泊松括号

在数学及经典力学中，泊松括号是哈密顿力学重要的运算，在哈密顿表述的动力系统中时间推移的定义起着中心角色。在更一般的情形，泊松括号用来定义一个泊松代数，泊松流形是一个特例。它们都是以泊松（Siméon-Denis Poisson）而命名。

正则坐标

在相空间里，用正则坐标 $(q^{i},p_{j})$ ，两个函数$f(\mathbf {q} ,\ \mathbf {p} ),\ g(\mathbf {q} ,\ \mathbf {p} )$ 的泊松括号具有如下形式：

$\{f,g\}=\sum _{i=1}^{N}\left[{\frac {\partial f}{\partial q^{i}}}{\frac {\partial g}{\partial p_{i}}}-{\frac {\partial f}{\partial p_{i}}}{\frac {\partial g}{\partial q^{i}}}\right].$

定义

泊松括号是双线性映射把两个在辛流形(symplectic manifold)中可微分的函数映射到一个函数。具体来讲，如果我们有两个函数f和g，则

$\{f,g\}={\tilde {\omega }}(df,dg)$

这里的 ω 是辛形式(symplectic form), ${\tilde {\omega }}$是双向量，使得若把 ω 看成为从向量到微分形式的映射，${\tilde {\omega }}$ 则是从微分形式到向量的线性映射，对所有微分形式 α满足$\omega ({\tilde {\omega }}(\alpha ))=\alpha$,这里d表示外导数。双向量 ${\tilde {\omega }}$ 有时称为辛流形上的泊松结构。

李代数

泊松括号符合反交换律。满足雅戈比恒等式。这使得辛流形上的光滑函数空间成为无限维的李代数，以泊松括号为李括号。相应的李群是辛流形的辛同胚群（称为正则变换）。

给定一个可微分的切丛上的向量场 X，令$P_{X}$为其共轭动量。这个从场到共轭动量的映射为李代数 从泊松括号到李括号的反同态：

$\{P_{X},P_{Y}\}=-P_{[X,Y]}\,$。

这个重要结构值得我们给个简短证明。记组态空间的 q 点的向量场 X 为

$X_{q}=\sum _{i}X^{i}(q){\frac {\partial }{\partial q^{i}}}$

其中$\partial /\partial q^{i}$ 是局部坐标系。X的共轭动量的表达式为

$P_{X}(q,p)=\sum _{i}X^{i}(q)\;p_{i}$

这里$p_{i}$为和坐标共轭的动量函数。这样就有，对相空间的每点$(q,p)$，

$\{P_{X},P_{Y}\}(q,p)=\sum _{i}\sum _{j}\{X^{i}(q)\;p_{i},Y^{j}(q)\;p_{j}\}$

$=\sum _{ij}p_{i}Y^{j}(q){\frac {\partial X^{i}}{\partial q^{j}}}-p_{j}X^{i}(q){\frac {\partial Y^{j}}{\partial q^{i}}}$

$=-\sum _{i}p_{i}\;[X,Y]^{i}(q)$

$=-P_{[X,Y]}(q,p)\,$

以上对所有$(q,p)$成立，证毕。

时间演变

辛流形上的函数f的随时间的演变可以辛同胚的单参数族的形式给出，时间 t 就是那个参数。对时间的全微分如下

${\frac {d}{dt}}f={\frac {\partial }{\partial t}}f+\{\,f,H\,\}={\frac {\partial }{\partial t}}f-\{\,H,f\,\}=\left({\frac {\partial }{\partial t}}-\{\,H,\,\}\right)f.$

这里的H是一个用作该系统的哈密顿量的函数。

泊松代数

• 泊松代数

参考

• 超泊松代数
• 超泊松括号