофотометрии звезд.