簡諧運動:修订间差异
修饰语句 |
小 →动力学方程:Typo fixing, replaced: 的的 → 的 |
||
(未显示14个用户的33个中间版本) | |||
第1行: | 第1行: | ||
{{NoteTA|G1=物理學}} |
{{NoteTA|G1=物理學}} |
||
'''简谐运动''',或稱''' |
'''简谐运动''',或稱'''简谐振动'''、'''谐振'''、'''SHM'''(Simple Harmonic Motion),即是最基本也是最简单的一种[[振动|机械振动]]。当某物体进行简谐运动时,物体所受的[[力]](或物体的[[加速度]])的大小与[[位移]]的大小成[[正比]],并且力(或物体的加速度)总是指向平衡位置。 |
||
如果用 |
如果用<math>F</math>表示物体受到的回復力,用<math>x</math>表示物体对于平衡位置的位移,根据[[胡克定律]],<math>F</math>和<math>x</math>成正比,它们之间的关系可用下式来表示: |
||
:<math>F=-kx</math><ref name=zzm>{{cite book|title=高中 |
:<math>F=-kx</math><ref name=zzm>{{cite book|title=高中教程。基础篇|author=赵志敏|publisher=复旦大学出版社|date=2011年10月|ISBN=978-7-309-08251-7|language=zh-cn}}</ref> |
||
式中的k是回复力与位移成正比的比例系数;负号的意思是:回复力的方向总跟物体位移的方向相反。 |
式中的<math>k</math>是回复力与位移成正比的比例系数;负号的意思是:回复力的方向总跟物体位移的方向相反。 |
||
根据牛顿第二定律「<math>F=ma</math>」当物体质量一定时,运动物体的[[加速度]]总跟物体所受合力的大小成正比,跟合力的方向相同,且系統的[[機械能|機械能守恆]]。 |
根据牛顿第二定律「<math>F=ma</math>」当物体质量一定时,运动物体的[[加速度]]总跟物体所受合力的大小成正比,跟合力的方向相同,且系統的[[機械能|機械能守恆]]。 |
||
== 动力学方程 == |
== 动力学方程 == |
||
[[File:Simple Harmonic Motion Orbit.gif|thumb|upright=1.2| |
[[File:Simple Harmonic Motion Orbit.gif|thumb|upright=1.2|同一简谐运动在实空间和[[相空间]]的不同显示。{{le|轨道 (动力学)|Orbit (dynamics)|轨道}}是[[周期函数|周期性]]的。(为使两图一致,这里的[[速度]]轴和[[位置向量|位置]]轴与标准惯例相反)]] |
||
对于一维的简谐振动,其动力学方程是二阶微分方程,可由牛顿第二运动定律得到 |
对于一维的简谐振动,其动力学方程是二阶微分方程,可由牛顿第二运动定律得到 |
||
第20行: | 第20行: | ||
所以有<math>\ddot x+\frac{k}{m}x=0</math> |
所以有<math>\ddot x+\frac{k}{m}x=0</math> |
||
求解上述方程,得到 |
求解上述方程,得到的解含有正弦函数 |
||
:<math> x(t) = c_1\cos\left(\omega t\right) + c_2\sin\left(\omega t\right) = A\cos\left(\omega t - \varphi\right)</math>,其中 |
:<math> x(t) = c_1\cos\left(\omega t\right) + c_2\sin\left(\omega t\right) = A\cos\left(\omega t - \varphi\right)</math>,其中 |
||
:<math> \omega = \sqrt{\frac{k}{m}}, </math> |
:<math> \omega = \sqrt{\frac{k}{m}}, </math> |
||
第45行: | 第45行: | ||
在运动过程中,物体所受力的大小与它的位移的大小成正比,而力的方向与位移的方向相反。具有这种性质的力称为线性回复力。 |
在运动过程中,物体所受力的大小与它的位移的大小成正比,而力的方向与位移的方向相反。具有这种性质的力称为线性回复力。 |
||
== |
== 彈簧 == |
||
将一个有孔小球体与一个弹簧连在一在运动过程中,物体所受力的大小与它的位移的大小成正比,而力的方向与位移的方向相反。具有这种性质的力称为线性回复力。平杆穿入小球体,使球体可以在水平杆上左右滑动,而球体与水平杆的[[摩擦力]]小得可以忽略不计。将弹簧的一端固定住,弹簧的整体质量要比球体质量小得多,这样弹簧本身质量也可以忽略不计。这个系统便是一个弹簧振子。 |
将一个有孔小球体与一个弹簧连在一在运动过程中,物体所受力的大小与它的位移的大小成正比,而力的方向与位移的方向相反。具有这种性质的力称为线性回复力。平杆穿入小球体,使球体可以在水平杆上左右滑动,而球体与水平杆的[[摩擦力]]小得可以忽略不计。将弹簧的一端固定住,弹簧的整体质量要比球体质量小得多,这样弹簧本身质量也可以忽略不计。这个系统便是一个弹簧振子。 |
||
第55行: | 第55行: | ||
'''1.[[振幅]]''' |
'''1.[[振幅]]''' |
||
振幅A代表质点偏离中心(平衡位置)的最大距离,它正比于<math>\sqrt{E}</math>,即它的平方正比于系统的机械能E。 |
振幅<math>A</math>代表质点偏离中心(平衡位置)的最大距离,它正比于<math>\sqrt{E}</math>,即它的平方正比于系统的机械能E。 |
||
'''2.[[角频率]] |
'''2.[[角频率]] |
||
第86行: | 第86行: | ||
| 如果一个质点的动力学方程可以写成 |
| 如果一个质点的动力学方程可以写成 |
||
: <math> |
: <math> \frac{\mathrm{d}^2 x}{\mathrm{d} t^2} + \omega^2 x = 0 </math> |
||
其中<math> |
其中<math>\omega^2 </math>为正的实数。则质点的运动是一个简谐振动 |
||
| 如果质点在运动过程中具有形式为<math>( \frac{1}{2} k x^2) </math>的势能,且 |
| 如果质点在运动过程中具有形式为<math>( \frac{1}{2} k x^2) </math>的彈力势能,且 |
||
: <math> \frac {1}{2} m v^2 + \frac {1}{2} k x^2 = E </math> |
: <math> \frac {1}{2} m v^2 + \frac {1}{2} k x^2 = E </math> |
||
则质点的运动为简谐振动 |
则质点的运动为简谐振动 |
||
第101行: | 第101行: | ||
=== 弹簧 === |
=== 弹簧 === |
||
把质量为 |
把质量为<math>M</math>的物体悬挂在彈力常數为''k''的弹簧的底端,则物体将进行简谐运动,其方程为: |
||
:<math>\omega=2 \pi f = \sqrt{\frac{k}{M}}.\,</math> |
:<math>\omega=2 \pi f = \sqrt{\frac{k}{M}}.\,</math> |
||
第139行: | 第139行: | ||
{{reflist}} |
{{reflist}} |
||
== 外部链接 == |
== 外部链接 == |
||
* [http://www.phy.hk/wiki/chinesehtm/SpringSHM.htm 弹簧震动Java模拟] |
* [http://www.phy.hk/wiki/chinesehtm/SpringSHM.htm 弹簧震动Java模拟] {{Wayback|url=http://www.phy.hk/wiki/chinesehtm/SpringSHM.htm |date=20200925190722 }} |
||
{{经典力学}} |
{{经典力学}} |
||
[[Category:振动和波]] |
[[Category:振动和波]] |
2023年8月20日 (日) 12:36的最新版本
简谐运动,或稱简谐振动、谐振、SHM(Simple Harmonic Motion),即是最基本也是最简单的一种机械振动。当某物体进行简谐运动时,物体所受的力(或物体的加速度)的大小与位移的大小成正比,并且力(或物体的加速度)总是指向平衡位置。
如果用表示物体受到的回復力,用表示物体对于平衡位置的位移,根据胡克定律,和成正比,它们之间的关系可用下式来表示:
式中的是回复力与位移成正比的比例系数;负号的意思是:回复力的方向总跟物体位移的方向相反。
根据牛顿第二定律「」当物体质量一定时,运动物体的加速度总跟物体所受合力的大小成正比,跟合力的方向相同,且系統的機械能守恆。
动力学方程
[编辑]对于一维的简谐振动,其动力学方程是二阶微分方程,可由牛顿第二运动定律得到
回复力又可表示为
所以有
求解上述方程,得到的解含有正弦函数
- ,其中
,是由初始条件决定的常数。取平衡位置为原点,每项都有物理意义:是振幅,是角频率, 加速度可以作为时间的函数得到
- (在平衡位置)
- (在最大位移处)
加速度也可以通过位移的函数得到
- 。
因为 ,
- ,
又因为周期 ,所以:。
以上方程说明了简谐振动具有等时性,即一个做简谐振动的质点运动周期和振幅以及相位无关。[1]:163
线性回复力
[编辑]在运动过程中,物体所受力的大小与它的位移的大小成正比,而力的方向与位移的方向相反。具有这种性质的力称为线性回复力。
彈簧
[编辑]将一个有孔小球体与一个弹簧连在一在运动过程中,物体所受力的大小与它的位移的大小成正比,而力的方向与位移的方向相反。具有这种性质的力称为线性回复力。平杆穿入小球体,使球体可以在水平杆上左右滑动,而球体与水平杆的摩擦力小得可以忽略不计。将弹簧的一端固定住,弹簧的整体质量要比球体质量小得多,这样弹簧本身质量也可以忽略不计。这个系统便是一个弹簧振子。
弹簧振子系统在平衡状态下,弹簧没有形变,振子(小球体)在平衡位置保持静止。若把振子拉过平衡位置,到达最大幅度,再松开,弹簧则会将振子向平衡位置收回。在收回的过程中,弹簧的势能转换为振子的动能,势能在降低的同时,动能在增加。当振子到达平衡位置时,振子所积累的动能又迫使振子越过平衡位置,继续向同样的方向移动。但因已越过弹簧振子系统的平衡位置,所以这时弹簧开始对振子向相反方向施加力。动能转作势能,动能降低,势能上升,直至到达离平衡位置最大幅度的距离。这时振子所有的动能被转化为势能,振子速度为零,停止运动。势能又迫使振子移回平衡位置,在移动过程中,势能转为动能,因而再次越过平衡位置,重复这个过程。在没有任何其他力影响的完美的条件下,这个弹簧振子系统会在两个最大幅度点间不停地做往返运动。彈簧振子的固有週期和固有頻率與彈簧彈力係數和振子質量有關,與振幅大小無關。
振幅、週期和频率
[编辑]1.振幅
振幅代表质点偏离中心(平衡位置)的最大距离,它正比于,即它的平方正比于系统的机械能E。
2.角频率
角频率:, 频率f为周期T的倒数。
其中。推导过程:
- 对于时间t求导,
- 再关于时间t求导,
- 由牛顿第二定律得
- 两式联立得。
下图為簡諧運動的圖像,表示的是振動物體的位移隨時間變化的規律。是一條正弦或餘弦曲綫。
這個運動是假設在沒有能量損失引致阻尼的情況而發生。振幅描繪了振動的強弱,是標量,大小為最大位移的大小,質點在一次全振動過程中通過的路程等於4倍振幅。完成一次全振動的时间叫週期,單位時間內完成全振動的次数叫頻率,週期和頻率描繪了振動的快慢。
简谐振动的判定
[编辑]- 如果一个质点在运动中所受的合外力是一个简谐力
- 如果一个质点的运动方程有如下形式
- 如果一个质点的动力学方程可以写成
- 如果质点在运动过程中具有形式为的彈力势能,且
应该说明:
- 以上各判定方法是完全等价的;
- 以上各表达式中的既可以是线量(线位移),又可以是角量(角位移),相应的,速度可以为线速度和角速度,对应的加速度是线加速度和角加速度。
例子
[编辑]弹簧
[编辑]把质量为的物体悬挂在彈力常數为k的弹簧的底端,则物体将进行简谐运动,其方程为:
如果要计算它的周期,可以用以下的公式:
- 。
总能量是常数,由方程给出。
等速率圆周運動
[编辑]等速率圆周運動的一维投影是簡諧運動。如果物體以的角速率沿着半徑为的圆移動,则它在x軸、y軸或任意一條直徑上的投影會是簡諧運動,其振幅为,角速率为。
在偏角不太大的情况(一般認為小於5°)下,单摆的运动可以近似地视为简谐运动。如果单摆的长度为,重力加速度为,则周期为:
这个公式仅当偏角很小时才成立,因为角加速度的表达式是与位置的正弦成正比的:
其中I是转动惯量,在这种情况下。当很小时,,因此上式变为:
这使得角加速度与成正比,满足了简谐运动的定义。單擺的回復力是擺球的重力沿運動方向的分力。[1]:165
参阅
[编辑]参考资料
[编辑]- ^ 1.0 1.1 1.2 赵志敏. 高中教程。基础篇. 复旦大学出版社. 2011年10月. ISBN 978-7-309-08251-7 (中文(中国大陆)).
外部链接
[编辑]- 弹簧震动Java模拟 (页面存档备份,存于互联网档案馆)