Уран-235

Уран-235
Название, символ	Уран-235, 235U
Альтернативные названия	актиноура́н, AcU
Нейтронов	143
Свойства нуклида
Атомная масса	235,0439299(20) а. е. м.
Дефект массы	40 920,5(18) кэВ
Удельная энергия связи (на нуклон)	7 590,907(8) кэВ
Изотопная распространённость	0,7200(51) %
Период полураспада	7,04(1)⋅108 лет
Продукты распада	231Th
Родительские изотопы	235Pa (β−) 235Np (ε) 239Pu (α)
Спин и чётность ядра	7/2−
Канал распада Энергия распада α-распад 4,6783(7) МэВ SF 20Ne, 25Ne, 28Mg
Таблица нуклидов
Медиафайлы на Викискладе

Ура́н-235 (англ. uranium-235), историческое название актиноура́н (лат. Actin Uranium, обозначается символом AcU) — радиоактивный нуклид химического элемента урана с атомным номером 92 и массовым числом 235. Изотопная распространённость урана-235 в природе составляет 0,7200(51) %. Является родоначальником радиоактивного семейства 4n+3, называемого рядом актиния. Открыт в 1935 году Артуром Демпстером (англ. Arthur Jeffrey Dempster).

В отличие от другого, наиболее распространенного изотопа урана ²³⁸U, в ²³⁵U возможна самоподдерживающаяся цепная ядерная реакция. Поэтому этот изотоп используется как топливо в ядерных реакторах, а также в ядерном оружии.

Активность одного грамма этого нуклида составляет приблизительно 80 кБк.

Образование и распад

Уран-235 образуется в результате следующих распадов:

• β⁻-распад нуклида ²³⁵Pa (период полураспада составляет 24,44(11) мин):

$\mathrm {^{235}_{91}Pa} \rightarrow \mathrm {^{235}_{92}U} +e^{-}+{\bar {\nu }}_{e};$

• K-захват, осуществляемый нуклидом ²³⁵Np (период полураспада составляет 396,1(12) дня):

$\mathrm {^{235}_{93}Np} +e^{-}\rightarrow \mathrm {^{235}_{92}U} +{\bar {\nu }}_{e};$

• α-распад нуклида ²³⁹Pu (период полураспада составляет 2,411(3)⋅10⁴ лет):

$\mathrm {^{239}_{94}Pu} \rightarrow \mathrm {^{235}_{92}U} +\mathrm {^{4}_{2}He} .$

Распад урана-235 происходит по следующим направлениям:

• α-распад в ²³¹Th (вероятность 100 %, энергия распада 4 678,3(7) кэВ):

$\mathrm {^{235}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{231}_{90}Th} +\mathrm {^{4}_{2}He} ;$

• Спонтанное деление (вероятность 7(2)⋅10⁻⁹ %);
• Кластерный распад с образованием нуклидов ²⁰Ne, ²⁵Ne и ²⁸Mg (вероятности соответственно составляют 8(4)⋅10⁻¹⁰ %, 8⋅10⁻¹⁰ %, 8⋅10⁻¹⁰ %):

$\mathrm {^{235}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{215}_{82}Pb} +\mathrm {^{20}_{10}Ne} ;$

$\mathrm {^{235}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{210}_{82}Pb} +\mathrm {^{25}_{10}Ne} ;$

$\mathrm {^{235}_{92}U} \rightarrow \mathrm {^{207}_{80}Hg} +\mathrm {^{28}_{12}Mg} .$

Вынужденное деление

Основная статья: Деление ядра

Кривая выхода продуктов деления урана-235 для различных энергий делящих нейтронов.

В начале 1930-х гг. Энрико Ферми проводил облучение урана нейтронами, преследуя цель получить таким образом трансурановые элементы. Но в 1939 г. О. Ган и Ф. Штрассман смогли показать, что при поглощении нейтрона ядром урана происходит вынужденная реакция деления. Как правило, ядро делится на два осколка, при этом высвобождается 2-3 нейтрона (см. схему).

В продуктах деления урана-235 было обнаружено около 300 изотопов различных элементов: от Z=30 (цинк) до Z=64 (гадолиний). Кривая зависимости относительного выхода изотопов, образующихся при облучении урана-235 медленными нейтронами, от массового числа — симметрична и по форме напоминает букву «M». Два выраженных максимума этой кривой соответствуют массовым числам 95 и 134, а минимум приходится на диапазон массовых чисел от 110 до 125. Таким образом, деление урана на осколки равной массы (с массовыми числами 115—119) происходит с меньшей вероятностью, чем асимметричное деление, такая тенденция наблюдается у всех делящихся изотопов и не связана с какими-то индивидуальными свойствами ядер или частиц, а присуща самому механизму деления ядра. Однако асимметрия уменьшается при увеличении энергии возбуждения делящегося ядра и при энергии нейтрона более 100 МэВ распределение осколков деления по массам имеет один максимум, соответствующий симметричному делению ядра.

Один из вариантов вынужденного деления урана-235 после поглощения нейтрона (схема)

Осколки, образующиеся при делении ядра урана, в свою очередь являются радиоактивными, и подвергаются цепочке β⁻-распадов, при которых постепенно в течение длительного времени выделяется дополнительная энергия. Средняя энергия, выделяющаяся при распаде одного ядра урана-235 с учётом распада осколков, составляет приблизительно 202,5 МэВ = 3,244⋅10⁻¹¹ Дж, или 19,54 ТДж/моль = 83,14 ТДж/кг.

Деление ядер — лишь один из множества процессов, возможных при взаимодействии нейтронов с ядрами, именно он лежит в основе работы любого ядерного реактора.

Цепная ядерная реакция

Основная статья: Цепная ядерная реакция

При распаде одного ядра ²³⁵U обычно испускается 2-3 нейтрона (в среднем за акт деления возникает 2.5 свободных нейтрона). Каждый нейтрон, образовавшийся при распаде ядра ²³⁵U, при попадании в другое ядро ²³⁵U может вызвать новый акт распада, это явление называется цепной ядерной реакцией.

Гипотетически, количество нейтронов после второго этапа распада ядер может превышать 3² = 9. С каждым последующим этапом количество образующихся нейтронов может нарастать лавинообразно. В реальных условиях, свободные нейтроны могут не порождать новый акт деления, покидая образец до захвата ²³⁵U или будучи захвачены иными материалами (например ²³⁸U).

Если в среднем каждый акт деления порождает один новый акт деления, то реакция становится самоподдерживающейся и это состояние называется критическим . (см. также Коэффициент_размножения_нейтронов)

В реальных условиях достичь критического состояния урана не так просто, ведь на протекание реакции влияет ряд факторов. Например, природный уран лишь на 0,72 % состоит из ²³⁵U, 99,2745 % составляет ²³⁸U, который поглощает нейтроны, образующиеся при делении ядер ²³⁵U. Кроме того, при распаде ²³⁵U образуются быстрые нейтроны, в силу особенностей соотношения сечений захвата ²³⁵U и ²³⁸U, при снижении скорости свободных нейтронов(образовании тепловых нейтронов) - реактивность материала возрастает. Это приводит к тому, что в природном уране в настоящее время цепная реакция очень быстро затухает. Осуществить незатухающую цепную реакцию можно несколькими основными путями:

• Увеличение объёма образца (для выделенного из руды урана, возможно достижение критической массы за счёт увеличения объёма);
• Осуществить разделение изотопов, повысив содержание ²³⁵U в образце;
• Сократить потерю свободных нейтронов через поверхность образца с помощью применения различного рода отражателей;
• Использование замедлителя для повышение концентрации тепловых нейтронов.

Изомеры

Известен единственный изомер ²³⁵U^m со следующими характеристиками:

• Избыток массы: 40 920,6(1,8) кэВ
• Энергия возбуждения: 76,5(4) эВ
• Период полураспада: 26 мин
• Спин и чётность ядра: 1/2⁺

Распад изомерного состояния осуществляется путём изомерного перехода в основное состояние.

Применение

• Уран-235 используется в качестве топлива для ядерных реакторов, в которых осуществляется управляемая цепная ядерная реакция деления;
• Уран с высокой степенью обогащения применяется для создания ядерного оружия. В этом случае для высвобождения большого количества энергии (взрыва) используется неуправляемая цепная ядерная реакция.

См. также

Изотопы урана

Разделение изотопов